基于紫外光谱成像技术的DBD特征粒子的分布研究

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作者 姜松 刘通 +3 位作者 王永刚 孙九爱 吴忠航 屈骞 《光谱学与光谱分析》 北大核心 2025年第7期1888-1893,共6页

介质阻挡放电(DBD)作为一种低温等离子体产生方法,在各个领域都有着广泛的应用。由于电极结构和激励源等因素的差异,放电产生的低温等离子体展现出不同的特性,包括活性粒子的种类、强度和分布等。其中,活性粒子的浓度和分布对低温等离... 介质阻挡放电(DBD)作为一种低温等离子体产生方法,在各个领域都有着广泛的应用。由于电极结构和激励源等因素的差异,放电产生的低温等离子体展现出不同的特性,包括活性粒子的种类、强度和分布等。其中,活性粒子的浓度和分布对低温等离子体应用起着重要的作用。为研究放电产生的等离子体区域内活性粒子的空间分布规律,本文提出了一种基于紫外光谱成像技术的活性粒子浓度空间分布诊断方法,在紫外光谱成像的基础上,利用对应波段带通滤光片,将采集到的紫外光谱图像转为对应的turbo映射,并提取图像灰度,分析特征粒子浓度的空间分布。以脉冲电源驱动下针-板结构DBD放电产生的N 2(337.1 nm)活性粒子为例,分析其在不同参数下的空间分布特征。结果表明,在脉冲电压驱动下,N 2(337.1 nm)激发态粒子主要沿着针尖位置形成的放电通道的轴线分布,靠近电介质时开始扩散,电荷在电介质板表面形成的沉积电场会加剧附近粒子的电离和碰撞,在介质板表面沉积为一个面积较大,浓度较高的区域。在放电通道的中心线上,针尖处强度最高,随着距离的增加而逐渐降低,在电介质表面粒子浓度升高,而当电压足够高时,会在通道头部出现第二个强度峰值,主要是由于此处的高能电子密度较高;在放电通道中,粒子浓度主要集中在通道中心处,并向两侧快速衰减,形成清晰的边界,电压越高边界越明显。最后使用Bland-Altman图法验证了本文提出的方法与发射光谱反映的粒子强度变化趋势及幅度具有较强的一致性,证明了紫外光谱成像检测方法的正确性,可为后续粒子调控和提高应用效率提供帮助。 展开更多

关键词 紫外光谱成像 粒子浓度分布 DBD 发射光谱

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大风对大气细菌粒子浓度和粒度分布的影响 被引量：14

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作者 胡庆轩 车凤翔 +1 位作者 陈振生 徐桂清 《中国环境监测》 CAS CSSCI CSCD 北大核心 1991年第6期5-8,共4页

本工作用ANDENSEN生物粒子采样器和MF—45生物粒子采样器,观测了大风对大气细菌粒子浓度和粒度分布的影响。结果表明,大风能使大气细菌粒子浓度增加,与风速成非常明显的正相关关系,而且随着大气细菌粒子径的增大,大气细菌粒子浓度增加... 本工作用ANDENSEN生物粒子采样器和MF—45生物粒子采样器,观测了大风对大气细菌粒子浓度和粒度分布的影响。结果表明,大风能使大气细菌粒子浓度增加,与风速成非常明显的正相关关系,而且随着大气细菌粒子径的增大,大气细菌粒子浓度增加越大。同时大风使大气细菌大粒子的比例增大。 展开更多

关键词 大气 细菌粒子 浓度 分布 大风

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北京地区大气细菌粒子浓度及其分布 被引量：3

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作者 胡庆轩 车凤翔 +1 位作者 叶斌严 李军保 《环境科学研究》 EI CAS CSCD 1992年第4期30-35,共6页

