核地球物理学的X射线荧光技术在我国固体矿产资源中的研究与应用 被引量：4

1

作者 章晔 谢庭周 +1 位作者 周四春 葛良全 《地球物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 1989年第4期441-449,共9页

本文概述:1.理论研究及基体效应的校正;2.本文作者设计与发展的HYX-1轻便型X射线荧光仪、HYX-2轻便型双道X射线荧光仪、HYX-3微型机400道X射线荧光仪、JXY-1X射线荧光测井仪以及用于各型轻便型X射线荧光仪的找金矿滤波器;3.用于Fe、Mn... 本文概述:1.理论研究及基体效应的校正;2.本文作者设计与发展的HYX-1轻便型X射线荧光仪、HYX-2轻便型双道X射线荧光仪、HYX-3微型机400道X射线荧光仪、JXY-1X射线荧光测井仪以及用于各型轻便型X射线荧光仪的找金矿滤波器;3.用于Fe、Mn、Cu、Ni、Cr、Zn、Pb、Sr、Mo、As、Sn、sb、Ba、W、Hg、Au、K、P等矿种的勘查或开采中的测定。实践表明,核地球物理学的X射线荧光技术在勘探和生产中是有效而经济的工具。 展开更多

关键词 核地球物理 X射线荧光法 固体矿产

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利用位场及其高阶导数的功率谱计算岩层的深度与厚度 被引量：7

2

作者 侯重初 李保国 《地球物理学报》 1988年第1期90-98,共9页

本文导出了利用重力与磁异常及其高阶导数的功率谱计算密度体和磁性体上顶与下底埋深的近似公式,还提供了利用垂向或水平导数谱计算深度的方法。理论模型的试验结果表明,由近似公式计算的精度可以满足实际需要。本文最后根据一条重力剖... 本文导出了利用重力与磁异常及其高阶导数的功率谱计算密度体和磁性体上顶与下底埋深的近似公式,还提供了利用垂向或水平导数谱计算深度的方法。理论模型的试验结果表明,由近似公式计算的精度可以满足实际需要。本文最后根据一条重力剖面资料,计算了密度层上、下界面。 展开更多

关键词 位场 高阶导数 功率谱 岩层 埋深

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全波震相分析的应用 被引量：21

3

作者 赵鸿儒 孙进忠 唐文榜 《地球物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 1990年第1期54-63,共10页

全波震相分析法是以弹性波传播理论为基础,以现代数字技术为手段,对地震波进行全面综合分析的理论和方法.它既包括对单一分量震波观测记录中的各种震相的识别、确认和分析,又包括对多分量震波记录的合成、分析和图示.全波震相分析法涉... 全波震相分析法是以弹性波传播理论为基础,以现代数字技术为手段,对地震波进行全面综合分析的理论和方法.它既包括对单一分量震波观测记录中的各种震相的识别、确认和分析,又包括对多分量震波记录的合成、分析和图示.全波震相分析法涉及震源、射线路径、初动、走时、振幅、波形、时域和空域的瞬态谱、质点振动矢量等诸多方面,因而能更全面地揭示地震波场与地下介质之间的关系.本文以实例展示在不同领域的研究中全波震相分析的应用情况.全波震相分析法为实现多种波型的联合应用奠定了理论基础,并提供了新的方法. 展开更多

关键词 全波 震相 超声模型 地球物理学 震源 走时分析 波谱 波形

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层析成像新算法及其在工程检测上的应用 被引量：72

4

作者 杨文采 杜剑渊 《地球物理学报》 SCIE EI CSCD 北大核心 1994年第2期239-244,共6页

基于走时和振幅的层析成像反演涉及大型稀疏矩阵方程的求解，当矩阵严重病态时，目前流行的正交分解型迭代算法难以取得良好的成像效果．本文介绍一种改进的ＬＳＱＲ算法，即带阻尼的ＬＳＱＲ迭代算法，它应用在北京机场高速公路桥墩施... 基于走时和振幅的层析成像反演涉及大型稀疏矩阵方程的求解，当矩阵严重病态时，目前流行的正交分解型迭代算法难以取得良好的成像效果．本文介绍一种改进的ＬＳＱＲ算法，即带阻尼的ＬＳＱＲ迭代算法，它应用在北京机场高速公路桥墩施工质量检测中，取得了良好的效果． 展开更多

