两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：25

1

作者 许定国 张继良 +3 位作者 薛琳娜 杨志勇 陈永庄 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第6期660-668,共9页

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.... 根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现：1)当压缩阶数N为偶数时，在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o,I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q可呈现“半相干态”效应.2)当压缩阶数为奇数时，若果r1＝r2＝r，则在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o，I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q的第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应.3)“半相干态”是指在一定条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态，另一个正交分量既不处于等阶N-Y最小测不准态也不呈现等阶N次方Y压缩效应. 展开更多

关键词 四态叠加 多模叠加态光场 多模虚奇相干态 多模态相干态 等阶N次方Y压缩

在线阅读 下载PDF 职称材料

两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：20

2

作者 许定国 张继良 +3 位作者 薛琳娜 杨志勇 陈永庄 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第2期132-141,共10页

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,在不同的条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q 可分别呈现三种状态 :a)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可呈现“半相干态”效应 .2 )当压缩阶数为奇数时 ,若果 r1=r2 =r,则在不同的条件下 ,态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可分别呈现三种状态 :a)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N - Y最小测不准态 ;b)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .3)“半相干态”是指在一定条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N- Y最小测不准态 ,另一个正交分量既不处于等阶 N- Y最小测不准态也不呈现等阶 N次方 展开更多

关键词 多模奇相干态 多模复共轭奇相干态 四态叠加 多模叠加态 等价N次方Y压缩 等阶N-Y最小测不准态 半相干态 量子力学 量子光学

在线阅读 下载PDF 职称材料

多模奇相干态光场中的N-Y最小测不准态与N-H最小测不准态 被引量：55

3

作者 许定国 侯瑶 +1 位作者 杨志勇 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 1999年第7期577-587,共11页

本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模奇相干态光场｜Ψ，ｏ〉ｑ中的Ｎ次方Ｙ压缩、Ｎ次方Ｈ压缩、Ｎ－Ｙ最小测不准态以及Ｎ－Ｈ最小测不准态等进行了详细研究．结果表明：１）当压缩阶数Ｎ为偶数时，多... 本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模奇相干态光场｜Ψ，ｏ〉ｑ中的Ｎ次方Ｙ压缩、Ｎ次方Ｈ压缩、Ｎ－Ｙ最小测不准态以及Ｎ－Ｈ最小测不准态等进行了详细研究．结果表明：１）当压缩阶数Ｎ为偶数时，多模奇相干态｜Ψ，ｏ〉ｑ总是恒处于Ｎ－Ｙ最小测不准态；当Ｎ为奇数时，态｜Ψ，ｏ〉ｑ既不处于Ｎ－Ｙ最小测不准态，也不呈现Ｎ次方Ｙ压缩效应．２）当ｑ·Ｎ为偶数时，多模奇相干态｜Ψ，ｏ〉ｑ总是恒处于Ｎ－Ｈ最小测不准态；当ｑ·Ｎ为奇数时，态｜Ψ，ｏ〉ｑ既不处于Ｎ－Ｈ最小测不准态，也不呈现Ｎ次方Ｈ压缩效应．３）多模奇相干态｜Ψ，ｏ〉ｑ恒处于Ｎ－Ｙ最小测不准态与恒处于Ｎ－Ｈ最小测不准态的条件明显不同。 展开更多

关键词 多模奇相干态 N-Y 最小测不准态 N-H 光场

在线阅读 下载PDF 职称材料

一种新型的多模虚奇相干态光场的两种等阶最小测不准态——等阶N-Y与等阶N-H最小测不准态 被引量：32

4

作者 刘宝盈 杨志勇 +3 位作者 许定国 陈永庄 张继良 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第9期780-786,共7页

