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基于量子思想描述的系统故障演化过程
1
作者 崔铁军 李莎莎 邓文浩 《中国安全科学学报》 北大核心 2025年第5期1-7,共7页
为探究系统故障演化过程(SFEP)及其特性,提出使用量子思想描述SFEP的方法。首先,论述SFEP与事件功能状态的关系,探究利用量子思想描述SFEP的原理;然后,构建SFEP的量子描述的数学模型,以实现SFEP量子态的测量塌缩;最后,确定故障模式及其... 为探究系统故障演化过程(SFEP)及其特性,提出使用量子思想描述SFEP的方法。首先,论述SFEP与事件功能状态的关系,探究利用量子思想描述SFEP的原理;然后,构建SFEP的量子描述的数学模型,以实现SFEP量子态的测量塌缩;最后,确定故障模式及其发生概率。结果表明:SFEP具有多样性和不确定性、事件量子态叠加性、测量塌缩性和两极态性,这是通过量子思想研究SFEP的基础。SFEP可分解为多个层次,不同层的对象及其量子态叠加方式不同;通过各层对象量子态的叠加可以得到SFEP量子态,SFEP量子态是各层对象的概率幅的积的多项式构成的,制定了各层对象量子态概率幅构成的限制条件;SFEP量子态向量的每个维度都是一种故障状态;对因素相值的测量使SFEP量子态塌缩,得到可能的各量子态(故障模式)发生概率。 展开更多
关键词 量子思想 系统故障演化过程(SFEP) 故障模式 量子态叠加 测量塌缩
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基于Hamming距离和量子搜索算法的联想分类器设计
2
作者 肖红 刘新彤 《吉林大学学报（理学版）》 CAS 北大核心 2024年第6期1426-1438,共13页
针对现有联想分类器不能存储重复样本的问题,提出一种基于Hamming距离和量子搜索算法的量子联想分类器设计方法,并给出联想分类器存储和分类的线路图.该方法需提前准备5组量子比特,分别对Hamming距离、输入样本、模式样本、类别和序号... 针对现有联想分类器不能存储重复样本的问题,提出一种基于Hamming距离和量子搜索算法的量子联想分类器设计方法,并给出联想分类器存储和分类的线路图.该方法需提前准备5组量子比特,分别对Hamming距离、输入样本、模式样本、类别和序号进行编码.首先,根据样本总体N,计算联想分类器所需的量子位数,再利用量子旋转门和Hadamard门将初态为|0〉的量子位旋转为恰好包含N个基态的均衡叠加态;其次,根据待存储样本的类别和值,将剩余两组初始状态为|0〉的量子位通过可控操作转换为相应的量子基态;最后,基于量子最小搜索的分类方法,计算输入样本与所有存储样本之间的Ha mming距离,再使用固定相位Grover量子搜索算法搜索这些Hamming距离的最小值,最小值对应存储样本的类别即为输入样本的类别,具体的分类结果可通过测量寄存器中的量子态得到. 展开更多
关键词 量子联想分类器 均衡叠加态 HAMMING距离 量子最小搜索
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量子态叠加的事件发生柔性逻辑统一表达式研究 被引量：2
3
作者 崔铁军 李莎莎 《西北工业大学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2024年第4期774-782,共9页
为了确定原因事件导致结果事件过程中蕴含的多逻辑关系,提出以多量子态叠加为基础的事件发生柔性逻辑统一表达式。根据任意多事件间逻辑关系可简化为两事件逻辑关系的前提,研究了20种柔性逻辑关系转化为事件发生逻辑表达式的形式,选择其... 为了确定原因事件导致结果事件过程中蕴含的多逻辑关系,提出以多量子态叠加为基础的事件发生柔性逻辑统一表达式。根据任意多事件间逻辑关系可简化为两事件逻辑关系的前提,研究了20种柔性逻辑关系转化为事件发生逻辑表达式的形式,选择其中16种建立了四量子态叠加的事件发生柔性逻辑统一表达式。研究这16种逻辑关系,进一步确定了8种无明显相关性的逻辑关系,最终形成了三量子态叠加的事件发生柔性逻辑统一表达式。研究表明:所建表达式能同时表达8种逻辑关系叠加状态,可得到结果事件发生概率中不同逻辑的构成形式,分析了所建表达式的特点和求解过程中可能遇到的问题,并通过实例分析说明了方法的使用过程和作用。研究成果可用于系统故障演化过程中,原因事件导致结果事件的逻辑关系统一表达及故障发生概率确定。 展开更多
关键词 安全系统工程 量子叠加 多量子态 柔性逻辑 事件发生概率
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SFEP中系统功能状态叠加的形式、条件和意义 被引量：1
4
作者 崔铁军 李莎莎 《重庆理工大学学报（自然科学）》 CAS 北大核心 2024年第11期173-178,共6页
系统功能状态在SFEP中是不断波动的,当有多个SFEP在时空中同时出现时可能出现叠加现象。为研究SFEP的功能状态叠加形式和条件,基于SFEP和量子力学思想提出了研究方法。研究了SFEP和系统功能状态的关系,SFEP量子态的叠加形式、叠加需要... 系统功能状态在SFEP中是不断波动的,当有多个SFEP在时空中同时出现时可能出现叠加现象。为研究SFEP的功能状态叠加形式和条件,基于SFEP和量子力学思想提出了研究方法。研究了SFEP和系统功能状态的关系,SFEP量子态的叠加形式、叠加需要的因素和时间条件,最后论述了叠加的物理数学意义。将因素空间投影为二维因素平面,并与演化时间轴构成了演化空间。研究的具体实现过程在演化空间中进行。结果表明:SFEP量子态的叠加形式包括张量积形式和量子态和的形式;在演化空间中时空不同的SFEP量子态不适合叠加;SFEP量子态在演化空间中是物理叠加,需满足叠加的因素条件和时间条件。最终研究认为数学叠加是物理叠加的基础,物理叠加是数学叠加的实现。 展开更多