关键词 桥墩 工程质量 检测 层析成像

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中国地球物理模型试验的发展 被引量：12

5

作者 赵鸿儒 王铁男 唐文榜 《地球物理学报》 SCIE EI CSCD 北大核心 1994年第A01期267-276,共10页

本文回顾了中国地球物理模型试验４０多年的发展情况，展望了未来的发展方向．

关键词 地球物理 模型试验 地球物理勘探 重力场

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跨孔地震层析成像的级联方法 被引量：26

6

作者 杜剑渊 杨文采 《地球物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 1991年第6期771-780,共10页

对厚度小于1/4波长的超薄波速干扰体进行高分辨率成像,作者曾采用走时反演和波场反演相结合的方法,体现了由低分辨率向高分辨率逐步逼近的思想.级联算法是这种思想的进一步发展,我们将具有不同分辨率的算法串联起来,以达到高分辨率成像... 对厚度小于1/4波长的超薄波速干扰体进行高分辨率成像,作者曾采用走时反演和波场反演相结合的方法,体现了由低分辨率向高分辨率逐步逼近的思想.级联算法是这种思想的进一步发展,我们将具有不同分辨率的算法串联起来,以达到高分辨率成像的目的.本文介绍一种三级串联的算法,并进行了算法分析,数值计算的例子说明这种级联算法分辨率高、稳定性好,只需要地震资料而不要求其它先验信息,因此能较好地满足实际应用的要求. 展开更多

关键词 地震 层析成像 级联法 高分辨率

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深反射地震揭示喜马拉雅地区地壳上地幔的复杂结构 被引量：27

7

作者 赵文津 车敬凯 徐中信 《地球物理学报》 SCIE EI CSCD 北大核心 1996年第5期615-628,共14页

报告了中、美两国在喜马拉雅山区进行的第一次深反射地震试验的结果．试验剖面南起喜马拉雅山山脊南亚东县的帕里镇，向北穿过喜马拉雅山脊的荡拉，到达康马南的萨马达．剖面长约１００ｋｍ．共中心点（ＣＭＰ）叠加剖面上显示出：１．... 报告了中、美两国在喜马拉雅山区进行的第一次深反射地震试验的结果．试验剖面南起喜马拉雅山山脊南亚东县的帕里镇，向北穿过喜马拉雅山脊的荡拉，到达康马南的萨马达．剖面长约１００ｋｍ．共中心点（ＣＭＰ）叠加剖面上显示出：１．在地壳中部有一强反射带，向北缓倾斜下去，延长达１００ｋｍ以上．它可能代表了一个活动的逆冲断裂或是一条巨大的拆离带，印度地壳整体或下地壳沿此拆离层俯冲到藏南之下．２．上部地壳的反射很丰富，显示了上地壳存在着大规模的叠瓦状结构．３．下地壳的反射同相轴呈现短而有规律的分布，显示了塑性流变特征．４．在测线南部莫霍反射明显，深度达７２－７５ｋｍ．发现南部有双莫霍层的存在．５．试验中还取得莫霍层下面３２，３８，４８ｓ等双程走时的多条反射，向北倾斜，反射同相轴延续较长，信息丰富，反映了上地幔的成层结构和变形特征．这些结果对印度大陆地壳整体或其下地壳俯冲到藏南特提斯喜马拉雅地壳之下，并导致西藏南端地壳增厚的观点，给予了实质性的支持． 展开更多

关键词 地壳 上地幔 复杂结构 深反射地震 地壳结构

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喜马拉雅和西藏高原深地震反射剖面的初步成果 被引量：5

8

作者 赵文津 K.D.Nelson +7 位作者 高锐 L.D.Brown 车敬凯 M.L.Hauck 武长得 郭宗汾 卢德源 黄立言 《地球物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 1993年第1期125-125,共1页

喜马拉雅和西藏高原深地震反射试验剖面,伸入到特提斯—喜马拉雅构造带内部,长约100km(帕里—萨马达),其数据采集已由中美科学家(中国地质科学院、地质矿产部石油地质海洋地质局和美国康乃尔大学、哥伦比亚大学等)合作完成。 试验剖面... 喜马拉雅和西藏高原深地震反射试验剖面,伸入到特提斯—喜马拉雅构造带内部,长约100km(帕里—萨马达),其数据采集已由中美科学家(中国地质科学院、地质矿产部石油地质海洋地质局和美国康乃尔大学、哥伦比亚大学等)合作完成。 试验剖面的科学目标之一是追踪MCT和MBT的向北延伸,涉及到喜马拉雅山脉的隆升动力。 展开更多

