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多光子非线性Compton散射下的调制不稳定性对波分复用系统的影响 被引量：10
1
作者 郝东山 陈向东 郝晓飞 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2006年第2期235-239,257,共6页
运用小信号分析法,研究了多光子非线性Compton散射下的调制不稳定性(MI)对波分复用系统的影响,结果表明:计及散射光的调制不稳定性,不仅会使波分复用系统的信噪比(SNR)更快地下降,从而导致信号强度更快地减弱,而且还会对噪声有更大的放... 运用小信号分析法,研究了多光子非线性Compton散射下的调制不稳定性(MI)对波分复用系统的影响,结果表明:计及散射光的调制不稳定性,不仅会使波分复用系统的信噪比(SNR)更快地下降,从而导致信号强度更快地减弱,而且还会对噪声有更大的放大作用;这种调制不稳定性对波分复用系统中各信道的影响是不同的,它对短波段的作用强于长波段,也会使各信道的信噪比产生更大的偏差,将使长波段较短波段有更大的信噪比,信噪比的降低将随着长度的增加有较快的积累。 展开更多
关键词 光通信 非线性光学 调制不稳定性 波分复用 小信号分析 多光子非线性compton散射
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多光子非线性Compton散射对激光等离子体中强朗缪尔湍动谱的影响 被引量：1
2
作者 禹定臣 郝晓飞 郝东山 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2010年第10期1871-1874,共4页
基于电子与多光子集团非线性Compton散射模型,研究了多光子非线性Compton散射对激光等离子体中强缪尔湍动谱的影响,提出了将入射光和散射光作为形成强缪尔湍动的新机制,给出了横等离激元、强朗缪尔激元和离声激元之间相互作用满足的修... 基于电子与多光子集团非线性Compton散射模型,研究了多光子非线性Compton散射对激光等离子体中强缪尔湍动谱的影响,提出了将入射光和散射光作为形成强缪尔湍动的新机制,给出了横等离激元、强朗缪尔激元和离声激元之间相互作用满足的修正方程,并进行了数值模拟.结果表明:Compton散射使横等离激元和朗缪尔激元间的碰撞频率大大增加,随着时间的演化,横等离激元和朗缪尔激元的能量由小波数区向大波数区的转移比散射前要快得多,同时产生剧烈的坍塌.坍塌后期,等离激元的强非线性作用激发出高次共振谐波,使能量从一个谐波转移到另一个谐波,形成无限高次谐波,引起波的破碎,出现由调制不稳定性控制的强朗缪尔湍动、较强的激光成丝和能量均分现象.研究结果为进一步研究强朗缪尔湍动的加速机制、反常碰撞、激光加热实验及快点火实验提供了理论支持. 展开更多
关键词 激光等离子体 多光子非线性compton散射 强朗缪尔湍动 坍塌
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多光子非线性Compton散射对等离子体中电子运动的影响
3
作者 郝晓飞 孙甫照 郝东山 《核聚变与等离子体物理》 CAS CSCD 北大核心 2011年第4期315-319,共5页
应用多光子非线性Compton散射模型,研究了多光子非线性Compton散射对激光等离子体中电子运动的影响,提出了将入射激光和Compton散射光形成的耦合光、耦合光与等离子体产生的自生磁场形成的混合场作为加速电子的新机制,对电子动量和能量... 应用多光子非线性Compton散射模型,研究了多光子非线性Compton散射对激光等离子体中电子运动的影响,提出了将入射激光和Compton散射光形成的耦合光、耦合光与等离子体产生的自生磁场形成的混合场作为加速电子的新机制,对电子动量和能量方程进行了修正和数值模拟。结果表明,当混合场的电场振幅与磁场振幅相等时,回旋共振电子在与混合场作用时间内能被加速到很高的能量;电子加速能量随耦合光幅值的增大而增大,随电子耦合初始角度的增大而周期变小,随电子横向耦合归一化初始速度的增大,开始时较快增加,之后缓慢增加,最后趋于稳定。 展开更多