用ANDERSEN生物粒子采样器在北京西单和怀柔观测了大气细菌粒子浓度及浓度分布。结果表明,大气细菌粒子年平均浓度,西单为3103个/m^3,怀柔为623个/m^3。不同粒度的大气细菌粒子浓度在一天内西单有7:OO、19:00二个高峰时和13:00、夜间1:0... 用ANDERSEN生物粒子采样器在北京西单和怀柔观测了大气细菌粒子浓度及浓度分布。结果表明,大气细菌粒子年平均浓度,西单为3103个/m^3,怀柔为623个/m^3。不同粒度的大气细菌粒子浓度在一天内西单有7:OO、19:00二个高峰时和13:00、夜间1:00二个低谷时;而怀柔有19:00～22:00一个高峰时和13:00一个低谷时。大气细菌粒子的浓度分布是从1～6级逐级减小。小于8.2μm的可吸入细菌粒子:西单为82.4％,怀柔为64.0％。 展开更多

关键词 大气粒子 细菌 浓度分布

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降雨对大气真菌粒子浓度及其分布的影响 被引量：3

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作者 胡庆轩 李军保 +1 位作者 叶冰炎 车凤翔 《中国环境监测》 CAS CSSCI CSCD 北大核心 1993年第6期21-22,共2页

1.材料和方法1.1 样品采集:采用ANDERSEN(简称A·S)生物粒子采样器.采样皿用10cm的普通玻璃平皿,天菌后,在无菌条件下加入30ml沙保弱氏培养基.

关键词 降雨 大气真菌粒子 浓度 分布

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大气微生物的研究（Ⅰ）──大气细菌粒子浓度及浓度分布 被引量：2

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作者 胡庆轩 徐秀芝 +4 位作者 陈梅玲 车凤翔 蔡增林 鲁志新 何亦祥 《中国环境监测》 CSSCI CSCD 北大核心 1994年第4期15-17,共3页

大气微生物的研究（Ⅰ）──大气细菌粒子浓度及浓度分布胡庆轩，徐秀芝，陈梅玲，车凤翔（军事医学科学院微生物流行病研究所，北京１０００７１）蔡增林，鲁志新，何亦祥（沈阳军区军事医学研究所）长期以来，人们往往将注意力集中于... 大气微生物的研究（Ⅰ）──大气细菌粒子浓度及浓度分布胡庆轩，徐秀芝，陈梅玲，车凤翔（军事医学科学院微生物流行病研究所，北京１０００７１）蔡增林，鲁志新，何亦祥（沈阳军区军事医学研究所）长期以来，人们往往将注意力集中于化学因素和物理因素所导致的污染，面... 展开更多

关键词 大气 微生物 细菌粒子浓度 分布

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利用伴随α粒子能谱分析固体氚靶中氚浓度深度分布 被引量：3

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作者 祝庆军 鲍杰 +4 位作者 赖财锋 朱通华 高芳芳 李佳 刘松林 《原子能科学技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2016年第9期1544-1549,共6页

在目前的氘氚中子发生器源中子分析过程中,固体氚靶中氚浓度深度分布信息的缺失是普遍遇到的问题。为解决此问题,本文建立了利用伴随粒子能谱反演氚浓度深度分布的模型,采用来自氚钛靶的α实验能谱作为模型测试对象,通过该模型获得了氚... 在目前的氘氚中子发生器源中子分析过程中,固体氚靶中氚浓度深度分布信息的缺失是普遍遇到的问题。为解决此问题,本文建立了利用伴随粒子能谱反演氚浓度深度分布的模型,采用来自氚钛靶的α实验能谱作为模型测试对象,通过该模型获得了氚钛靶中氚浓度深度分布的数据。结果表明,氚浓度随氚钛靶深度的增加呈双峰趋势,两峰之间的氚浓度波谷位于靶中0.94μm处,该深度正是入射氘粒子的射程极限。所得的氚浓度深度分布趋势与其他实验方法测量结果相符,表明该模型能为氘氚中子发生器的源中子分析提供即时的氚浓度深度分布信息。 展开更多

关键词 氚浓度深度分布 伴随粒子法 α能谱 氘氚中子发生器

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云中冰粒子数浓度在强降雨过程中的垂直分布特征 被引量：1