关键词 地震反射 喜马拉雅 INDEPTH

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流体饱和孔隙材料的Biot弹性常数的声学测量 被引量：6

9

作者 诸国桢 郭宏智 陈丽英 《应用声学》 CSCD 北大核心 1998年第6期1-8,共8页

本文研究用声学方法测量流体饱和孔隙介质的Biot4个弹性常数，4个弹性常数主要是通过测量水饱和的孔隙样品中的3种体波速度去计算的（流体压缩系数已知）。为了讨论和验证测量结果，我们还进行了两个实验，一是测量空气饱和样品的切变... 本文研究用声学方法测量流体饱和孔隙介质的Biot4个弹性常数，4个弹性常数主要是通过测量水饱和的孔隙样品中的3种体波速度去计算的（流体压缩系数已知）。为了讨论和验证测量结果，我们还进行了两个实验，一是测量空气饱和样品的切变波速度和纵波速度，并求得框架的体积模量和切变模量；二是测量空气饱和样品中的慢纵波速度，并验证样品曲折度的大小。 展开更多

关键词 流体饱和 多孔材料 Biot弹性常数 声学测量

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重建地下介质相对衰减的分布:新的成象方法 被引量：12

10

作者 刘立振 《地球物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 1990年第1期98-105,共8页

在传统的连续波电磁层析成象方法中,影响线性方程组的解的重要参量——波源的辐射功率因子k,常常难以确定或根本无法确定,使方法的应用受到严重限制.本文提出了新的电磁层析成象方法,其线性方程组与k无关,能用于传统方法无法应用的情况... 在传统的连续波电磁层析成象方法中,影响线性方程组的解的重要参量——波源的辐射功率因子k,常常难以确定或根本无法确定,使方法的应用受到严重限制.本文提出了新的电磁层析成象方法,其线性方程组与k无关,能用于传统方法无法应用的情况.新方法重建的地下介质相对衰减的二维分布图象,比传统方法重建的绝对衰减的二维分布图象具有更好的分辨力和稳定性,更有利于地质解释.新方法已成功应用于8个不同地区电波勘探资料的处理. 展开更多

关键词 电磁波层析成象 衰减图象重建 连续电磁波勘探 绝对衰减 相对衰减 背景衰减 地下介质

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利用波形特征参数识别和预测储层含油性 被引量：3

11

作者 徐伯勋 白爱萍 杨积凯 《石油物探》 EI CSCD 北大核心 1995年第3期78-83,共6页

地震反射波中隐含着大量地下地质信息，如波形的振幅、频率、速度、相关等，反映了地下和油气藏等特征。这些特征在油藏描述中是储层横向预测的重要手段、在勘探初期资料不多的情况下，进行综合研究评价，使用本方法简单、实用。我们用... 地震反射波中隐含着大量地下地质信息，如波形的振幅、频率、速度、相关等，反映了地下和油气藏等特征。这些特征在油藏描述中是储层横向预测的重要手段、在勘探初期资料不多的情况下，进行综合研究评价，使用本方法简单、实用。我们用本方法对已知有油气井和无油气井进行验证，结果绝大部分参数在油气井附近都有异常反映。 展开更多

关键词 地震波形 特征参数 储集层 含油性 地震勘探

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最大熵谱估计在油气检测中的应用 被引量：10

12

作者 徐伯勋 白旭滨 《石油物探》 EI CSCD 北大核心 1990年第2期1-12,共12页

最大熵谱估计法是一种高分辨率的现代谱估计法。传统谱估计法的分辨率最好也不超过1/T,其中T为数据窗长度。因此当数据长度小于信号周期时就无法计算出信号的实际频率。而最大熵谱估计法取消了窗函数,从而也没有基频的概念。由于用随机... 最大熵谱估计法是一种高分辨率的现代谱估计法。传统谱估计法的分辨率最好也不超过1/T,其中T为数据窗长度。因此当数据长度小于信号周期时就无法计算出信号的实际频率。而最大熵谱估计法取消了窗函数,从而也没有基频的概念。由于用随机过程的自相关序列进行无限外推可获得更加逼近的谱,因此大大提高了谱的分辨率。 本文进一步研究了最大熵谱估计中振幅失真的解决办法,即用一经验公式作为门槛值来选择最佳频率成分,以提高最大熵谱估计的使用能力,力求在油气检测及岩性分析中得以应用。 展开更多