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚奇相干态光场|Ψ( 2 )i,o〉q的广义非线性等阶高阶压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,多模虚奇相干态 |Ψ( 2 )i,o〉q总是恒处于等阶 N-Y最小测不准态 ;而当 ... 本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚奇相干态光场|Ψ( 2 )i,o〉q的广义非线性等阶高阶压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,多模虚奇相干态 |Ψ( 2 )i,o〉q总是恒处于等阶 N-Y最小测不准态 ;而当 N为奇数时 ,态 |Ψ( 2 )i,o〉q既不处于等阶 N-Y最小测不准态 ,也不呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q·N为偶数时 ,多模虚奇相干态 | Ψ( 2 )i,o〉q 始终恒处于等阶 N-H最小测不准态 ;而当q·N为奇数时 ,态 | Ψ( 2 )i,o〉q 既不处于等阶 N-H最小测不准态 ,也不呈现等阶 N次方 H压缩效应 .3 )上述的等阶 N -Y最小测不准态与等阶 N-H最小测不准态属于两种截然不同的等阶最小测不准态 ,两者无论在定义上、性质上、条件上还是在产生机制上都存在着严格的本质区别 .4)多模虚奇相干态光场 | Ψ( 2 )i,o〉q与已报道的多模奇相干态光场 | Ψ,o〉q 和多模复共轭奇相干态光场 | Ψ( 2 )* ,o〉q等虽是三种不同的量子光场态 ,但却具有完全相同的量子统计性质 ;即在相同条件下它们都恒处于上述的两种等阶最小测不准态 ,但始终不呈现等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应 . 展开更多

关键词 多模虚奇相干态 最小测不准态 光场 量子光学

在线阅读 下载PDF 职称材料

两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 被引量：6

5

作者 刘宝盈 许定国 +1 位作者 陈永庄 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第8期921-929,共9页

本文构造了由两不同奇相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o , 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |ψ(4 )o , 〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 ,结果发现由多模奇相干态 |ψ,o〉q和多模虚奇相干态 |... 本文构造了由两不同奇相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o , 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |ψ(4 )o , 〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 ,结果发现由多模奇相干态 |ψ,o〉q和多模虚奇相干态 |ψ(2 )i ,o〉q这两者线性叠加所组成的新量子光场态、|ψ(4 )o , 〉q是一种典型的非经典光场 .1 )当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积 q·N为偶数、且 q N=4m( m=1 ,2 ,3 ,… ,… )时 ,态 |ψ(4 )o , 〉q恒处于等阶 N-H最小测不准态 ,与其它参量的取值无关 ;2 )当 q N为偶数、且 q N=4m-2 ( m=1 ,2 ,3 ,… ,… )时 ,( i)态 |ψ(4 )o , 〉q可呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,其两正交分量的压缩特性呈现周期性变化的、互补对称关系 ;( ii)态 |ψ(4 )o , 〉q可呈现“半相干态”效应 .3 )当 q N为奇数时 ,态 |ψ(4 )o , 〉q始终不呈现等阶N次方 H压缩效应 ,也不处于等阶 N-H最小测不准态 ,但在一定条件下可呈现“半相干态”效应 . 展开更多

关键词 四态叠加 多模叠加态光场 多模奇相干态 多模虚奇相干态 等阶N-H最小测不准态 等阶N次方H压缩 半相干态 量子光学

在线阅读 下载PDF 职称材料

四态叠加多模光场的等幂次N次方H压缩 被引量：4

6

作者 刘宝盈 杨志勇 +2 位作者 石康杰 李春 李锋 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第4期498-501,共4页

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的 利用多模压缩态理论详细研究了态 |Ψ( 4 )o ,... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的 利用多模压缩态理论详细研究了态 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q 的等幂次N次方H压缩特性 结果发现 :当腔模总数 q与压缩次数N的乘积为奇数时 ,若各模初始相位和 qj=1φj、态间叠加几率幅γo、γe 以及态间相位差θe-θo 等相关参量满足一定的不同条件时 ,态 |Ψ( 4 )o,eⅢ〉q 可分别呈现以下非经典效应 :i)等幂次N次方H压缩 ;ii)“半相干态” 展开更多

关键词 量子光学 四态叠加 多模叠加态光场 等幂次N次方H压缩 多模虚奇相干态 多模虚偶相干态 等幂次N次方H压缩 “半相干态”效应

在线阅读 下载PDF 职称材料

多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩 被引量：60

7

作者 许定国 侯瑶 +2 位作者 王菊霞 杨志勇 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 1999年第8期673-683,共11页

利用新近提出的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模复共轭奇、偶相干态光场的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩特性进行了详细研究．结果发现：①多模复共轭奇相干态光场，压缩阶数Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｙ最小测不准态；而当... 利用新近提出的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模复共轭奇、偶相干态光场的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩特性进行了详细研究．结果发现：①多模复共轭奇相干态光场，压缩阶数Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｙ最小测不准态；而当腔模总数ｑ与压缩阶数的乘积ｑ·Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｈ最小测不准态；此外，无论Ｎ及ｑ·Ｎ为何值，不呈现Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩效应．②多模复共轭偶相干态光场在一定条件下可呈现出周期性变化的任意阶的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩效应．③多模偶相干态光场与多模复共轭偶相干态光场两者的压缩效果和压缩特性完全相同，这种现象称为“压缩简并” 展开更多

