第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性研究 被引量：26

1

作者 杨志勇 董庆彦 +2 位作者 侯瑶 薛红 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第7期769-779,共11页

本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ - i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态|ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发... 本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ - i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态|ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q是一种典型的多模非经典光场 ;无论腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q· N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位之和 qj =1φj、态间的初始相位之差 (θ( I)nq- θ( o)0 q )等满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可分别呈现出周期性变化的、任意的奇数模 -奇数阶、奇数模 -偶数阶、偶数模 -偶数阶和偶数模 -奇数阶这四种不同形式的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )上述四种不同形式的等阶 N次方 H压缩效应 ,其态间压缩条件完全相同 ,但模间压缩条件完全不同 ,结果使其压缩幅度、压缩结果和压缩特性等各不相同 .3 )无论 q· N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶 N次方 展开更多

关键词 两态叠加 多模非经典光场 等阶n次方h压缩 奇数模-奇数阶等阶n次方h压缩 奇数模-偶数阶等阶n次方h压缩 偶数模-偶数阶等阶n次方h压缩 偶数模-奇数阶等阶n次方h压缩 量子光学 量子力学

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一种新型的两态叠加MSCS光场的广义非线性等阶N次方H压缩 被引量：37

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作者 刘伟民 杨志勇 +3 位作者 侯瑶 孙秀泉 张振杰 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第8期678-691,共14页

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的两态叠加多模薛定谔猫态 (即 MSCS)光场 |ψ( 2 ) 〉q 的广义非线性等阶 N次方 H压缩效应 .结果发现 :1态 |ψ( 2 ) 〉q是一种典型的非经典光场 ;当压缩阶数 N与腔模总数 q这两... 本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的两态叠加多模薛定谔猫态 (即 MSCS)光场 |ψ( 2 ) 〉q 的广义非线性等阶 N次方 H压缩效应 .结果发现 :1态 |ψ( 2 ) 〉q是一种典型的非经典光场 ;当压缩阶数 N与腔模总数 q这两者之积为偶数 ,即 q N =2 p,并且p为奇数亦即 p=2 m′+ 1 ( m′=0 ,1 ,2 ,3,… ,… )时 ,如果各模的初始相位和 qj =1φj、态间的初始相位差 (θ( I)pq-θ( R)nq )、各多模相干态光场的总的平均光子数 qj =1R2j等满足一定的量子化条件(或者当 qj =1R2j 在总的平均光子数 qj =1R2j 的一系列压缩区内连续取值时 ) ,态 | ψ( 2 )〉q 总可呈现出周期性变化的、任意阶的广义非线性等阶 N次方 H压缩效应 .2态 | ψ( 2 )〉q的第一及第二两个正交分量 ,其压缩结果 (亦即压缩程度和压缩深度 )完全相同 ,但压缩条件不同 ;两者的等阶 N次方 H压缩效应呈现出周期性的互补关系 .3与文献 1 6相比 ,本文所研究的态 | ψ( 2 )〉q的等阶 N次方 H压缩效应是比其等阶 N次方 Y压缩效应更高阶的广义非线性等阶高阶压缩效应 . 展开更多

关键词 两态叠加 MSCS光谱 等阶n次方h压缩 非线性

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一种新型的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方H压缩 被引量：49

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作者 赵玲慧 杨志勇 +2 位作者 侯瑶 张振杰 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第4期293-307,共15页

