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牛血清白蛋白共振瑞利散射和共振非线性散射法测定硫酸软骨素 被引量：5
1
作者 刘健 刘忠芳 +1 位作者 胡小莉 刘绍璞 《西南大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2010年第3期30-33,共4页
在pH=2．8～4．0的BR缓冲溶液中，硫酸软骨素（CS）由于磺酸基离解而成为带多个负电荷的大阴离子，而低于其等电点（pI=4．7）的牛血清白蛋白（BSA）则以带正电荷的大阳离子存在，两者之间可结合形成复合物．此时将引起共振瑞利散射（RR... 在pH=2．8～4．0的BR缓冲溶液中，硫酸软骨素（CS）由于磺酸基离解而成为带多个负电荷的大阴离子，而低于其等电点（pI=4．7）的牛血清白蛋白（BSA）则以带正电荷的大阳离子存在，两者之间可结合形成复合物．此时将引起共振瑞利散射（RRS）显著增强，并产生新的RRS光谱，其最大散射波长位于304nm处．与此同时，它的二级散射（SOS）和倍频散射（FDS）也明显增强，且最大SOS和FDS分别位于471nm和292nm．散射增强的强度（△IRRS、△ISOS和△IFDS）与CS浓度在一定范围内成正比，可用于CS的定量测定．对于CS的检出限（3σ）分别为2．0ng／mL（RRS），2．9ng／mL（SOS）和13．2ng／mL（FDS）．研究了适宜的反应条件，考察了共存物质的影响，表明方法有较好的选择性，可用于市售滴眼液中硫酸软骨素含量的测定． 展开更多
关键词 共振瑞利散射 共振非线性散射 硫酸软骨素 牛血清白蛋白
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基于X参数的非线性散射参数提取及应用 被引量：2
2
作者 李彬 闫丽萍 +2 位作者 赵翔 周海京 赵强 《微波学报》 CSCD 北大核心 2014年第S2期101-103,共3页
本文采用非线性散射参数表征器件的非线性特性,以方便系统级电磁效应分析中非线性器件的处理。首先利用ADS仿真软件提取非线性器件X参数,再根据X参数与非线性散射参数之间的转换公式,获取器件在大信号激励下的非线性散射参数。构建了二... 本文采用非线性散射参数表征器件的非线性特性,以方便系统级电磁效应分析中非线性器件的处理。首先利用ADS仿真软件提取非线性器件X参数,再根据X参数与非线性散射参数之间的转换公式,获取器件在大信号激励下的非线性散射参数。构建了二端口原理性非线性器件,并搭建实验系统进行测量。比较了基于该提取方法与实验测量获得的各端口上基波和谐波的输出功率,验证了该提取方法的正确性。 展开更多
关键词 X参数 非线性散射参数 非线性器件级联
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一维势场中电子对强激光场的非线性散射 被引量：1
3
作者 胡素兴 徐至展 +1 位作者 韩申生 张雪慧 《强激光与粒子束》 EI CAS CSCD 1996年第4期535-540,共6页
数值求解一维势场中电子对强激光场的非线性散射问题，比较了不同形状和深度的势场中电子对不同频率和强度的激光脉冲非线性散射的影响。结果发现：（１）对一定强度和频率的激光脉冲，紧束缚的势场抑制高次谐波的产生；（２）一定势场... 数值求解一维势场中电子对强激光场的非线性散射问题，比较了不同形状和深度的势场中电子对不同频率和强度的激光脉冲非线性散射的影响。结果发现：（１）对一定强度和频率的激光脉冲，紧束缚的势场抑制高次谐波的产生；（２）一定势场中，电子对高频场（与低频场强度相同）的散射更易表现出谐波行为，但级次不高。 展开更多
关键词 非线性散射 谐波 强激光场 激光
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3μm～5μm中红外激光辐照石墨烯非线性散射实验研究
4
作者 白杨 陈玉华 +2 位作者 张泽南 李渭龙 王刚 《应用光学》 CAS CSCD 北大核心 2016年第4期618-622,共5页