关键词 奇相干态 多模复共轭 偶相干态 压缩简并

在线阅读 下载PDF 职称材料

压缩奇偶相干态的量子统计性质 被引量：8

8

作者 路洪 郭光灿 《光子学报》 EI CAS CSCD 1998年第12期1074-1077,共4页

用压缩算子作用在奇偶相干态上即可得到压缩奇偶相干态本文研究了这类量子态的统计特性结果表明，压缩奇相干态和压缩偶相干态都能处于压缩状态。

关键词 压缩 反聚束 压缩奇偶相干态 量子统计 光场

在线阅读 下载PDF 职称材料

Kerr偶奇相干态及其非经典性 被引量：6

9

作者 詹佑邦 朱小芹 周平 《光子学报》 EI CAS CSCD 1998年第3期215-219,共5页

本文对Ｋｅｒ偶奇相干态及其非经典性质进行了研究．结果表明：Ｋｅｒｒ偶相干态可呈现周期性的二阶压缩效应，Ｋｅｒｒ奇相干态则不存在这种压缩效应；但两者均可呈现周期性的振幅平方压缩效应，这与通常偶奇相干态的情形有所不同．

关键词 偶奇相干态 非经典性 振幅平方压缩 描态

在线阅读 下载PDF 职称材料

非线性光学效应与光速减慢 被引量：2

10

作者 赵丽娟 唐莉勤 +1 位作者 许京军 张光寅 《物理学进展》 CSCD 北大核心 2001年第4期385-391,共7页

激光技术的发展为极限光速的测量和应用提供了有效工具。本文主要介绍了与光速减慢有关的非线性光学知识和光速减慢的实验原理及方法。光速减慢实验中用到的低温Na原子气在探测激光和耦合激光的共同作用下处于量子相干态———一种非线... 激光技术的发展为极限光速的测量和应用提供了有效工具。本文主要介绍了与光速减慢有关的非线性光学知识和光速减慢的实验原理及方法。光速减慢实验中用到的低温Na原子气在探测激光和耦合激光的共同作用下处于量子相干态———一种非线性极化状态 ,由于电磁感应透明效应 (EIT) ,探测光可以使介质的折射率改变并能透过Na原子气 。 展开更多

关键词 非线性极化率 量子相干态 电磁感应透明效应 光速减慢 非线性光学 极限光速 量子光学

在线阅读 下载PDF 职称材料

偶奇q相干态的振幅立方压缩性质 被引量：4

11

作者 于肇贤 张德兴 《光子学报》 EI CAS CSCD 1995年第3期246-248,共3页

研究结果表明，偶ｑ相干态呈现振幅立方压缩性质；奇ｑ相干态不呈现振幅立方压缩性质。

关键词 偶奇q相干态 振幅 压缩性质

在线阅读 下载PDF 职称材料

奇偶相干态的新的高阶压缩 被引量：7

12

作者 孙金祚 王继锁 王传奎 《量子电子学》 CSCD 1992年第4期397-399,共3页

根据Zhang等人提出的高阶压缩,研究了奇偶相干态的高阶压缩性质,发现偶相干态可存在奇数阶压缩,而奇相干态不存在任何阶压缩。最后讨论了这种高阶压缩效应的独立性。

关键词 奇偶相干态 高阶压缩 非经典效应

在线阅读 下载PDF 职称材料

第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场的非线性高阶压缩特性研究 被引量：121

13

作者 杨志勇 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 1998年第11期961-974,共14页