关键词 系统安全学 量子力学 SFEP 系统功能状态 量子态叠加 叠加形式 叠加条件
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第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 被引量：17
5
作者 侯瑶 孟继德 +3 位作者 田来科 胡艳芳 万云 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第10期1194-1199,共6页
本文构造了由多模相干态 |{Zj}〉q与多模虚相干态的相反态 |{-i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ(2 )7〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|ψ(2 )7〉q 的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩... 本文构造了由多模相干态 |{Zj}〉q与多模虚相干态的相反态 |{-i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ(2 )7〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|ψ(2 )7〉q 的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N =2 p、并且 P=2 m+1( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,如果各模的初始相位 φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 [( θ(R)pq -θ(I)nq) + qj =1R2j]等分别满足一定的取值条件 ,则在这种情况下态 |ψ(2 )7〉q可呈现出周期性变化的偶数阶等阶 N次方 Y压缩效应 . 展开更多
关键词 多模相干态 多模虚相干态 相反态 两态叠加 多模叠加态光场 偶数阶等阶N次方Y压缩 量子光线 量子力学
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一种新型的两态叠加多模Schrdinger猫态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：41
6
作者 刘伟民 侯瑶 +2 位作者 杨志勇 孙秀泉 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 1999年第10期869-882,共14页
本文根据量子力学的线性叠加原理，构造了由多模（即q模时目平态的相反态|｛｛－Zj｝〉q及多模虚相干态|｛｛－Zj｝〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的多模Schrodinger猫态光场利用新近建立的多模压缩态理论，研究了态的N次方Y压缩... 本文根据量子力学的线性叠加原理，构造了由多模（即q模时目平态的相反态|｛｛－Zj｝〉q及多模虚相干态|｛｛－Zj｝〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的多模Schrodinger猫态光场利用新近建立的多模压缩态理论，研究了态的N次方Y压缩效应,结果发现：①当压缩阶数N＝Zp且p＝2m（m＝1，2，3，…，…）时，态。总是恒处于N－Y最小测不准态；②当压缩阶数N＝2p且p＝2m＋1（m＝0，1，2，3，…，…）时，如果各模的初始相位，态间的初始相位差以及各单模相干态光场的平均光子数之总和等满足一定的量子化条件，则态可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应；③当压缩阶数N＝2P＇＋1时，无论p＇＝2m（m＝0，1，2，…，…）还是p＇＝2m＋1（m＝0，1，2，3，…，……），只要各模的初始相位满足一定的量子条件，则当两态叠加几率幅满足时，态就恒处于N－Y测不准态，始终不呈现N－Y最小测不准态和N次方Y压缩；而当时，态始终不呈现N－Y测不准态、N－Y最小测不准态和N次方Y压缩效应． 展开更多
关键词 两态叠加 多模 S-猫态 N次方Y压缩 光场
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第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究 被引量：176
7
作者 侯洵 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 1998年第10期865-879,共15页
本文在文献２０的基础上进一步提出了多模辐射场的Ｎ－Ｙ最小测不准态、Ｎ－Ｈ最小测不准态、Ｎ－Ｙ压缩最小测不准态以及Ｎ－Ｈ压缩最小测不准态等的定义．构造了由多模（ｑ模）相干态｜｛Ｚｊ｝＞ｑ及其相反态｜｛－Ｚｊ｝＞ｑ的线性... 本文在文献２０的基础上进一步提出了多模辐射场的Ｎ－Ｙ最小测不准态、Ｎ－Ｈ最小测不准态、Ｎ－Ｙ压缩最小测不准态以及Ｎ－Ｈ压缩最小测不准态等的定义．构造了由多模（ｑ模）相干态｜｛Ｚｊ｝＞ｑ及其相反态｜｛－Ｚｊ｝＞ｑ的线性叠加所组成的第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场｜ψ（２）１＞ｑ，利用文献２０新近提出的有关多模辐射场的两种非线性高阶压缩的定义，首次对态｜ψ（２）１＞ｑ的Ｎ次方Ｙ压缩及Ｎ次方Ｈ压缩效应进行了详细研究．结果表明，１）当Ｎ为偶数时，态｜ψ（２）１＞ｑ恒处于Ｎ－Ｙ最小测不准态；当Ｎ为奇数时，态｜ψ（２）１＞ｑ在一定条件下可呈现出周期性变化的、任意阶的Ｎ次方Ｙ压缩效应．２）当ｑ·Ｎ为偶数时，态｜ψ（２）１＞ｑ恒处于Ｎ－Ｈ最小测不准态；当ｑ·Ｎ为奇数时，在另外的条件下，态｜ψ（２）１＞ｑ则可呈现出周期性变化的、任意阶的Ｎ次方Ｈ压缩效应．３）Ｎ次方Ｙ压缩及Ｎ次方Ｈ压缩效应的压缩深度与腔模总数ｑ、压缩参数Ｒｊ以及压缩阶数Ｎ等非线性相关，后者与上述参量的非线性关联程度要比前者的更强． 展开更多