关键词 谱熵估计 振幅 地震数据 油气检测

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应用同态滤波提取子波的改进方法 被引量：7

13

作者 徐伯勋 姜成栋 《石油物探》 EI CSCD 北大核心 1991年第3期22-37,共16页

本方法建立在地层反射系数序列是变化的,相邻道子波基本不变的基础上的。我们改进了以往在剖面上随机选取时窗的方式,有目的地在信噪比和分辨率较高和同相轴较一致、连续性较好的目的层附近选取一叠加段。然后再将时窗强行随机化,即对... 本方法建立在地层反射系数序列是变化的,相邻道子波基本不变的基础上的。我们改进了以往在剖面上随机选取时窗的方式,有目的地在信噪比和分辨率较高和同相轴较一致、连续性较好的目的层附近选取一叠加段。然后再将时窗强行随机化,即对所选的同一叠加段中的各时窗起始时间点,人为加上一个随机数,使各时窗的起始点服从随机分布,相应时窗内所包含的反射系数序列也随之重新分布。这样就满足了反射系数序列为变化的,地震子波保持基本不变的条件。最后将这些时窗的对数谱进行叠加,使子波这个不变部分的对数谱能量增加,而反射系数序列这个变化部分的能量极大地减弱,从而达到提取于波的目的。为了提高所提取子波的精度,本方法还采用了对数谱平均、子波的拾取与整形等处理方法,取得了好的效果。 展开更多

关键词 地震勘探 同态滤波 子波 反射系数

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从偶层位出发建立曲面上的位场转换解释系统 被引量：17

14

作者 侯重初 蔡宗熹 刘奎俊 《地球物理学报》 1985年第4期410-418,共9页

本文从偶层位公式出发,导出了曲面上位场转换所需的基本公式:偶层场强分量及偶层场强分量的一阶导数、二阶导数的表达式;并导出了一条称之为“磁化方向与磁场分量方向互换”的定理,从而建立了一个多功能的曲面上的位场转换解释系统.

关键词 偶层位公式 位场转换 曲面 场强分量 导数

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曲线与曲面上磁场向上延拓和分量转换 被引量：13

15

作者 管志宁 安玉林 陈维雄 《地球物理学报》 1985年第4期419-428,共10页

本文综合考虑单层位与双层位理论,给出了曲面、曲线坡度在一定限制条件下,由曲面上磁场各分量向上延拓和由△Z向△H_(x)、△H_(y)、△T转换的统一而稳定的解法以及由曲线上磁场各分量向上延拓和相互转换的运算稳定的通式。

关键词 单层位 曲线 双层位 分量转换 曲面 磁场 延拓

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剖面曲线上的位场转换系统 被引量：8

16

作者 侯重初 蔡宗熹 刘奎俊 《地球物理学报》 1984年第6期573-581,共9页

我国山区面积很大,无论是地面磁测还是航空磁测,都有必要建立一个起伏观测面上的位场转换系统。本文从偶层位出发,找到了建立这种转换系统的新途径。文中所提供的方法虽然是在二度问题上实现的,但完全可以推广到三度问题。

关键词 地面磁测 位场转换系统 偶层位 剖面曲线

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赴美国康奈尔大学进行INDEPTH合作研究小结 被引量：1

17

作者 高锐 车敬凯 郭景如 《地球学报（中国地质科学院院报）》 CSCD 1996年第2期187-194,共8页

本文扼要地介绍了美国康奈尔大学深地层反射剖面技术特点和中美双方合作研究采用的处理流程，以及对ＩＮＤＥＰＴＨ反射地震剖面的地质解释和主要认识。文章后半部分主要介绍了美国康奈尔大学与ＩＮＤＥＰＴＨ相关的若干学术活动和他们... 本文扼要地介绍了美国康奈尔大学深地层反射剖面技术特点和中美双方合作研究采用的处理流程，以及对ＩＮＤＥＰＴＨ反射地震剖面的地质解释和主要认识。文章后半部分主要介绍了美国康奈尔大学与ＩＮＤＥＰＴＨ相关的若干学术活动和他们进行大陆岩石图研究的主要方法。 展开更多