本文根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模（即ｑ模）虚相干态｜｛ｉＺｊ｝＞ｑ及其相反态｜｛－ｉＺｊ｝＞ｑ的线性叠加所组成的第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场｜ψ（２）２＞ｑ．利用新近建立的有关双模及多模辐射场的非线性高... 本文根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模（即ｑ模）虚相干态｜｛ｉＺｊ｝＞ｑ及其相反态｜｛－ｉＺｊ｝＞ｑ的线性叠加所组成的第Ⅱ类两态叠加多模叠加态光场｜ψ（２）２＞ｑ．利用新近建立的有关双模及多模辐射场的非线性高阶压缩理论，首次对态｜ψ（２）２＞ｑ的两种非线性高阶压缩（即Ｎ次方Ｙ压缩和Ｎ次方Ｈ压缩）效应进行了详细研究．结果表明：１）当Ｎ为奇数时，如果各模的初始相位满足一定的量子化条件，而态间的初始相位差在其态间压缩区内连续变化；或者态间的初始相位差取某一特定值，而各模的初始相位在其腔模压缩区内连续变化时，态｜ψ（２）２＞ｑ就会呈现出周期性变化的、任意阶的Ｎ次方Ｙ压缩效应．２）当ｑ·Ｎ为奇数时，如果各模的初始相位和满足一定的量子化条件，而态间的初始相位差在上述的态间压缩区内连续变化；或者态间的初始相位差取上述的某一固定值，而各模的初始相位和在其腔模和压缩区内连续变化时，态｜ψ（２）２＞ｑ就呈现出周期性变化的、任意阶的Ｎ次方Ｈ压缩效应．３）与文献１０相比，态｜ψ（２）２＞ｑ与态｜ψ（２）１＞ｑ这两者之间的压缩情况正好相反． 展开更多

关键词 相干态 两态叠加 非线性 高阶压缩 光场压缩

在线阅读 下载PDF 职称材料

单模奇相干态光场与耦合双能级原子相互作用系统的量子场熵演化特性 被引量：2

14

作者 王菊霞 杨志勇 +1 位作者 安毓英 权志华 《陕西师范大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2006年第1期54-59,共6页

应用全量子理论,研究了单模奇相干态光场与耦合双能级原子相互作用系统的量子场熵演化特性.通过数值计算,分析了光场初始为单模奇相干态且耦合双能级原子分别处于两种不同EPR(Einstein Poclolsky Rosen)态时光场的平均光子数n0、场与原... 应用全量子理论,研究了单模奇相干态光场与耦合双能级原子相互作用系统的量子场熵演化特性.通过数值计算,分析了光场初始为单模奇相干态且耦合双能级原子分别处于两种不同EPR(Einstein Poclolsky Rosen)态时光场的平均光子数n0、场与原子间相互作用耦合强度g以及原子与原子间偶极相互作用的耦合强度ga对光场量子场熵演化特性的影响.结果表明,量子场熵随时间的演化与原子的初始状态有关;在初始强场(n0 1)条件下,光场与原子纠缠与退纠缠呈现一定的周期性,且存在量子干涉现象;随着g的增大,量子场熵不规则振荡周期逐渐减小;当ga为定值时,量子场熵的时间演化呈现崩坍与回复现象. 展开更多

关键词 量子光学 量子信息学 单模奇相干态 耦合双能级原子 量子场熵

在线阅读 下载PDF 职称材料

有限维谐振子奇相干态振幅平方压缩特性的数值研究 被引量：2

15

作者 朱从旭 邓宏贵 《量子电子学报》 CAS CSCD 2000年第6期506-509,共4页

　运用数值计算方法研究了有限维希尔伯特（Ｈｉｌｂｅｒｔ）空间谐振子奇相干态的振幅平方压缩特性．研究表明，在有限维情景，奇相干态存在振幅平方压缩效应，并展现了与通常无限维奇相干态截然不同的振幅平方压缩特性；而当维数足够... 　运用数值计算方法研究了有限维希尔伯特（Ｈｉｌｂｅｒｔ）空间谐振子奇相干态的振幅平方压缩特性．研究表明，在有限维情景，奇相干态存在振幅平方压缩效应，并展现了与通常无限维奇相干态截然不同的振幅平方压缩特性；而当维数足够大时，与通常奇相干态的结果趋于一致． 展开更多

关键词 有限维Hibert空间 奇相干态 振幅平方压缩 量子

在线阅读 下载PDF 职称材料

第Ⅱ类三态叠加多模叠加态光场等幂次2m+1次方Y压缩 被引量：2

16

作者 杨志勇 孙忠禹 +3 位作者 胡艳芳 雷小丽 田来科 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第7期785-790,共6页

构造了由多模虚相干态 | {i Zj}〉q、多模虚相干态的相反态 | {- i Zj}〉q和多模真空态| {0 j}〉q这三种不同的量子光场态的线性叠加所组成的第 类三态叠加多模叠加态光场| ψ( 3)2 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 | ψ( 3)2 〉q的... 构造了由多模虚相干态 | {i Zj}〉q、多模虚相干态的相反态 | {- i Zj}〉q和多模真空态| {0 j}〉q这三种不同的量子光场态的线性叠加所组成的第 类三态叠加多模叠加态光场| ψ( 3)2 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 | ψ( 3)2 〉q的广义非线性等幂次 2 m+ 1次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩次数 N =2 m+ 1 ( m=0 ,1 ,2 ,3,… ,… )的条件下 ,只要各模的初始相位和态间的初始相位差分别满足一定的取值条件 ,态 |ψ( 3)2 〉q就可呈现出周期性变化的、任意奇数次的广义非线性等幂次 N次方 展开更多