关键词 两态叠加 多模叠加态 光场 非线性 高阶压缩
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受量子相位调制的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩 被引量：36
8
作者 张党卫 杨志勇 +2 位作者 侯洵 张振杰 侯瑶 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第7期583-594,共12页
本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由受量子相位调制的多模 (即 q模 )虚相干态 |{im1 Zj}〉q及其相反态 |{- im2 Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q.利用新近建立的多模压缩... 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由受量子相位调制的多模 (即 q模 )虚相干态 |{im1 Zj}〉q及其相反态 |{- im2 Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )无论态间的初始相位差 (θm2 - θm1 )、各模的初始相位 φj、腔模总数 q、压缩参量 Rj以及两态叠加的几率幅 rm1 和 rm2 等取何值 ,无论压缩阶数N取奇还是取偶 ,只要相位调制因子 m1和 m2 与压缩阶数 N的关系满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )m1 m2 〉q就恒处于等阶 N- Y最小测不准态 .2 )当态间的初始相位差 (θm2 - θm1 )在态间压缩区 [2 kθπ-π/ 2 + qj =1{R2jsin[(m2 - m1)π/ 2 ]},2 kθπ+π/ 2 + qj =1{R2jsin[(m2 - m1)π/ 2 ]}]内取值时 ,无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,只要相位调制因子 m1和 m2 与 N的关系式以及各模的初始相位φj等满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )m1 ,m2 〉q就可呈现出周期性变化的 ,任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 .3)利用相位调制因子 m1、m2 与压缩阶数 N之间的解析关系式 ,可直接确定出 |ψ( 2 )m1 m2 〉q呈现等阶 N次方 Y压缩效应时的压? 展开更多
关键词 量子相位调制 多模叠加态光场 N次方Y压缩
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第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 被引量：15
9
作者 韩小卫 杨志勇 +3 位作者 侯洵 孙秀泉 王菊霞 薛红 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第2期135-140,共6页
本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ(ab) 〉q的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N取偶数情况下 ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个量子光场态的强度 (即平均光子数 )不相等 ,则当各... 本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ(ab) 〉q的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N取偶数情况下 ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个量子光场态的强度 (即平均光子数 )不相等 ,则当各模的初始相位φ(a)j 、φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差 ( θ(b I)pq -θ(a R)nq )以及与上述的两个量子光场态相对应的各单模相干态光场的光子干涉项之和 qj =1[R(a)j R(b)j cos( φ(a)j -φ(b)j ) ]等满足一定条件时 ,态 |Ψ(ab) 〉q 可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 . 展开更多
关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 偶数阶等阶N次方Y压缩 压缩简并 量子光学
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一种新型的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方H压缩 被引量：49
10
作者 赵玲慧 杨志勇 +2 位作者 侯瑶 张振杰 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第4期293-307,共15页