关键词 合作研究 深地震反射剖面 大陆 岩石圈 地震数据

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利用联合反演技术进行反射地震的波速成象 被引量：11

18

作者 杨文采 焦富光 《地球物理学报》 1987年第6期617-627,共11页

本文介绍了根据反射地震数据进行波速成象的一种方法,其基础为多种反演技术的综合。由于要求的波速图象C(x,z)具有间断性,除利用走时数据T(x,t)外,在地层比较水平的情况下,还利用了均方根速度V(x,t)和统计子波W(t)的数据来成象。计算机... 本文介绍了根据反射地震数据进行波速成象的一种方法,其基础为多种反演技术的综合。由于要求的波速图象C(x,z)具有间断性,除利用走时数据T(x,t)外,在地层比较水平的情况下,还利用了均方根速度V(x,t)和统计子波W(t)的数据来成象。计算机层析成象过程分为三步:首先重做速度分析,取得与初次反射走时一致的均方根速度数据;然后用反射走时与均方根速度联合反演对应分析道的层速度和界面深度;最后由联合反演结果和反射面走时求波速图象函数的数字化版。文中还给出了波速成象方法在我国西北某沉积盆地上的应用及验证结果。 展开更多

关键词 反射地震学 双程走时 均方根速度 联合反演 波速成象

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岩石的粘弹性谐振Q模型 被引量：25

19

作者 杨文采 《地球物理学报》 1987年第4期399-411,共13页

实验表明,在应变小于10^(-6)范围内,砂岩对地震波的吸收主要由孔隙流体的局部运动引起,而且Q值随频率的变化出现谐振现象。据此,作者认为,地壳上部地震波能量的耗损可以表示为以下两种成分的线性组合:1.由滑动摩擦、热弹性驰豫、位错运... 实验表明,在应变小于10^(-6)范围内,砂岩对地震波的吸收主要由孔隙流体的局部运动引起,而且Q值随频率的变化出现谐振现象。据此,作者认为,地壳上部地震波能量的耗损可以表示为以下两种成分的线性组合:1.由滑动摩擦、热弹性驰豫、位错运动等引起的能量消散,它们主要与岩石的固相成分有关,可近似地用恒Q模型描述;2.由孔隙流体运动引起的能量消散,可以用谐振公式描述。根据这一认识,利用描述因果关系的Kramers-Krnig关系式可推导出表示地壳上部岩石粘弹性(复弹性模量,相速度频散和衰减函数)的公式,它们综合地描述了由各种机制引起的波的频散和吸收,并在谐振Q值等于参考常数Q值时退化为目前常用的Futterman模型。作为这种谐振Q模型的应用,介绍了它用于Q值测量结果外推和频散一吸收研究以及粘弹性介质中反射地震道合成的结果。 展开更多

关键词 岩石物性 谐振Q模型 波速频散 波形变化

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关于位场频率域表示的一个理论问题

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作者 侯重初 蔡宗熹 《地球物理学报》 1982年第5期464-469,共6页

本文主要指出B.K.Bhattacharyya和M.E.Navolio在文献[1]中将拉普拉斯方程▽^(2)U(x,y,z)=0进行三维傅里叶变换导出u^(2)+v^(2)+w^(2)=0,以及利用iw=±√u^(2)+v^(2);推导了位场在频率域中的一些公式中的错误,从数学和物理角度论证... 本文主要指出B.K.Bhattacharyya和M.E.Navolio在文献[1]中将拉普拉斯方程▽^(2)U(x,y,z)=0进行三维傅里叶变换导出u^(2)+v^(2)+w^(2)=0,以及利用iw=±√u^(2)+v^(2);推导了位场在频率域中的一些公式中的错误,从数学和物理角度论证这个所谓频率域的拉普拉斯方程u^(2)+v^(2)+w^(2)=0是不成立的。因此,当推导位场在频率域中的公式时不能使用iw=±√u^(2)+v^(2)。此外,本文还使用狄拉克函数证明了拉普拉斯方程的基本解1/(x^(2)+y^(2)+z^(2));在拉普拉斯算子作用下,在三维频率域中并没有(u^(2)+v^(2)+w^(2))T(u,v,w)=0这样的对应关系式,而只能有对应关系式(u^(2)+v^(2)+w^(2))T(u,v,w)=4π. 展开更多

关键词 位场 拉普拉斯方程 傅里叶变换 频率域

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