为了研究石墨烯器件在中红外波段的光限幅机理,采用化学气相沉积法制备出层数可控的石墨烯薄膜CaF2镜片,并基于MgO∶PPLN周期极化晶体搭建了全固态中红外光学参量振荡器,利用3μm^5μm波长可调谐的闲频光开展了石墨烯薄膜散射实验,测量... 为了研究石墨烯器件在中红外波段的光限幅机理,采用化学气相沉积法制备出层数可控的石墨烯薄膜CaF2镜片,并基于MgO∶PPLN周期极化晶体搭建了全固态中红外光学参量振荡器,利用3μm^5μm波长可调谐的闲频光开展了石墨烯薄膜散射实验,测量了石墨烯薄膜的散射信号与入射光强度变化的归一化曲线。当闲频光能量超过1J/cm2时,石墨烯被迅速汽化,电离形成的微小等离子体和石墨烯微片对入射闲频光产生多重非线性散射,散射能量信号呈现出快速非线性增长趋势,并且散射能量信号值的增长率与闲频光的入射波长成反比,与石墨烯的层数成正比关系,从而验证了石墨烯对中红外波段激光较强的非线性散射使其具有光限幅效应。 展开更多
关键词 3μm^5μm 石墨烯 非线性散射 光限幅效应
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Ag^+-Cl^--荧光素体系的离子缔合纳米微粒的共振非线性散射光谱及其在环境分析中的应用
5
作者 杨清玲 刘健 +4 位作者 陈刚才 傅生会 王剑 宋威威 张筑元 《中国环境监测》 CAS CSCD 北大核心 2013年第6期151-162,共12页
在pH 3.5~4.4的醋酸盐缓冲溶液中,Ag+与Cl-离子反应形成AgCl。当Ag+离子适当过量时,AgCl能与Ag+结合形成[AgCl·Ag]+阳离子,它能借静电引力和疏水作用力与荧光素一价阴离子(HL-)反应形成离子缔合物[(AgCl·Ag)HL],该疏水性的离... 在pH 3.5~4.4的醋酸盐缓冲溶液中,Ag+与Cl-离子反应形成AgCl。当Ag+离子适当过量时,AgCl能与Ag+结合形成[AgCl·Ag]+阳离子,它能借静电引力和疏水作用力与荧光素一价阴离子(HL-)反应形成离子缔合物[(AgCl·Ag)HL],该疏水性的离子缔合物能在水相挤压作用和范德华力的作用下彼此靠近而进一步聚集,形成平均粒径约为20nm的纳米微粒[(AgCl·Ag)HL]n。此时仅能引起吸收光谱和荧光光谱的微小变化,但能导致倍频散射(FDS)和二级散射(SOS)等共振非线性散射(RNLS)的显著增强,其最大FDS和SOS波长分别位于350和560 nm处。两种散射增强(ΔIFDS和ΔISOS)在一定范围内均与氯离子浓度成正比,均可用于氯离子的测定。其中以FDS最灵敏,对于氯离子的检测,其线性范围是0.04~1.22μg/mL,检出限为10.9 ng/mL;在环境空气或无组织排放废气HCl的检测中,当采气体积为60L时,其线性范围是0.007~0.21 mg/m3,检出限为1.9×10-3mg/m3;在有组织排放废气样品中,当采气体积为10 L时,其线性范围是0.04~1.25 mg/m3,检出限为1.1×10-2mg/m3。该文研究了纳米微粒对吸收、RNLS光谱的影响、反应的适宜条件及影响因素,考察了共存物质的影响,表明方法有良好的选择性,据此利用上述反应发展了一种用SOS和FDS技术高灵敏度、高选择性和简便、快速测定环境空气和废气中HCl及环境水样中氯化物的新方法。文中还对反应机理进行了讨论。 展开更多
关键词 共振非线性散射(RNLS) 荧光素钠 氯化氢 氯化物
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非线性散射介质内辐射传递的积分矩方法
6
作者 朱克勇 黄勇 +1 位作者 姜军 王浚 《红外与毫米波学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2011年第6期537-540,共4页
提出了求解非线性散射介质内辐射传递的积分矩方法.将辐射传递方程中散射相函数的积分项转化为辐射强度各阶矩的线性组合.散射相函数为勒让德多项式展开形式,辐射强度矩的最高阶数与散射相函数的展开项数相同.将原本复杂的积分微分方程... 提出了求解非线性散射介质内辐射传递的积分矩方法.将辐射传递方程中散射相函数的积分项转化为辐射强度各阶矩的线性组合.散射相函数为勒让德多项式展开形式,辐射强度矩的最高阶数与散射相函数的展开项数相同.将原本复杂的积分微分方程转化为微分方程,通过积分法求解此方程.积分矩方法不需要对立体角进行离散,不会引起射线效应.积分矩方法的计算结果与其他数值方法符合得很好,具有很高的计算精度.同时,在较少计算网格数的条件下,仍然可以得到较为满意的结果. 展开更多
关键词 辐射传递 非线性散射 积分矩方法