本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模 (即 q模 )相干态的相反态 | {-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {-iZj}〉q 这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψ(2 )msc〉q 利用新近建立的多模压缩态理论 ... 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模 (即 q模 )相干态的相反态 | {-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {-iZj}〉q 这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψ(2 )msc〉q 利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 | ψ(2 )msc〉q 的广义非线性等阶N次方H压缩特性 结果发现 :1 )当压缩阶数N与腔模总数q这两者之积为偶数 ,亦即当q·N =2 p且p =2m (m =1 ,2 ,3,… ,… )时 ,态 | ψ(2 )msc〉q恒处于等阶N H最小测不准态 ;2 )当q·N =2 p且 p =2m′+ 1 (m′ =0 ,1 ,2 ,3,… ,… )时 ,如果各模的初始相位之和 qj=1φj、态间的初始相位差 (θ(I)nq-θ(R)nq)、各多模相干态光场的总的平均光子数 qj=1R2 j以及 [(θ(I)nq -θ(R)nq) + qj=1R2 j]等满足一定的量子化条件时 ,态 | ψ(2 )msc〉q 总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应 ;3)当压缩阶数N与腔模总数 q这两者之积为奇数时 ,亦即当 q·N =2 p + 1时 ,无论 p =2m(m =0 ,1 ,2 ,3,… ,… )还是 p =2m′ + 1 (m′ =0 ,1 ,2 ,3,… ,… ) ,只要各模初始相位之和 qj =1φj满足一定的量子化条件 ,则当两态叠加几率幅满足r(R)nq =r(I)nq 时 ,态 | ψ(2 )msc〉q 就恒处于N 展开更多
关键词 两态叠加 多模叠加态光场 等阶N次方H压缩
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第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究 被引量：12
11
作者 侯瑶 董庆彦 +3 位作者 田来科 胡艳芳 杨志勇 孙秀泉 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第9期1064-1072,共9页
本文构造了由多模相干态｜｛Ｚj｝〉q与多模虚相干态｜｛iZj｝〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场｜Ψ（２）６〉q。利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ（２）６〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性。结果发现：1)... 本文构造了由多模相干态｜｛Ｚj｝〉q与多模虚相干态｜｛iZj｝〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场｜Ψ（２）６〉q。利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ（２）６〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性。结果发现：1)在压缩阶数N＝2p且p＝2l(l＝1，2，3，…，…)的条件下，无论各模的初始相位φj(j＝1，2，3，…，q)、态间的初始相位差(θ（Ｒ）pq－θ（Ｉ）pq)以及各单相干态光场的平均光子数之和qj＝1Rj等如何变化，态｜ψ（２）６〉q总是恒处于偶数阶等阶NY最小测不准态。2)在压缩阶数N＝2p且p＝2l＋１（l＝0，1，2，3，…，…)的条件下，当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θ（Ｒ）pq－θ（Ｉ）pq)以及各单模相干态光场的平均光子数之和qj＝1R２j等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时，态｜ψ（２）６）q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应. 展开更多
关键词 两态叠加 多模叠加态光场 偶数阶等阶N-Y最小测不准态 偶数阶等阶N次方Y压缩 量子光学 线性叠加原理
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量子叠加态光场中广义电场的N次方H压缩效应 被引量：7
12
作者 万慧军 杨志勇 +3 位作者 余晓光 张佩瑢 胡艳芳 杨小丽 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2004年第1期73-77,82,共6页