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模 (即 q模 )相干态的相反态 | {-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {-iZj}〉q 这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψ(2 )msc〉q 利用新近建立的多模压缩态理论 ... 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模 (即 q模 )相干态的相反态 | {-Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {-iZj}〉q 这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψ(2 )msc〉q 利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 | ψ(2 )msc〉q 的广义非线性等阶N次方H压缩特性 结果发现 :1 )当压缩阶数N与腔模总数q这两者之积为偶数 ,亦即当q·N =2 p且p =2m (m =1 ,2 ,3,… ,… )时 ,态 | ψ(2 )msc〉q恒处于等阶N H最小测不准态 ;2 )当q·N =2 p且 p =2m′+ 1 (m′ =0 ,1 ,2 ,3,… ,… )时 ,如果各模的初始相位之和 qj=1φj、态间的初始相位差 (θ(I)nq-θ(R)nq)、各多模相干态光场的总的平均光子数 qj=1R2 j以及 [(θ(I)nq -θ(R)nq) + qj=1R2 j]等满足一定的量子化条件时 ,态 | ψ(2 )msc〉q 总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方H压缩效应 ;3)当压缩阶数N与腔模总数 q这两者之积为奇数时 ,亦即当 q·N =2 p + 1时 ,无论 p =2m(m =0 ,1 ,2 ,3,… ,… )还是 p =2m′ + 1 (m′ =0 ,1 ,2 ,3,… ,… ) ,只要各模初始相位之和 qj =1φj满足一定的量子化条件 ,则当两态叠加几率幅满足r(R)nq =r(I)nq 时 ,态 | ψ(2 )msc〉q 就恒处于N 展开更多

关键词 两态叠加 多模叠加态光场 等阶n次方h压缩

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两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 被引量：6

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作者 刘宝盈 许定国 +1 位作者 陈永庄 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第8期921-929,共9页

本文构造了由两不同奇相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o , 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |ψ(4 )o , 〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 ,结果发现由多模奇相干态 |ψ,o〉q和多模虚奇相干态 |... 本文构造了由两不同奇相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o , 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |ψ(4 )o , 〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 ,结果发现由多模奇相干态 |ψ,o〉q和多模虚奇相干态 |ψ(2 )i ,o〉q这两者线性叠加所组成的新量子光场态、|ψ(4 )o , 〉q是一种典型的非经典光场 .1 )当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积 q·N为偶数、且 q N=4m( m=1 ,2 ,3 ,… ,… )时 ,态 |ψ(4 )o , 〉q恒处于等阶 N-H最小测不准态 ,与其它参量的取值无关 ;2 )当 q N为偶数、且 q N=4m-2 ( m=1 ,2 ,3 ,… ,… )时 ,( i)态 |ψ(4 )o , 〉q可呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,其两正交分量的压缩特性呈现周期性变化的、互补对称关系 ;( ii)态 |ψ(4 )o , 〉q可呈现“半相干态”效应 .3 )当 q N为奇数时 ,态 |ψ(4 )o , 〉q始终不呈现等阶N次方 H压缩效应 ,也不处于等阶 N-H最小测不准态 ,但在一定条件下可呈现“半相干态”效应 . 展开更多

关键词 四态叠加 多模叠加态光场 多模奇相干态 多模虚奇相干态 等阶n-h最小测不准态 等阶n次方h压缩 半相干态 量子光学

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第Ⅱ种强度不等的两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 1腔模总数与压缩阶数两者之积取偶数的情形 被引量：3

5

作者 薛红 杨志勇 +3 位作者 韩小卫 侯洵 孙秀泉 王菊霞 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第6期641-646,共6页

利用多模压缩态理论研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场 | Ψ( ab) 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积取偶数 ,亦即 q N=2 p时 ,无论 p=2 m( m=1 ,2 ,3,… ,… ) ,还是 p=2 m+ ... 利用多模压缩态理论研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场 | Ψ( ab) 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积取偶数 ,亦即 q N=2 p时 ,无论 p=2 m( m=1 ,2 ,3,… ,… ) ,还是 p=2 m+ 1 ( m=0 ,1 ,2 ,3,… ,… ) ,只要各模的初始相位差 ( φ( a)j - φ( b)j )、态间的初始相位差 ( θ( a R)nq - θ( b I)nq )及光子干涉项的幅度 ∑qj=1R( a)j R( b)j 等分别满足一定的条件 ,则态 |Ψ( ab) 〉q的第一和第二正交分量总可分别呈现出周期性变化的等阶 N次方H压缩效应 .2 )当 q N =2 p且 p=2 m+ 1 ( m=0 ,1 ,2 ,3,… ,… )时 ,若构成态 |Ψ( ab) 〉q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度 (即平均光子数 )和初始相位相等 ,亦即 R( a)j =R( b)j 和 φ( a)j =φ( b)j( j=1 ,2 ,3,… ,q) ,则态 | Ψ( ab) 〉q可呈现出“等阶 N次方 H压缩简并” 展开更多