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钯(Ⅱ)-托拉塞米反应体系的共振瑞利散射和共振非线性散射光谱及其分析应用
7
作者 李翠侠 李原霞 +1 位作者 刘绍璞 胡小莉 《西南大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2010年第11期46-49,共4页
在pH=4.0～7.0的Britton-Robinson(BR)缓冲溶液中,托拉塞米与Pd(Ⅱ)形成1∶1的螯合物,此时将引起共振瑞利散射(RRS)、二级散射(SOS)和倍频散射(FDS)显著增强,其最大RRS,SOS和FDS波长分别位于340,586,349 nm附近.在一定范围内,3种散射增... 在pH=4.0～7.0的Britton-Robinson(BR)缓冲溶液中,托拉塞米与Pd(Ⅱ)形成1∶1的螯合物,此时将引起共振瑞利散射(RRS)、二级散射(SOS)和倍频散射(FDS)显著增强,其最大RRS,SOS和FDS波长分别位于340,586,349 nm附近.在一定范围内,3种散射增强与托拉塞米的浓度成正比,方法具有较高的灵敏度,对托拉塞米的检出限(3σ)在1.1～5.5 ng/mL之间.考察了适宜的反应条件及共存物质的影响,表明方法有良好的选择性.据此,提出了测定痕量托拉塞米的灵敏、简便和快速的新方法. 展开更多
关键词 托拉塞米 钯(Ⅱ) 共振瑞利散射光谱 共振非线性散射光谱
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硫化镉量子点-硫酸依替米星体系的共振瑞利散射和共振非线性散射光谱研究及其分析应用 被引量：8
8
作者 刘正文 刘绍璞 +1 位作者 王录飞 何佑秋 《西南大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2009年第5期51-54,共4页
在弱酸介质中，硫化镉量子点（CdS-QDs）与硫酸依替米星（ETM）在静电引力和疏水作用力下，形成粒径更大的聚集体，导致共振瑞利散射（RRS）、二级散射（SOS）和倍频散射（FDS）显著增强，其最大散射峰分别位于310nm（RRS），568nm（SO... 在弱酸介质中，硫化镉量子点（CdS-QDs）与硫酸依替米星（ETM）在静电引力和疏水作用力下，形成粒径更大的聚集体，导致共振瑞利散射（RRS）、二级散射（SOS）和倍频散射（FDS）显著增强，其最大散射峰分别位于310nm（RRS），568nm（SOS），320nm（FDS）．在一定范围内ETM浓度与三种散射增强程度（△I）成正比，可用于ETM的测定，其中RRs的灵敏度最高，其检出限（3d）为1．6ng／mL．考察了共存离子的影响，表明方法有良好的选择性．据此发展了以CdS-QDs作探针，高灵敏、简便测定ETM的共振瑞利散射新方法，用于人血清和尿样中ETM的测定，平均回收率在94．5％～113．7％之间． 展开更多
关键词 共振瑞利散射 非线性散射 硫化镉量子点 硫酸依替米星
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基于非线性散射函数的微波电路CAD技术 被引量：1
9
作者 倪峰 王家礼 《微波学报》 CSCD 北大核心 2008年第S1期176-179,共4页
传统的基于S参数测量的建模方法,难以精确地描述器件的非线性。利用非线性散射函数可以完成对微波功率器件的精确建模。本文在谐波平衡法分析非线性器件的基础上,实现了这种非线性散射函数建模,同时对非线性散射函数的微波电路设计方法... 传统的基于S参数测量的建模方法,难以精确地描述器件的非线性。利用非线性散射函数可以完成对微波功率器件的精确建模。本文在谐波平衡法分析非线性器件的基础上,实现了这种非线性散射函数建模,同时对非线性散射函数的微波电路设计方法进行了研究。最后利用非线性散射函数设计了微波二倍频器电路。 展开更多
关键词 非线性散射函数 谐波平衡 微波电路CAD 倍频器
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基于Elman网络非线性散射参数测量与建模
10
作者 张倩 《现代电子技术》 2011年第3期128-130,共3页