关键词 激光等离子体 自生磁场 耦合 多光子非线性compton散射
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多光子非线性Compton散射的能量转换 被引量：28
4
作者 郝东山 黄燕霞 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第4期441-443,共3页
研究了多光子非线性Compton散射中电子与光子的能量转换及其转换效率 结果表明 :散射光子频率随电子吸收光子数n的增大而增大 ,随碰撞非弹性成分 ξ的增大而迅速减小 在超强激光场中 ,当极端相对论性电子与光子发生多光子非线性Compto... 研究了多光子非线性Compton散射中电子与光子的能量转换及其转换效率 结果表明 :散射光子频率随电子吸收光子数n的增大而增大 ,随碰撞非弹性成分 ξ的增大而迅速减小 在超强激光场中 ,当极端相对论性电子与光子发生多光子非线性Compton散射且被光场俘获时 ,能量转换效率趋于无限大 ,即电子可以从超强激光场中获得巨大的加速能量 用高速电子束入射并与光子发生多光子非线性Compton散射 。 展开更多
关键词 多光子非线性compton散射 康普顿散射 能量转换效率 超强激光场 电子加速器 散射光子
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未被俘获电子对多光子非线性Compton散射能量转换效率的影响 被引量：7
5
作者 郝东山 《强激光与粒子束》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第9期855-858,共4页
　应用单粒子理论和电子与光子非弹性碰撞模型,研究了未被俘获电子对多光子非线性Compton散射能量转换效率的影响。结果表明,未被俘获电子使该散射的频谱展宽随入射电子速度和与电子同时作用的光子数的增大而增大,随电子与光子非弹性碰... 　应用单粒子理论和电子与光子非弹性碰撞模型,研究了未被俘获电子对多光子非线性Compton散射能量转换效率的影响。结果表明,未被俘获电子使该散射的频谱展宽随入射电子速度和与电子同时作用的光子数的增大而增大,随电子与光子非弹性碰撞成分的增大而减小,从而使能量转换效率近乎与电子入射速度正比降低。用低能电子入射,能有效地减小这种损失。 展开更多
关键词 多光子非线性compton散射 能量转换效率 俘获电子 超强激光场
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超强激光场中磁逆多光子非线性Compton散射的电子加速 被引量：2
6
作者 郝晓飞 刘安辉 郝东山 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2009年第6期664-667,共4页
应用电子与多光子集团非弹性Compton散射模型,分析、计算了磁逆多光子非线性Compton散射的电子加速,结果表明,散射前做Landau圆轨道运动的电子并非是热电子,而是处于激发态的电子。当耦合光的频率与处于激发态电子的频率相等时,能发生... 应用电子与多光子集团非弹性Compton散射模型,分析、计算了磁逆多光子非线性Compton散射的电子加速,结果表明,散射前做Landau圆轨道运动的电子并非是热电子,而是处于激发态的电子。当耦合光的频率与处于激发态电子的频率相等时,能发生磁逆多光子非线性Compton散射,放出高γ射线,但产生高γ射线的几率要比产生低γ射线的几率小。若电子被光场俘获,电子可从激光场中获得巨大的加速能量。 展开更多
关键词 激光物理 超强激光 磁逆compton散射 Landau轨道 电子加速
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多光子非线性Compton散射对等离子体平面反射电磁波的影响 被引量：1
7
作者 郝东山 冯光辉 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2016年第1期110-114,共5页