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作者 刘岩 丁明月 +5 位作者 邱学兴 陈勇航 张萍 李梦 王鸿宇 杨霰 《兰州大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2016年第5期660-666,共7页

通过CloudSat卫星监测新疆中天山及其周边地区6次强降雨过程中的8个云个例,结合地面气象站的降水观测,分析了冰粒子数浓度在垂直高度上的分布规律及其与降水量的关系.结果表明,冰粒子数浓度的高值区主要出现在云层的中上部,约6-10 km处... 通过CloudSat卫星监测新疆中天山及其周边地区6次强降雨过程中的8个云个例,结合地面气象站的降水观测,分析了冰粒子数浓度在垂直高度上的分布规律及其与降水量的关系.结果表明,冰粒子数浓度的高值区主要出现在云层的中上部,约6-10 km处,云层底部和顶部是冰粒子数浓度的低值区;冰粒子数浓度0-100/L的低值域段在云层的下部及底部分布较大,大于100/L的冰粒子数浓度主要分布在云层中上部.冰粒子数浓度具有地域特点,同一地区不同过程的降水云的冰粒子数浓度垂直分布特征显著性相关,且受降水量大小的影响较小. 展开更多

关键词 冰粒子数浓度 强降水 垂直分布 CLOUDSAT

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He—Ne激光器中氖3S_2和2P各能级粒子浓度空间分布的光谱研究

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作者 雷杰 傅宏郎 +2 位作者 林理忠 普晓云 李晋芳 《量子电子学报》 CAS CSCD 1992年第1期106-106,共1页

在He—Ne激光器中,氖能级3S₂与2P_k（k=1、2、……8,10）间的受激辐射,除632.8nm激光外,还有543.4、593.9、604.6、611.8、629.4、635.2、640.1和730.5nm等波长的激光,其中593.9nm和543.... 在He—Ne激光器中,氖能级3S₂与2P_k（k=1、2、……8,10）间的受激辐射,除632.8nm激光外,还有543.4、593.9、604.6、611.8、629.4、635.2、640.1和730.5nm等波长的激光,其中593.9nm和543.4黄、绿激光,尤有开发应用的价值。近来有报道,在上述波长之间实现了多波长激光振荡。研究He-Ne激光器中氖的上、下激光能级粒子数空间分布,特别是位于放电管中心的激光振荡区域内的各能级粒子数布居。 展开更多

关键词 空间分布 He—Ne激光器 粒子浓度 光谱研究 激光振荡 粒子数反转 放电管 激光增益 He一Ne激光 受激辐射

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应用粒子激光散射测量混合反应器分散相浓度场分布(英文)

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作者 沈熊 彭涛 袁辉靖 《流体力学实验与测量》 CSCD 北大核心 2001年第2期53-58,共6页

研究了圆管反应器中四束侧向对撞射流与轴向流形成的混合流动 .应用激光粒子散射成像测量了侧向分散相在混合流中的浓度场分布 ,得到了不同的浓度分布图形随侧向流与轴向流速比关系 。

关键词 激光散射 粒子浓度 混合反应器 分散相 浓度场分布

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反应工程中一类二阶常微分方程边值问题的初值化及求解

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作者 秦效英 孙彦平 《太原理工大学学报》 CAS 北大核心 2011年第1期92-95,共4页

对于在反应工程中常见的一类特殊的二阶常微分方程边值问题,给出了二分法初值化求解的一种新方法。具体求解了多孔催化剂和多孔电极两个数学模型,给出了在不同参数下二者解的曲线。与传统的打靶法相比,此方法回避了复杂的迭代运算,只需... 对于在反应工程中常见的一类特殊的二阶常微分方程边值问题,给出了二分法初值化求解的一种新方法。具体求解了多孔催化剂和多孔电极两个数学模型,给出了在不同参数下二者解的曲线。与传统的打靶法相比,此方法回避了复杂的迭代运算,只需用简单的二分法求解一个变上限函数表达的初值满足的方程。此方法利用MATLAB计算广义积分精度高的特点所确定的初值也可以达到很高的精度。 展开更多