在描述弱非线性微波系统的传统方法中,很难通过直接测量得到表征系统非线性的参数。为了解决这个问题,引入了非线性大信号散射函数的概念,描述了非线性散射函数的线性化,表征了弱非线性系统的设计特性,设计出大信号散射参数测量电路,实... 在描述弱非线性微波系统的传统方法中,很难通过直接测量得到表征系统非线性的参数。为了解决这个问题,引入了非线性大信号散射函数的概念,描述了非线性散射函数的线性化,表征了弱非线性系统的设计特性,设计出大信号散射参数测量电路,实际测量出非线性散射参数,利用得到的数据训练Elman人工神经网络来对实测的大信号散射参数建模,得到了相应的函数曲线,具有可预见性的特点。 展开更多
关键词 非线性大信号散射函数 线性化 Elman网络建模 人工神经网络
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金纳米粒子的非线性共振散射及光强度函数研究 被引量：31
11
作者 蒋治良 冯志伟 +2 位作者 刘庆业 蒋毅民 梁宏 《无机化学学报》 SCIE CAS CSCD 北大核心 2001年第3期355-360,共6页
液相金纳米粒子在３２０ｎｍ、４７０ｎｍ、５８０ｎｍ、７２０ｎｍ处产生四个共振散射峰。它是一种非线性光学介质，当入射光的频率ｖ不同时可获得金纳米粒子的２ｖ倍频、ｖ／２分频、ｖ／３分频、２ｖ／３分频、３ｖ／２分频散射峰。... 液相金纳米粒子在３２０ｎｍ、４７０ｎｍ、５８０ｎｍ、７２０ｎｍ处产生四个共振散射峰。它是一种非线性光学介质，当入射光的频率ｖ不同时可获得金纳米粒子的２ｖ倍频、ｖ／２分频、ｖ／３分频、２ｖ／３分频、３ｖ／２分频散射峰。探讨了影响液相金纳米粒子散射光信号强度Ｉ（λ）的主要因素即散射光能量分布、粒径ｄ、　λ（λｅｍ－λｅｘ）和散射光辐射度Ｒλ。给出了共振散射光强度与　λ之间的高斯分布函数。建立了一个合理的金纳米粒子的共振散射光强度函数。 展开更多
关键词 金 纳米粒子 非线性共振散射 散射光强度函数
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多光子非线性Compton散射下的调制不稳定性对波分复用系统的影响 被引量：10
12
作者 郝东山 陈向东 郝晓飞 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2006年第2期235-239,257,共6页
运用小信号分析法,研究了多光子非线性Compton散射下的调制不稳定性(MI)对波分复用系统的影响,结果表明:计及散射光的调制不稳定性,不仅会使波分复用系统的信噪比(SNR)更快地下降,从而导致信号强度更快地减弱,而且还会对噪声有更大的放... 运用小信号分析法,研究了多光子非线性Compton散射下的调制不稳定性(MI)对波分复用系统的影响,结果表明:计及散射光的调制不稳定性,不仅会使波分复用系统的信噪比(SNR)更快地下降,从而导致信号强度更快地减弱,而且还会对噪声有更大的放大作用;这种调制不稳定性对波分复用系统中各信道的影响是不同的,它对短波段的作用强于长波段,也会使各信道的信噪比产生更大的偏差,将使长波段较短波段有更大的信噪比,信噪比的降低将随着长度的增加有较快的积累。 展开更多
关键词 光通信 非线性光学 调制不稳定性 波分复用 小信号分析 多光子非线性COMPTON散射
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含孔von Karman板中非线性波散射与边值问题 被引量：2
13
作者 胡超 邹经湘 +1 位作者 黄文虎 赵兴华 《力学学报》 EI CSCD 北大核心 2000年第4期439-446,共8页
基于vonKarman板大挠度弯曲理论，利用小参数摄动法，分析研究了含孔vonKarman板的非线性波散射与动应力集中问题．其中一类可看成是薄板弯曲波动问题的控制方程，而另一类可模拟为弹性力学平面应力问题的基本方程．当有单频波入射时，... 基于vonKarman板大挠度弯曲理论，利用小参数摄动法，分析研究了含孔vonKarman板的非线性波散射与动应力集中问题．其中一类可看成是薄板弯曲波动问题的控制方程，而另一类可模拟为弹性力学平面应力问题的基本方程．当有单频波入射时，由于弯曲应力与膜应力状态的非线性耦合，孔洞会产生高次谐波散射现象．建立了求解本问题的边界积分方程法，利用积分方程法交替求解这两类问题，最终可获得问题的近似分析解． 展开更多
关键词 von Karman板 非线性波散射 边值问题
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强激光等离子体中多光子非线性Compton微分散射截面特性 被引量：3