应用多光子非线性Compton散射模型和电磁波与等离子体相互作用模型,研究了Compton散射对等离子体平面反射电磁波特性的影响,提出了将Compton散射作为影响等离子体平面反射电磁波的机制,给出了等离子体平面反射电磁波反射率的修正方程,... 应用多光子非线性Compton散射模型和电磁波与等离子体相互作用模型,研究了Compton散射对等离子体平面反射电磁波特性的影响,提出了将Compton散射作为影响等离子体平面反射电磁波的机制,给出了等离子体平面反射电磁波反射率的修正方程,并进行了仿真实验.结果表明:不同频率下,低频段等离子体密度随电场强度增大而迅速增大,到达平衡态时间明显缩短,这是因散射使场强迅速增大,等离子体中粒子发生电离几率增大的缘故.高频入射波使反射波强度减低最多,最后几乎趋于0,这是因散射使等离子体频率高于入射波频率的成分大大增加的缘故.不同频率入射波的反射波频率有微小增大,这是因散射使信号与等离子体复合扩散时间尺度差距缩小,反射波的非线性效应逐步显现的缘故.随碰撞频率增大,低密度等离子体密度增加最快,到达平衡态时间最短,这是因散射使等离子体碰撞频率增大,有更多粒子参与电离的缘故. 展开更多
关键词 等离子体平面 等离子体反射 超强激光 多光子非线性compton散射
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多光子非线性Compton散射对等离子体中颗粒成长的影响
8
作者 皮小力 孙甫照 郝东山 《核聚变与等离子体物理》 CAS CSCD 北大核心 2011年第1期38-42,共5页
应用等离子体颗粒成长模型和多光子非线性Compton模型,研究了多光子非线性Compton散射对等离子体中颗粒成长的影响。提出了将入射光和多光子非线性Compton散射光作为颗粒成长的新机制,对颗粒凝合截面、凝合系数、颗粒收集的电子流和离... 应用等离子体颗粒成长模型和多光子非线性Compton模型,研究了多光子非线性Compton散射对等离子体中颗粒成长的影响。提出了将入射光和多光子非线性Compton散射光作为颗粒成长的新机制,对颗粒凝合截面、凝合系数、颗粒收集的电子流和离子流的表达式进行了修正。结果表明,等离子体参数的变化与多光子非线性Compton散射成分、电子散射前的初始速度、入射角、与电子同时作用的光子数等因素有关。散射使生长过程中收集离子机制和凝合机制增强,颗粒的凝合截面增大,颗粒半径较快的非均匀增长。 展开更多
关键词 非线性光学 等离子体 凝合截面 compton散射 增长率
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强激光等离子体中多光子非线性Compton微分散射截面特性 被引量：3
9
作者 郝东山 衡耀付 《核聚变与等离子体物理》 EI CAS CSCD 北大核心 2007年第3期198-202,共5页
研究了强激光等离子体中多光子非线性Compton效应下阻尼电子与光子的散射特性,推出了其微分散射截面表达式。研究表明,尾波场的涨落和随机误差是电子发生纵向群聚的根本原因,且能引起电子更剧烈的群聚。电子横向动量的变化是引起电子和... 研究了强激光等离子体中多光子非线性Compton效应下阻尼电子与光子的散射特性,推出了其微分散射截面表达式。研究表明,尾波场的涨落和随机误差是电子发生纵向群聚的根本原因,且能引起电子更剧烈的群聚。电子横向动量的变化是引起电子和光子散射的根本原因,其微分散射截面随与一个电子同时作用的光子数的增大而减小,随散射非弹性成分的增大而迅速减小,但比激光场中的情况来得慢一些。只有当与电子同时作用的光子数与散射非弹性成分相等时电子才能被光场俘获。 展开更多
关键词 多光子非线性compton散射 微分散射截面 阻尼电子
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金纳米粒子的非线性共振散射及光强度函数研究 被引量：31
10
作者 蒋治良 冯志伟 +2 位作者 刘庆业 蒋毅民 梁宏 《无机化学学报》 SCIE CAS CSCD 北大核心 2001年第3期355-360,共6页