关键词 非对称两态叠加 多模量加态光场 等阶n次方h压缩简并 等阶n-h最小测 不准态 量子光学 多模压缩态 腔膜总数 压缩阶数

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第Ⅱ种强度不等的两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩——2腔模总数与压缩阶数两者之积取奇数的情形 被引量：3

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作者 薛红 杨志勇 +3 位作者 侯洵 孙秀泉 王菊霞 韩小卫 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第4期402-406,共5页

构造了由多模复共轭相干态的相反态 |{ -Z(a) *j }〉q和多模虚共轭相干态的相反态|{ -Z(b) *j }〉q的线性叠加所组成的第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ(ab) 〉q 的等阶 N次... 构造了由多模复共轭相干态的相反态 |{ -Z(a) *j }〉q和多模虚共轭相干态的相反态|{ -Z(b) *j }〉q的线性叠加所组成的第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ(ab) 〉q 的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 ,在腔模总数与压缩阶数这两者之积取奇数 ,则当各对应模的初始相位、各对应模的初始相位差 ,态间的初始相位差、以及光子干涉项的幅度之和等分别满足一定的量子化条件时 ,态 |Ψ(ab) 〉q的第一及第二正交分量可分别呈现出周期性变化的等阶 N次方 H压缩效应 . 展开更多

关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 等阶n次方h压缩 等阶n-h最小测不准态 腔模总数 压缩阶数 量子光学

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第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方H压缩 被引量：4

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作者 侯瑶 田来科 +3 位作者 董庆彦 王菊霞 杨志勇 孙秀泉 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第12期1442-1448,共7页

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模相干态 |{ Zj}〉q与多模虚相干态|{ i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |φ(2 )6〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |φ(2 )6〉q 的广义非线性等阶 N次方 ... 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模相干态 |{ Zj}〉q与多模虚相干态|{ i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |φ(2 )6〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |φ(2 )6〉q 的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )在腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积取偶数亦即 q N=2 p的条件下 ,如果 p=2 l(l=1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,则无论各模的初始相位和 qj =1φj、态间的初始相位差 (θ(R)pq - θ(I)pq)以及各单模相干态光场的平均光子数之和 qj =1R2j 等如何变化 ,态 |φ(2 )6〉q总是恒处于等阶 N - H最小测不准态 .2 )在 q N =2 p的条件下 ,如果 p =2 l+1 (l=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,则当 qj =1φj、(θ(R)pq -θ(I)pq)、 qj =1R2j、[(θ(R)pq -θ(I)pq) - qj =1R2j]等分别满足一定的量子条件 (或者在一些特定的闭区间内连续取值 )时 ,态 |φ(2 )6〉q 总可呈现出周期性变化的等阶 N次方 H压缩效应 . 展开更多

关键词 两态叠加 多模叠加态光场 等阶n-h最小测不准态 等阶n次方h压缩效应 广义非线性 最子光学

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多模虚共轭相干态与多模真空态组成的叠加态光场的等阶N次方H压缩 被引量：2

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作者 王菊霞 杨志勇 +3 位作者 薛红 苏变玲 李望 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第5期527-530,共4页