利用多模压缩态理论 ,研究了一种新型的三态叠加多模量子叠加态光场 ｜Ψ( 3 ) 〉q 中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性。结果发现 ,在一定条件下 ,态 ｜Ψ( 3 ) 〉q 的广义电场分量总可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次 N次方H... 利用多模压缩态理论 ,研究了一种新型的三态叠加多模量子叠加态光场 ｜Ψ( 3 ) 〉q 中广义电场分量的等幂次N次方H压缩特性。结果发现 ,在一定条件下 ,态 ｜Ψ( 3 ) 〉q 的广义电场分量总可呈现出周期性变化的广义非线性等幂次 N次方H压缩效应。 展开更多
关键词 三态叠加 多模量子叠加态光场 广义电场分量 多模压缩态
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第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究 被引量：121
13
作者 杨志勇 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 1998年第11期961-974,共14页
本文根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模（即ｑ模）虚相干态｜｛ｉＺｊ｝＞ｑ及其相反态｜｛－ｉＺｊ｝＞ｑ的线性叠加所组成的第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场｜ψ（２）２＞ｑ．利用新近建立的有关双模及多模辐射场的非线性高... 本文根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模（即ｑ模）虚相干态｜｛ｉＺｊ｝＞ｑ及其相反态｜｛－ｉＺｊ｝＞ｑ的线性叠加所组成的第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场｜ψ（２）２＞ｑ．利用新近建立的有关双模及多模辐射场的非线性高阶压缩理论，首次对态｜ψ（２）２＞ｑ的两种非线性高阶压缩（即Ｎ次方Ｙ压缩和Ｎ次方Ｈ压缩）效应进行了详细研究．结果表明：１）当Ｎ为奇数时，如果各模的初始相位满足一定的量子化条件，而态间的初始相位差在其态间压缩区内连续变化；或者态间的初始相位差取某一特定值，而各模的初始相位在其腔模压缩区内连续变化时，态｜ψ（２）２＞ｑ就会呈现出周期性变化的、任意阶的Ｎ次方Ｙ压缩效应．２）当ｑ·Ｎ为奇数时，如果各模的初始相位和满足一定的量子化条件，而态间的初始相位差在上述的态间压缩区内连续变化；或者态间的初始相位差取上述的某一固定值，而各模的初始相位和在其腔模和压缩区内连续变化时，态｜ψ（２）２＞ｑ就呈现出周期性变化的、任意阶的Ｎ次方Ｈ压缩效应．３）与文献１０相比，态｜ψ（２）２＞ｑ与态｜ψ（２）１＞ｑ这两者之间的压缩情况正好相反． 展开更多
关键词 相干态 两态叠加 非线性 高阶压缩 光场压缩
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第Ⅲ及第Ⅳ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩——兼论“相似压缩”与“压缩简并”现象 被引量：91
14
作者 侯洵 杨志勇 +3 位作者 许定国 侯瑶 孙秀泉 张振杰 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第5期385-395,共11页
本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,分别构造了由多模 (即 q模 )相干态 | { Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q以及由多模相干态的相反态 | { -Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q等的线性叠加所组成的第 及第 类两态叠加多模叠加态光场 |... 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,分别构造了由多模 (即 q模 )相干态 | { Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q以及由多模相干态的相反态 | { -Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q等的线性叠加所组成的第 及第 类两态叠加多模叠加态光场 | ψ( 2 )+ ,3〉q和 | ψ( 2 )- ,4 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,首次对态 | ψ( 2 )+ ,3〉q及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩和等阶 N次方 H压缩特性进行了详细研究 .结果发现 :1 )态 | ψ( 2 )+ ,3〉q 及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q是两种典型的多模非经典光场 ,当各模的初始相位 φj(j=1 ,2 ,3 ,… ,q)或者各模的初始相位和 qj =1φj以及态间的初始相位差 (θ( R)± -θ( 0 )± )等分别满足一些特定的量子化条件时 ,态 | ψ( 2 )+ ,3〉q 及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q均可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应 ;2 )当组成态 |ψ( 2 )+ ,3〉q及态 |ψ( 2 )- ,4 〉q 的各对应复几率幅不相等亦即 C( R)+ ≠ C( R)- 和 C( 0 )+ ≠ C( 0 )- 时 ,态 |ψ( 2 )+ ,3〉q及态 |ψ( 2 )- ,4 〉q这两者的压缩条件和压缩特征虽然相同 ,但其压缩幅度 (即压缩程度和压缩深度 )却不相等 ,这种现象称为“相似压缩”;3 )当组成态 | ψ( 展开更多