关键词 二阶常微分方程 初边值问题 变上限函数 二分法 浓度分布 电势分布

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黑河地区沙漠气溶胶浓度和谱分布特征 被引量：36

11

作者 雷文方 任丽新 +1 位作者 吕位秀 张文 《高原气象》 CSCD 北大核心 1993年第2期170-179,共10页

本文根据黑河地区的观测结果,着重分析了沙漠气溶胶浓度及其谱分布特征。沙漠气溶胶浓度较低,其中细粒子占绝对优势。扬尘时气溶胶浓度显著增加,其中粗粒子增加幅度最大,比平时高20倍以上,直径(D)在2.0—100 μm间的粗粒子浓度比重从晴... 本文根据黑河地区的观测结果,着重分析了沙漠气溶胶浓度及其谱分布特征。沙漠气溶胶浓度较低,其中细粒子占绝对优势。扬尘时气溶胶浓度显著增加,其中粗粒子增加幅度最大,比平时高20倍以上,直径(D)在2.0—100 μm间的粗粒子浓度比重从晴天的1.9％上升到9.6％。中等降雨对D>4.0μm的沙漠气溶胶粒子的清除效率非常高(>90％),但对总浓度的清除效果不很明显(42.5％),尤其是对其中的D<O.4μm的小粒子(32.8％),因此0.5<D<4.0μm的沙漠气溶胶粒子具有远距离输送的能力。大尺度气团的迁移大大改变了气溶胶浓度。背景沙漠气溶胶浓度的日变化主要由大气扩散稀释能力控制。背景沙漠气溶胶有三种来源:全球背景气溶胶、地区性的背景土壤尘和局地土壤尘。实测粒度谱呈三峰型结构,能用三对数正态分布函数和来拟合。 展开更多

关键词 谱分布 气溶胶粒子 沙漠 黑河地区 气团 观测结果 日变化 浓度 土壤 稀释

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等离子体浸没离子注入的二维元胞粒子法计算机模拟与剂量分布研究 被引量：11

12

作者 吴志玮 丁可 +2 位作者 顾昌鑫 孙琦 单莉英 《真空科学与技术学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第4期303-307,共5页

采用二维元胞粒子模型(PIC),模拟了一个完整脉冲时段内,等离子体浸没离子注入平板靶的过程。重点研究了等离子体鞘层的时空演化规律,以及入射离子流密度、入射离子角度与能量的分布,由此得到了注入离子剂量在靶表面的分布。模型结果表明... 采用二维元胞粒子模型(PIC),模拟了一个完整脉冲时段内,等离子体浸没离子注入平板靶的过程。重点研究了等离子体鞘层的时空演化规律,以及入射离子流密度、入射离子角度与能量的分布,由此得到了注入离子剂量在靶表面的分布。模型结果表明:等离子体鞘层的扩展先快后慢,且形状由椭圆柱形向圆柱形演化,对靶的保形性逐渐变差;注入离子剂量在靶表面的分布不均匀,在边角附近出现峰值;同时,在得到的入射离子信息基础上,对注入离子在改性层中的浓度深度分布研究表明,在靶的不同位置注入的离子在改性层中的浓度深度分布有显著差别,在靶边角处,注入离子的保留剂量很低,投影射程浅,浓度深度分布展宽较窄。 展开更多

关键词 等离子体浸没离子注入 二维元胞粒子模拟 平面靶 剂量分布 浓度深度分布

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敦煌地区春季大气气溶胶粒子数浓度的分析 被引量：17

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作者 申彦波 沈志宝 杜明远 《高原气象》 CSCD 北大核心 2007年第1期158-164,共7页