液相金纳米粒子在３２０ｎｍ、４７０ｎｍ、５８０ｎｍ、７２０ｎｍ处产生四个共振散射峰。它是一种非线性光学介质，当入射光的频率ｖ不同时可获得金纳米粒子的２ｖ倍频、ｖ／２分频、ｖ／３分频、２ｖ／３分频、３ｖ／２分频散射峰。... 液相金纳米粒子在３２０ｎｍ、４７０ｎｍ、５８０ｎｍ、７２０ｎｍ处产生四个共振散射峰。它是一种非线性光学介质，当入射光的频率ｖ不同时可获得金纳米粒子的２ｖ倍频、ｖ／２分频、ｖ／３分频、２ｖ／３分频、３ｖ／２分频散射峰。探讨了影响液相金纳米粒子散射光信号强度Ｉ（λ）的主要因素即散射光能量分布、粒径ｄ、　λ（λｅｍ－λｅｘ）和散射光辐射度Ｒλ。给出了共振散射光强度与　λ之间的高斯分布函数。建立了一个合理的金纳米粒子的共振散射光强度函数。 展开更多
关键词 金 纳米粒子 非线性共振散射 散射光强度函数
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牛血清白蛋白共振瑞利散射和共振非线性散射法测定硫酸软骨素 被引量：5
11
作者 刘健 刘忠芳 +1 位作者 胡小莉 刘绍璞 《西南大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2010年第3期30-33,共4页
在pH=2．8～4．0的BR缓冲溶液中，硫酸软骨素（CS）由于磺酸基离解而成为带多个负电荷的大阴离子，而低于其等电点（pI=4．7）的牛血清白蛋白（BSA）则以带正电荷的大阳离子存在，两者之间可结合形成复合物．此时将引起共振瑞利散射（RR... 在pH=2．8～4．0的BR缓冲溶液中，硫酸软骨素（CS）由于磺酸基离解而成为带多个负电荷的大阴离子，而低于其等电点（pI=4．7）的牛血清白蛋白（BSA）则以带正电荷的大阳离子存在，两者之间可结合形成复合物．此时将引起共振瑞利散射（RRS）显著增强，并产生新的RRS光谱，其最大散射波长位于304nm处．与此同时，它的二级散射（SOS）和倍频散射（FDS）也明显增强，且最大SOS和FDS分别位于471nm和292nm．散射增强的强度（△IRRS、△ISOS和△IFDS）与CS浓度在一定范围内成正比，可用于CS的定量测定．对于CS的检出限（3σ）分别为2．0ng／mL（RRS），2．9ng／mL（SOS）和13．2ng／mL（FDS）．研究了适宜的反应条件，考察了共存物质的影响，表明方法有较好的选择性，可用于市售滴眼液中硫酸软骨素含量的测定． 展开更多
关键词 共振瑞利散射 共振非线性散射 硫酸软骨素 牛血清白蛋白
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基于散射函数的非线性网络级联特性研究 被引量：9
12
作者 张超 年夫顺 +1 位作者 梁胜利 曹志英 《电子测量与仪器学报》 CSCD 2010年第2期119-124,共6页
介绍了基于散射函数的非线性网络级联参数计算方法,推导了两个二端口非线性网络级联之后散射函数的计算公式,利用两个功率放大器各自实测的散射函数可以计出算两个放大器级联之后的总散射函数,并与两个放大器级联之后实测的散射函数进... 介绍了基于散射函数的非线性网络级联参数计算方法,推导了两个二端口非线性网络级联之后散射函数的计算公式,利用两个功率放大器各自实测的散射函数可以计出算两个放大器级联之后的总散射函数,并与两个放大器级联之后实测的散射函数进行对比实验,只要满足一定条件计算结果与实测结果比较一致,可以满足一般工程要求。 展开更多
关键词 非线性网络 散射函数 微波二端口网络
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基于二次散射的高光谱遥感图像光谱非线性混合模型 被引量：7
13
作者 余先川 李建广 +2 位作者 徐金东 张立保 胡丹 《国土资源遥感》 CSCD 北大核心 2013年第1期18-25,共8页