关键词 两态叠加 多模叠加态光场 相似压缩 压缩简并
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一种新型的两态叠加MSCS光场的广义非线性等阶N次方H压缩 被引量：37
15
作者 刘伟民 杨志勇 +3 位作者 侯瑶 孙秀泉 张振杰 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第8期678-691,共14页
本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的两态叠加多模薛定谔猫态 (即 MSCS)光场 |ψ( 2 ) 〉q 的广义非线性等阶 N次方 H压缩效应 .结果发现 :1态 |ψ( 2 ) 〉q是一种典型的非经典光场 ;当压缩阶数 N与腔模总数 q这两... 本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的两态叠加多模薛定谔猫态 (即 MSCS)光场 |ψ( 2 ) 〉q 的广义非线性等阶 N次方 H压缩效应 .结果发现 :1态 |ψ( 2 ) 〉q是一种典型的非经典光场 ;当压缩阶数 N与腔模总数 q这两者之积为偶数 ,即 q N =2 p,并且p为奇数亦即 p=2 m′+ 1 ( m′=0 ,1 ,2 ,3,… ,… )时 ,如果各模的初始相位和 qj =1φj、态间的初始相位差 (θ( I)pq-θ( R)nq )、各多模相干态光场的总的平均光子数 qj =1R2j等满足一定的量子化条件(或者当 qj =1R2j 在总的平均光子数 qj =1R2j 的一系列压缩区内连续取值时 ) ,态 | ψ( 2 )〉q 总可呈现出周期性变化的、任意阶的广义非线性等阶 N次方 H压缩效应 .2态 | ψ( 2 )〉q的第一及第二两个正交分量 ,其压缩结果 (亦即压缩程度和压缩深度 )完全相同 ,但压缩条件不同 ;两者的等阶 N次方 H压缩效应呈现出周期性的互补关系 .3与文献 1 6相比 ,本文所研究的态 | ψ( 2 )〉q的等阶 N次方 H压缩效应是比其等阶 N次方 Y压缩效应更高阶的广义非线性等阶高阶压缩效应 . 展开更多
关键词 两态叠加 MSCS光谱 等阶N次方H压缩 非线性
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一种新型的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩 被引量：21
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作者 赵玲慧 杨志勇 +1 位作者 张振杰 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第3期193-202,共10页
本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模 (即 q模 )相干态的相反态 | {- Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {- i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψ( 2 )msc〉q.利用新近建立的多模辐射场... 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模 (即 q模 )相干态的相反态 | {- Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {- i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψ( 2 )msc〉q.利用新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论 ,研究了态| ψ( 2 )msc〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 ,1 )当压缩阶数 N=2 P且 P=2 m( m=1 ,2 ,3,… ,… )时 ,态 |ψ( 2 )msc〉q恒处于 N - Y最小测不准态 ;2 )当 N =2 P且 P=2 m′+ 1 ( m′=0 ,1 ,2 ,… ,… )时 ,如果各模的初始相位φj、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 qj =1R2j即 [( θ( R)nq - θ( I)nq) - qj =1R2j]满足一定的量子化条件 ,态 | ψ( 2 )msc〉q 可呈现周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ;3)当 N为奇数时 ,态 | ψ( 2 )msc〉q在一定条件下恒处于 N-Y测不准态 ;4)态 |ψ( 2 )msc〉q与文献 2 1中的态 |ψ( 2 ) 〉q出现部分压缩简并现象 。 展开更多
关键词 两态叠加 多模叠加态光场 等阶N次方Y压缩
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基于双量子比特态测量的量子自适应中值滤波 被引量：5
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作者 袁素真 毛峡 +1 位作者 陈立江 薛雨丽 《北京航空航天大学学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2013年第11期1443-1448,共6页