关键词 三态叠加 多模叠加态光场 多模压缩态 等幂次N次方Y压缩 奇数次N次方Y压缩 多模真空态 量子光学

在线阅读 下载PDF 职称材料

Kerr介质中双模奇偶纠缠相干光场与V型三能级原子相互作用系统的光子统计性质 被引量：5

17

作者 方曙东 曹卓良 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2007年第5期592-599,共8页

采用求解Schr(?)dinger方程和数值计算方法,研究了Kerr介质中双模奇偶纠缠相干光场与V型三能级原子相互作用系统的光子统计性质,分析了双模奇偶纠缠相干光场的纠缠度、Kerr介质与光场的耦合强度、双模光的平均光子数、失谐量和原子基态... 采用求解Schr(?)dinger方程和数值计算方法,研究了Kerr介质中双模奇偶纠缠相干光场与V型三能级原子相互作用系统的光子统计性质,分析了双模奇偶纠缠相干光场的纠缠度、Kerr介质与光场的耦合强度、双模光的平均光子数、失谐量和原子基态概率幅对光子统计性质的影响。结果表明:双模奇偶纠缠相干光场的纠缠程度对光子统计性质的影响不十分明显;Kerr效应增强使演化曲线上下移动,曲线的振荡频率变大、振荡幅度变小;保持场模1的光子数不变而改变场模2的光子数,会使演化曲线向上或向下显著移动、曲线的振荡幅度发生变化;失谐量的改变对光子统计特性也有一定影响;原子初态中基态概率幅的变化使演化曲线上下显著移动。 展开更多

关键词 量子光学 光子统计性质 双模奇偶纠缠相干光场 Ⅴ型三能级原子 KERR介质

在线阅读 下载PDF 职称材料

奇偶q-相干态的构造及其重要特性 被引量：1

18

作者 王发伯 匡乐满 《湖南师范大学自然科学学报》 CAS 1993年第2期118-122,共5页

本文在奇偶相干态的基础上,构造了奇偶q-相干态,分析和讨论了它们的一些重要特性.

关键词 相干态 奇偶q-相干态 光统计特性

在线阅读 下载PDF 职称材料

有限维希尔伯特空间中的非线性相干态 被引量：1

19

作者 于国臣 孙红 +2 位作者 董超 张海新 孔丽静 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2004年第2期226-230,共5页

在有限维希尔伯特空间中构造了非线性相干态,并研究了该量子态的压缩效应和反聚束效应,给出了压缩效应和反聚束效应与有限维希尔伯特空间维数关系的数值计算结果。

关键词 有限维希尔伯特空间 非线性相干态 压缩效应 反聚束效应

在线阅读 下载PDF 职称材料

Bell态原子与双模奇偶纠缠相干光场相互作用的纠缠特性 被引量：6

20

作者 邹艳 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2009年第1期69-75,共7页

运用全量子理论和数值计算的方法,借助于Negativity研究了Bell态原子与双模奇偶纠缠相干光场相互作用系统中两个全同二能级原子之间的纠缠演化特性。分析了光场强度、光场纠缠度及原子间相互作用强度对纠缠的影响。结果表明:原子初态处... 运用全量子理论和数值计算的方法,借助于Negativity研究了Bell态原子与双模奇偶纠缠相干光场相互作用系统中两个全同二能级原子之间的纠缠演化特性。分析了光场强度、光场纠缠度及原子间相互作用强度对纠缠的影响。结果表明:原子初态处于|β_(11)〉时,两原子始终处于最大纠缠态;原子初态处于|β_(00)〉时,两原子始终较长时间处于退纠缠状态;原子处在|β_(10)〉时,增大双模光场的平均光子数可以明显增大两原子之间的纠缠度并保持较大的纠缠状态;原子初态处在|β_(01)〉时,原子间的相互作用强度对双原子间纠缠度有较显著的非线性调制作用。 展开更多

关键词 量子光学 量子纠缠 NEGATIVITY BELL态 双模奇偶纠缠相干光场

在线阅读 下载PDF 职称材料