利用2002年春季在敦煌地区戈壁沙漠和绿洲农田观测的大气气溶胶粒子数浓度资料，分析了它与沙尘天气的关系、谱分布特征以及两种地表下粒子数浓度的差异。结果表明，不同天气条件下的大气气溶胶粒子数浓度有着不同的特征。在背景天气下... 利用2002年春季在敦煌地区戈壁沙漠和绿洲农田观测的大气气溶胶粒子数浓度资料，分析了它与沙尘天气的关系、谱分布特征以及两种地表下粒子数浓度的差异。结果表明，不同天气条件下的大气气溶胶粒子数浓度有着不同的特征。在背景天气下，敦煌地区的大气气溶胶粒子数浓度通常在10^4L^-1以下，其中以直径在0．5～1．0μm之间的极细颗粒为主，绿洲农田细粒子（直径〈3．0μm）的数浓度高于戈壁沙漠，而较粗粒子（直径〉3．0pm）则相反。当沙尘天气发生时，该地区的大气气溶胶粒子数浓度增大到10^5L^-1以上，直径在1．0～3．0μm之间的细粒子变为其主要成分，戈壁沙漠4档的粒子数浓度均高于绿洲农田，3．0μm以上的较粗粒子两地的差异更大。 展开更多

关键词 大气气溶胶 粒子数浓度 沙尘天气 谱分布特征 戈壁沙漠 绿洲农田

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立式缩放管内液固颗粒群浓度分布与汇聚特性 被引量：2

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作者 彭德其 冯源 +3 位作者 王依然 谭卓伟 俞天兰 吴淑英 《化工进展》 EI CAS CSCD 北大核心 2022年第9期4662-4672,共11页

为分析颗粒群在立式缩放管内的运动规律,基于计算流体力学-离散单元(CFD-DEM)耦合方法模拟研究缩放比γ、肋高e和颗粒进口浓度α对管内颗粒群浓度分布与汇聚特性的影响。结果表明:在研究参数范围内,颗粒群的轴向浓度分布较为均匀,管下... 为分析颗粒群在立式缩放管内的运动规律,基于计算流体力学-离散单元(CFD-DEM)耦合方法模拟研究缩放比γ、肋高e和颗粒进口浓度α对管内颗粒群浓度分布与汇聚特性的影响。结果表明:在研究参数范围内,颗粒群的轴向浓度分布较为均匀,管下部颗粒滞留相对较多;颗粒群径向相对浓度遵循管中心区域浓度低,近壁面颗粒相对浓度较高的规律;肋高e=1.0mm的缩放管在颗粒进口浓度α≤2%时,管壁附近颗粒浓度最高。在管段中上部颗粒运动相对稳定阶段,在肋高e=2.0mm与缩放比γ≤1.0、颗粒进口浓度α≥3%工况下,颗粒群易出现汇聚现象。 展开更多

关键词 两相流 计算流体力学-离散单元 粒子图像测速法 缩放管 颗粒汇聚 浓度分布

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渡口市旱季大气气溶胶的污染研究 第五章 渡口地区气溶胶粒子谱分布

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作者 赵德山 陈延智 +2 位作者 唐孝炎 唐士豹 何鸿治 《环境科学研究》 EI CAS 1985年第4期31-43,共13页

渡口地区三个工业区气溶胶各种浓度的日变化规律,归纳起来可划分成四个典型时期。第一个时期是气溶胶各种浓度同时为峰值的强污染期,通常出现在上午07-12时期间。第二个时期是气溶胶各种浓度同时为谷值的弱污染期,通常出现在下半夜02-