为了进一步增强去噪时对图像细节的保护能力,并同时提高算法实时性,提出了基于双量子比特态测量的量子自适应中值滤波算法,该算法首先将待处理图像像素转化为量子叠加态,然后依据量子测量原理对此叠加态进行量子测量,最后将测量后的坍... 为了进一步增强去噪时对图像细节的保护能力,并同时提高算法实时性,提出了基于双量子比特态测量的量子自适应中值滤波算法,该算法首先将待处理图像像素转化为量子叠加态,然后依据量子测量原理对此叠加态进行量子测量,最后将测量后的坍缩态转化为输出图像.该算法使用双量子比特态来描述单像素,拓展了单量子比特态与单像素的对应关系.双量子比特态的4个叠加基态增加了被描述像素的信息量,可以更精确地对像素进行操作.该算法根据噪声特点设计双量子比特态的概率密度公式,并根据测量坍缩态自适应地调整滤波窗口尺寸.实验证明,该算法与标准中值滤波和经典自适应中值滤波相比,具有更好的综合滤波能力,既可以有效地滤除噪声点,很好地保护图像细节,又具有很好的实时性. 展开更多
关键词 量子自适应中值滤波 叠加态 量子测量 坍缩态
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第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩 被引量：39
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作者 杨志勇 张书玲 +2 位作者 侯瑶 韩小卫 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第6期641-650,共10页
本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ -i Zj}〉q 这两者的线性叠加所组成的第 V类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发... 本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ -i Zj}〉q 这两者的线性叠加所组成的第 V类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q 是一种典型的多模非经典光场 ;无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,… ,q)和态间的初始相位差 (θ( I)nq-θ( o)oq )等满足一定的取值条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )态 |ψ( 2 )5〉q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同 .3 )无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方 展开更多
关键词 两态叠加 多模非经典光场 多模振幅薛定谔猫态 等阶N次方Y压缩 光场
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第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的N次方X压缩 被引量：4
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作者 王菊霞 杨志勇 +2 位作者 皇甫国庆 罗维亮 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第8期919-923,共5页
利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论 ,对第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方X压缩特性进行了详细研究 ,发现了其存在等幂次N次方X压缩效应的条件 ,还发现第Ⅰ、第Ⅱ两类两态叠加多模叠加态光场之间存在相似压... 利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论 ,对第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方X压缩特性进行了详细研究 ,发现了其存在等幂次N次方X压缩效应的条件 ,还发现第Ⅰ、第Ⅱ两类两态叠加多模叠加态光场之间存在相似压缩和压缩简并现象 。 展开更多
关键词 两态叠加 多模叠加态光场 等幂次N次方X压缩 相似压缩 压缩简并 多模非经典光场 量子光学
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量子叠加态和信息熵的形态边缘提取算法 被引量：4
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作者 刘清 曾小荟 +1 位作者 王忠华 涂娟 《计算机应用研究》 CSCD 北大核心 2012年第6期2387-2389,共3页
针对含噪图像的边缘难以检测的问题,通过研究量子力学叠加态理论,构造出一种多结构的量子叠加态结构元素,此叠加态结构元素涵盖线条的任意走向,从而检测出完整而连续的边缘;并在算法设计中利用图像信息熵确定各叠加态结构元素的概率。... 针对含噪图像的边缘难以检测的问题,通过研究量子力学叠加态理论,构造出一种多结构的量子叠加态结构元素,此叠加态结构元素涵盖线条的任意走向,从而检测出完整而连续的边缘;并在算法设计中利用图像信息熵确定各叠加态结构元素的概率。仿真实验结果表明,相对于传统形态学结构元素,所提出的量子叠加态结构元素对含噪图像边缘检测可以得到比较理想的效果。 展开更多
关键词 数学形态学 量子叠加态 信息熵 边缘检测
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