14
作者 郝东山 衡耀付 《核聚变与等离子体物理》 EI CAS CSCD 北大核心 2007年第3期198-202,共5页
研究了强激光等离子体中多光子非线性Compton效应下阻尼电子与光子的散射特性,推出了其微分散射截面表达式。研究表明,尾波场的涨落和随机误差是电子发生纵向群聚的根本原因,且能引起电子更剧烈的群聚。电子横向动量的变化是引起电子和... 研究了强激光等离子体中多光子非线性Compton效应下阻尼电子与光子的散射特性,推出了其微分散射截面表达式。研究表明,尾波场的涨落和随机误差是电子发生纵向群聚的根本原因,且能引起电子更剧烈的群聚。电子横向动量的变化是引起电子和光子散射的根本原因,其微分散射截面随与一个电子同时作用的光子数的增大而减小,随散射非弹性成分的增大而迅速减小,但比激光场中的情况来得慢一些。只有当与电子同时作用的光子数与散射非弹性成分相等时电子才能被光场俘获。 展开更多
关键词 多光子非线性COMPTON散射 微分散射截面 阻尼电子
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多光子非线性Compton散射对激光等离子体中强朗缪尔湍动谱的影响 被引量：1
15
作者 禹定臣 郝晓飞 郝东山 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2010年第10期1871-1874,共4页
基于电子与多光子集团非线性Compton散射模型,研究了多光子非线性Compton散射对激光等离子体中强缪尔湍动谱的影响,提出了将入射光和散射光作为形成强缪尔湍动的新机制,给出了横等离激元、强朗缪尔激元和离声激元之间相互作用满足的修... 基于电子与多光子集团非线性Compton散射模型,研究了多光子非线性Compton散射对激光等离子体中强缪尔湍动谱的影响,提出了将入射光和散射光作为形成强缪尔湍动的新机制,给出了横等离激元、强朗缪尔激元和离声激元之间相互作用满足的修正方程,并进行了数值模拟.结果表明:Compton散射使横等离激元和朗缪尔激元间的碰撞频率大大增加,随着时间的演化,横等离激元和朗缪尔激元的能量由小波数区向大波数区的转移比散射前要快得多,同时产生剧烈的坍塌.坍塌后期,等离激元的强非线性作用激发出高次共振谐波,使能量从一个谐波转移到另一个谐波,形成无限高次谐波,引起波的破碎,出现由调制不稳定性控制的强朗缪尔湍动、较强的激光成丝和能量均分现象.研究结果为进一步研究强朗缪尔湍动的加速机制、反常碰撞、激光加热实验及快点火实验提供了理论支持. 展开更多
关键词 激光等离子体 多光子非线性COMPTON散射 强朗缪尔湍动 坍塌
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基于迭代多尺度深度网络的非线性逆散射成像方法 被引量：1
16
作者 周辉林 黄鑫 王玉皞 《电波科学学报》 CSCD 北大核心 2022年第6期1019-1024,1094,共7页
传统的迭代多尺度方法(iterative multiscaling approach,IMA)在求解非线性电磁场逆散射问题时,可以自适应提高成像空间的分辨率,缓解逆问题的病态性,但容易陷入局部极小值且无法做到实时重构.文中提出了一种迭代多尺度深度网络,该网络... 传统的迭代多尺度方法(iterative multiscaling approach,IMA)在求解非线性电磁场逆散射问题时,可以自适应提高成像空间的分辨率,缓解逆问题的病态性,但容易陷入局部极小值且无法做到实时重构.文中提出了一种迭代多尺度深度网络,该网络结合传统IMA和深度网络的优势,将IMA展开成深度网络模型(命名为IMA-Net).该方法迭代地执行一种感兴趣区域(regions of interest,ROI)提取算法,在不同尺度的ROI内构建目标函数,并将目标函数分解成若干个优化子问题,子问题的迭代更新过程映射到深度网络结构中,交替更新相关分量,求解出目标函数的最优值.实验结果验证了该方法的有效性和优越性,为目标实时重构提供了一个有效方案. 展开更多
关键词 非线性逆散射 迭代多尺度方法(IMA) 深度网络
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基于随机平均梯度下降和对比源反演的非线性逆散射算法研究 被引量：3
17