关键词 气溶胶粒子谱 大气气溶胶 污染研究 爱根核 谱分布 双峰型 总悬浮微粒 对照点 粒子浓度 河门口

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海洋大气气溶胶粒子谱分布及其消光特征分析 被引量：5

16

作者 鲁先洋 李学彬 +2 位作者 秦武斌 朱文越 徐青山 《红外与激光工程》 EI CSCD 北大核心 2017年第12期111-116,共6页

为研究海洋大气气溶胶粒子数浓度时空分布和粒径谱分布特征,2014年8月至2016年3月期间,利用光学粒子计数器和自动气象站等设备在广州茂名海边、东海和南海海域、三亚近海海域以及太平洋和印度洋海域对海洋大气气溶胶粒子数密度谱及大气... 为研究海洋大气气溶胶粒子数浓度时空分布和粒径谱分布特征,2014年8月至2016年3月期间,利用光学粒子计数器和自动气象站等设备在广州茂名海边、东海和南海海域、三亚近海海域以及太平洋和印度洋海域对海洋大气气溶胶粒子数密度谱及大气温度、湿度、气压、风速等进行了测量。对不同海域不同气象条件下的谱分布特征进行了统计分析,并对谱分布进行了拟合。结果表明海洋大气气溶胶粒子谱分布是由一个细粒模和一个中间模组成,但近海的粒子数浓度大于远海。远海气溶胶粒子谱型稳定,海面风力是引起粒子数浓度变化的主要原因。东海和南海的粒子谱分为二段,小于0.5μm时用Junge谱的指数分布来描述,0.5~4μm段用对数正态分布来描述。大风天气下海洋气溶胶的消光系数明显增加,且在1~3μm波段的消光特征基本不受波长的影响。 展开更多

关键词 海洋大气光学 大气气溶胶 粒子谱分布 消光系数 粒子数浓度

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柴油机缸内微粒粒数粒径分布规律的研究 被引量：15

17

作者 董素荣 宋崇林 +3 位作者 张国彬 裴毅强 张铁臣 张宾 《内燃机学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2008年第1期24-28,共5页

基于柴油机全气缸取样系统，采用商用电子低压冲击仪（ELPI）和透射电子显微镜（TEM），对柴油机燃烧过程中凝聚微粒的粒数浓度、粒径分布和基本碳粒子的粒径分布进行了研究。研究结果表明，凝聚微粒粒数浓度随曲轴转角呈单峰状分布，... 基于柴油机全气缸取样系统，采用商用电子低压冲击仪（ELPI）和透射电子显微镜（TEM），对柴油机燃烧过程中凝聚微粒的粒数浓度、粒径分布和基本碳粒子的粒径分布进行了研究。研究结果表明，凝聚微粒粒数浓度随曲轴转角呈单峰状分布，峰值出现在上止点后14～18°CA，燃烧后期约70％以上的微粒粒数被氧化燃烧；凝聚微粒粒数、粒径呈类似对数正态分布，频度最大值出现在100～200nm。构成凝聚微粒的基本碳粒子粒径呈高斯分布，最大值出现在15～30nm，平均粒径为19．7～29．7nm，且在上止点后12～15°CA出现最大值。 展开更多

关键词 柴油机 全气缸取样系统 缸内微粒 粒数浓度 粒径分布 基本碳粒子

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石家庄地区大气细粒子增长特征初步研究 被引量：6

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作者 谭稳 银燕 +4 位作者 陈魁 肖辉 朱士超 吴志会 石立新 《中国环境科学》 EI CAS CSCD 北大核心 2011年第9期1431-1437,共7页

为研究石家庄地区大气细粒子的微物理特征，2010年5月在石家庄市气象局观测站，对大气颗粒物、Nq和SO2进行了外场观测．结果表明：石家庄地区粒径小于1．0μm的大气颗粒物中，0．01,-4）．1μm粒径范围的粒子所占比例高达89．3％，大气... 为研究石家庄地区大气细粒子的微物理特征，2010年5月在石家庄市气象局观测站，对大气颗粒物、Nq和SO2进行了外场观测．结果表明：石家庄地区粒径小于1．0μm的大气颗粒物中，0．01,-4）．1μm粒径范围的粒子所占比例高达89．3％，大气细粒子污染较为严重．0．01-4）．02μm和0．02-0．1μm粒径范围的颗粒物具有大致相似的变化规律，且与0．1～1．0μm粒径范围的粒子数浓度变化趋势明显不同．通过对典型粒子增长事件的研究发现，0．01-0．02μm的粒子数浓度在上午8：00左右会急剧升高，并达到全天的最大值．其后，0．01-0．02μm的颗粒物粒径会不断增长，由于增长消耗，其数浓度会迅速下降，使得0．02-0．04μm的粒子数浓度在上午12：00前会迅速升高．通过对气象要素和污染气体的分析，发现在相对湿度较低、风速风向变化不大，太阳辐射增加的情况下，SO2气相成核参与颗粒物增长的可能性较大． 展开更多