高光谱遥感图像(简称高光谱图像)的空间分辨率通常较低,混合像元现象严重。为了提高图像的分类精度,必须计算出混合像元内每种纯地物所占的比例(丰度)。然而,受实际地物间复杂关系和大气散射的影响,高光谱图像像元内的光谱混合都是非线... 高光谱遥感图像(简称高光谱图像)的空间分辨率通常较低,混合像元现象严重。为了提高图像的分类精度,必须计算出混合像元内每种纯地物所占的比例(丰度)。然而,受实际地物间复杂关系和大气散射的影响,高光谱图像像元内的光谱混合都是非线性的,这就使得传统的基于线性光谱混合模型的解混精度难以满足要求。为此,定义了广义的非线性混合模型,提出了一种基于二次散射的非线性混合模型——二次散射模型(secondary scat-tering model,SSM)。通过对模拟数据和AVIRIS实际数据的解混实验表明,相对于传统的线性光谱解混,基于该模型进行光谱解混得到了更精确的分类结果。 展开更多
关键词 高光谱遥感图像 光谱解混 线性混合模型 非线性混合模型 二次散射模型
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非相干散射的一种非线性反演方法 被引量：5
14
作者 吴永宏 吴健 +1 位作者 吴振森 王先义 《电波科学学报》 EI CSCD 北大核心 2008年第1期74-78,共5页
非相干散射是从自相关函数或其功率谱来反演电离层参数,线性反演利用国际参考电离层置初始值来进行反演,若初始值与真实值偏差较大,该方法精度较差。为了解决这个问题,提出了一种非线性反演算法。该算法不受初始值影响,反演的参数精度高... 非相干散射是从自相关函数或其功率谱来反演电离层参数,线性反演利用国际参考电离层置初始值来进行反演,若初始值与真实值偏差较大,该方法精度较差。为了解决这个问题,提出了一种非线性反演算法。该算法不受初始值影响,反演的参数精度高,仿真结果表明,其相对误差的绝对值不大于5%。 展开更多
关键词 非相干散射 自相关函数 功率谱 非线性反演 线性反演
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含孔von Karman板中非线性波散射与边值问题 被引量：2
15
作者 胡超 邹经湘 +1 位作者 黄文虎 赵兴华 《力学学报》 EI CSCD 北大核心 2000年第4期439-446,共8页
基于vonKarman板大挠度弯曲理论，利用小参数摄动法，分析研究了含孔vonKarman板的非线性波散射与动应力集中问题．其中一类可看成是薄板弯曲波动问题的控制方程，而另一类可模拟为弹性力学平面应力问题的基本方程．当有单频波入射时，... 基于vonKarman板大挠度弯曲理论，利用小参数摄动法，分析研究了含孔vonKarman板的非线性波散射与动应力集中问题．其中一类可看成是薄板弯曲波动问题的控制方程，而另一类可模拟为弹性力学平面应力问题的基本方程．当有单频波入射时，由于弯曲应力与膜应力状态的非线性耦合，孔洞会产生高次谐波散射现象．建立了求解本问题的边界积分方程法，利用积分方程法交替求解这两类问题，最终可获得问题的近似分析解． 展开更多
关键词 von Karman板 非线性波散射 边值问题
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基于X参数的非线性散射参数提取及应用 被引量：2
16
作者 李彬 闫丽萍 +2 位作者 赵翔 周海京 赵强 《微波学报》 CSCD 北大核心 2014年第S2期101-103,共3页
本文采用非线性散射参数表征器件的非线性特性,以方便系统级电磁效应分析中非线性器件的处理。首先利用ADS仿真软件提取非线性器件X参数,再根据X参数与非线性散射参数之间的转换公式,获取器件在大信号激励下的非线性散射参数。构建了二... 本文采用非线性散射参数表征器件的非线性特性,以方便系统级电磁效应分析中非线性器件的处理。首先利用ADS仿真软件提取非线性器件X参数,再根据X参数与非线性散射参数之间的转换公式,获取器件在大信号激励下的非线性散射参数。构建了二端口原理性非线性器件,并搭建实验系统进行测量。比较了基于该提取方法与实验测量获得的各端口上基波和谐波的输出功率,验证了该提取方法的正确性。 展开更多
关键词 X参数 非线性散射参数 非线性器件级联
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局部散射源参数估计的非线性算子方法 被引量：2
17
作者 袁静 万群 彭应宁 《通信学报》 EI CSCD 北大核心 2003年第2期102-107,共6页