作者 周辉林 欧阳韬 刘健 《电子与信息学报》 EI CSCD 北大核心 2020年第8期2053-2058,共6页
采用非线性对比源反演(CSI)算法求解电磁逆散射问题时,在每次迭代过程中都涉及到求解散射场数据关于对比源和总场的微分,即Jacobi矩阵,该矩阵求解导致算法存在计算代价大和收敛速度慢等问题。该文在CSI框架下,采用一种基于随机平均梯度... 采用非线性对比源反演(CSI)算法求解电磁逆散射问题时,在每次迭代过程中都涉及到求解散射场数据关于对比源和总场的微分,即Jacobi矩阵,该矩阵求解导致算法存在计算代价大和收敛速度慢等问题。该文在CSI框架下,采用一种基于随机平均梯度下降的对比源反演算法(SAG-CSI)代替原来的全梯度交替共轭梯度算法来重构介质目标介电常数的空间分布信息。该方法在每次迭代中只需计算随机抽取的部分测量数据在目标函数中的梯度信息,同时目标函数对未抽中的测量数据的梯度信息保持不变,用以上两部分梯度信息共同求解出目标函数的最优值。由模拟数据结果表明,该方法与传统CSI方法在成像精度相比拟的情况下,降低了计算代价并提高算法收敛速度。 展开更多
关键词 非线性电磁场逆散射 对比源反演 随机平均梯度
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多光子非线性Compton散射对等离子体中电子运动的影响
18
作者 郝晓飞 孙甫照 郝东山 《核聚变与等离子体物理》 CAS CSCD 北大核心 2011年第4期315-319,共5页
应用多光子非线性Compton散射模型,研究了多光子非线性Compton散射对激光等离子体中电子运动的影响,提出了将入射激光和Compton散射光形成的耦合光、耦合光与等离子体产生的自生磁场形成的混合场作为加速电子的新机制,对电子动量和能量... 应用多光子非线性Compton散射模型,研究了多光子非线性Compton散射对激光等离子体中电子运动的影响,提出了将入射激光和Compton散射光形成的耦合光、耦合光与等离子体产生的自生磁场形成的混合场作为加速电子的新机制,对电子动量和能量方程进行了修正和数值模拟。结果表明,当混合场的电场振幅与磁场振幅相等时,回旋共振电子在与混合场作用时间内能被加速到很高的能量;电子加速能量随耦合光幅值的增大而增大,随电子耦合初始角度的增大而周期变小,随电子横向耦合归一化初始速度的增大,开始时较快增加,之后缓慢增加,最后趋于稳定。 展开更多
关键词 激光等离子体 自生磁场 耦合 多光子非线性COMPTON散射
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对非线性康普顿散射几种改进物理模型的比较
19
作者 张博 张智猛 周维民 《强激光与粒子束》 CAS CSCD 北大核心 2023年第1期79-88,共10页
非线性康普顿散射被认为是未来超短超强激光与物质相互作用中的主导性物理过程之一。目前大多数相关研究都基于一种主流的非线性康普顿散射物理模型,该模型假设辐射形成距离足够短、对初态和末态自旋求平均与求和、并忽略了参与散射的... 非线性康普顿散射被认为是未来超短超强激光与物质相互作用中的主导性物理过程之一。目前大多数相关研究都基于一种主流的非线性康普顿散射物理模型,该模型假设辐射形成距离足够短、对初态和末态自旋求平均与求和、并忽略了参与散射的激光光子的能动量。近年来,一些研究为了在更广阔的参数空间内,更准确地描述非线性康普顿散射,也对这个主流物理模型提出了几种修正和改进。回顾了对非线性康普顿散射主流物理模型进行的几种改进和修正,介绍了它们的适用范围,分析了它们的基本性质并对其物理效应进行了简单讨论。 展开更多
关键词 非线性康普顿散射 偏振 相干激光光子的能动量 相干长度 量子加速
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H^s-空间中的非线性Shrdinger方程的散射理论
20
作者 郭柏灵 王保祥 《数学年刊（A辑）》 CSCD 北大核心 2003年第3期377-388,共12页
本文研究非线性Schrdinger方程的散射理论。证明非线性Schrdinger方程的散射算子在H^s中的带形区域里存在(0<s<∞)。
关键词 非线性Schroedinger方程 散射算子 H^8—临界和次临界指数
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