关键词 大气颗粒物 数浓度 谱分布 粒子增长

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半干旱区沙尘天气对0.010～10μm沙尘气溶胶分布的影响 被引量：3

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作者 邱玉珺 牛生杰 +2 位作者 岳平 王巍巍 王静 《环境科学研究》 EI CAS CSCD 北大核心 2009年第11期1257-1262,共6页

利用WPS粒子谱仪对内蒙古朱日和背景天气及沙尘天气的气溶胶数浓度进行了观测,研究了不同天气背景下沙尘气溶胶数浓度及谱分布特征.结果表明：在背景天气和沙尘天气下,0.010-0.020,0.021-0.100,0.101-1.000,1.001-2.500μm等粒径段的气... 利用WPS粒子谱仪对内蒙古朱日和背景天气及沙尘天气的气溶胶数浓度进行了观测,研究了不同天气背景下沙尘气溶胶数浓度及谱分布特征.结果表明：在背景天气和沙尘天气下,0.010-0.020,0.021-0.100,0.101-1.000,1.001-2.500μm等粒径段的气溶胶数浓度差别较大;沙尘天气对各粒径段,尤其是大于1.0μm的气溶胶数浓度影响较大,沙尘暴过程中1.001-2.500μm粒径段的气溶胶数浓度约为背景天气的35倍;各粒径段气溶胶数浓度在不同天气背景下的日变化规律有所不同,受气象要素的影响较大.对沙尘气溶胶谱分布的分析可知,沙尘暴发生前后1 h的沙尘气溶胶谱型均符合Lorentz分布,背景天气下同时段的沙尘气溶胶谱型也符合Lorentz分布;沙尘天气下沙尘气溶胶谱型在沙尘暴发生前1 h的主峰值比背景天气高1个数量级,沙尘暴发生后1 h的峰值半径明显移向大粒子. 展开更多

关键词 沙尘气溶胶 谱分布 数浓度 大粒子

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不同聚集因素对燃烧室凝相颗粒粒度分布的影响 被引量：4

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作者 夏盛勇 胡春波 +2 位作者 张胜敏 薛瑞 徐义华 《固体火箭技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2012年第2期271-275,共5页

设计了一种凝相颗粒收集装置,可对燃烧室内不同聚集状态下的粒子进行完整的收集,并对颗粒的形态影响较小。针对HTPB推进剂,开展了不同流通面积和颗粒浓度条件下的粒子收集实验,利用扫描电镜和激光粒度分析仪,对收集到的粒子进行了分析... 设计了一种凝相颗粒收集装置,可对燃烧室内不同聚集状态下的粒子进行完整的收集,并对颗粒的形态影响较小。针对HTPB推进剂,开展了不同流通面积和颗粒浓度条件下的粒子收集实验,利用扫描电镜和激光粒度分析仪,对收集到的粒子进行了分析。结果表明,不同聚集状态下的凝相颗粒粒径均分布在0.1～200μm之间,随着流通面积的减小,小于3μm的颗粒逐渐减少,3～10μm之间的颗粒变化不大,大于10μm的颗粒逐渐增加,颗粒平均粒径d43和d50均逐渐增大,且d43和d50的变化率也逐渐增加;随着颗粒浓度的增加,颗粒平均粒径d43和d50增大较明显。 展开更多

关键词 固体火箭发动机 聚集状态 流通面积 颗粒浓度 粒度分布 粒子收集

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