本文利用单次快摄数据的两个非线性算子估计局部散射源中心波达方向和角扩展,与多维参数搜索和其他低复杂性的局部散射源参数估计算法不同,非线性算子方法给出了单次快摄的局部散射源参数估计的闭式解,无需进行多维搜索和子空间分解。
关键词 非线性算子 单次快摄 局部散射源 参数估计 移动通信
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一维势场中电子对强激光场的非线性散射 被引量：1
18
作者 胡素兴 徐至展 +1 位作者 韩申生 张雪慧 《强激光与粒子束》 EI CAS CSCD 1996年第4期535-540,共6页
数值求解一维势场中电子对强激光场的非线性散射问题，比较了不同形状和深度的势场中电子对不同频率和强度的激光脉冲非线性散射的影响。结果发现：（１）对一定强度和频率的激光脉冲，紧束缚的势场抑制高次谐波的产生；（２）一定势场... 数值求解一维势场中电子对强激光场的非线性散射问题，比较了不同形状和深度的势场中电子对不同频率和强度的激光脉冲非线性散射的影响。结果发现：（１）对一定强度和频率的激光脉冲，紧束缚的势场抑制高次谐波的产生；（２）一定势场中，电子对高频场（与低频场强度相同）的散射更易表现出谐波行为，但级次不高。 展开更多
关键词 非线性散射 谐波 强激光场 激光
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二维线性与非线性海面电磁散射特性比对研究 被引量：1
19
作者 李晓飞 许小剑 《系统工程与电子技术》 EI CSCD 北大核心 2010年第9期1837-1840,共4页
二维线性和非线性海面模型与低阶小斜率近似(small slope approximation,SSA)法相结合,对比研究了不同海面的统计特征及其电磁散射特性。研究表明:非线性海浪比相应的线性海浪具有更尖锐的波峰和更为平坦的波谷,虽然其高度均方根保持不... 二维线性和非线性海面模型与低阶小斜率近似(small slope approximation,SSA)法相结合,对比研究了不同海面的统计特征及其电磁散射特性。研究表明:非线性海浪比相应的线性海浪具有更尖锐的波峰和更为平坦的波谷,虽然其高度均方根保持不变,但斜率变大,且偏离高斯分布;相应地,非线性海面归一化雷达散射截面(normalized radar cross section,NRCS)在远离镜面反射方向上略高于线性海面的NRCS,其后向散射系数也有所提高,并且该差异在小擦地角下更为显著。 展开更多
关键词 线性海面 非线性海面 小斜率近似 电磁散射
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基于迭代多尺度深度网络的非线性逆散射成像方法 被引量：1
20
作者 周辉林 黄鑫 王玉皞 《电波科学学报》 CSCD 北大核心 2022年第6期1019-1024,1094,共7页
传统的迭代多尺度方法(iterative multiscaling approach,IMA)在求解非线性电磁场逆散射问题时,可以自适应提高成像空间的分辨率,缓解逆问题的病态性,但容易陷入局部极小值且无法做到实时重构.文中提出了一种迭代多尺度深度网络,该网络... 传统的迭代多尺度方法(iterative multiscaling approach,IMA)在求解非线性电磁场逆散射问题时,可以自适应提高成像空间的分辨率,缓解逆问题的病态性,但容易陷入局部极小值且无法做到实时重构.文中提出了一种迭代多尺度深度网络,该网络结合传统IMA和深度网络的优势,将IMA展开成深度网络模型(命名为IMA-Net).该方法迭代地执行一种感兴趣区域(regions of interest,ROI)提取算法,在不同尺度的ROI内构建目标函数,并将目标函数分解成若干个优化子问题,子问题的迭代更新过程映射到深度网络结构中,交替更新相关分量,求解出目标函数的最优值.实验结果验证了该方法的有效性和优越性,为目标实时重构提供了一个有效方案. 展开更多
关键词 非线性逆散射 迭代多尺度方法(IMA) 深度网络
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