构造了由多模虚共轭相干态 |{ i Z*j }〉q与多模真空态 |{ 0 j}〉q两者的线性叠加所组成的两态叠加多模叠加态光场 |{ Ψ(2 )p }〉q.利用多模压缩态理论 ,首次对该态的等阶 N次方 H压缩特性进行了详细研究 .结果发现 :态 |{Ψ(2 )p }〉... 构造了由多模虚共轭相干态 |{ i Z*j }〉q与多模真空态 |{ 0 j}〉q两者的线性叠加所组成的两态叠加多模叠加态光场 |{ Ψ(2 )p }〉q.利用多模压缩态理论 ,首次对该态的等阶 N次方 H压缩特性进行了详细研究 .结果发现 :态 |{Ψ(2 )p }〉q是一种典型的多模非经典光场 ,它可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 . 展开更多

关键词 两态叠加 多模叠加态光场 等阶n次方h压缩 相似压缩 量子光学 多模虚共轭相干态 多模真空态

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由奇、偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性 被引量：2

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作者 薛琳娜 许定国 +1 位作者 杨志勇 刘生春 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第10期1188-1193,共6页

利用多模压缩态理论 ,详细研究了由奇、偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o,e 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模 (纵模 )总数 q与压缩阶数 N之积 q N为偶数时 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q恒处于等阶 N -H最小... 利用多模压缩态理论 ,详细研究了由奇、偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o,e 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模 (纵模 )总数 q与压缩阶数 N之积 q N为偶数时 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q恒处于等阶 N -H最小测不准态 ;2 )当 q N为奇数时 ,在其它参量的不同组合取定值的条件下 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q可分别呈现以下几种效应 :1某一正交分量呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,另一正交分量则既不呈现出等阶 N次方 H压缩效应也不处于等阶 N-H最小测不准态 ;2呈现出“半相干态”效应 ;3处于等阶 N-H最小测不准态 ;3 )经与文献 1 7比较发现本文论及的态 |ψ(4 )o,e 〉q与态 |ψ(4 )o,e 〉q之间存在着“压缩简并”现象 . 展开更多

关键词 半相干态 压缩简并 等阶n次方h压缩 等阶n-h最小测不准态 四态叠加 多模叠加态光场 多模压缩态 量子光学 量子力学

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第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场等阶N次方H压缩——1.腔模总数与压缩阶数两者之积取偶的情形 被引量：1

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作者 韩小卫 杨志勇 +3 位作者 侯洵 孙秀泉 薛红 王菊霞 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第2期146-151,共6页

本文利用多模压缩态理论研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |ΨI(ab) 〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :在腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q N为偶数亦即 q N =2 p的条件下 ,无论 p=2 m( m=1 ,2 ,3 ,… ,… ... 本文利用多模压缩态理论研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |ΨI(ab) 〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :在腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q N为偶数亦即 q N =2 p的条件下 ,无论 p=2 m( m=1 ,2 ,3 ,… ,… )还是 p=2 m+1 ( m=0 ,1 ,2 ,… ,… ) ,当两非对称态中各模的初始相位和 qj=1φ(a)j 、 qj=1φ(b)j 、态间的初始相位差 (θb Ipq-θa Rnq) ,以及各单模相干态光场的光子干涉项之和 qj=1[R(a)j R(b)j ]cos( φ(a)j -φ(b)j ) ]等满足一定条件时 ,态 |ΨI(ab)〉q可分别呈现出周期性变化的奇数模 -偶数阶、偶数模 -奇数阶和偶数模 -偶数阶的等阶 N次方 展开更多

关键词 多模叠加态光场 奇数模-偶数阶 等阶n次方h压缩 腔模总数 压缩阶数 非对称两态叠加 量子光学

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态|Ψ_n^((2))〉_q的广义非线性等阶N次方H压缩效应

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作者 孟振庭 王菊霞 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第1期18-22,共5页

构造了一种新型的多模叠加态 |Ψ(2 )n 〉q=C(R)n |{ -i Z*j }〉q+C(0 )n |{ 0 j}〉q;并首次详细地研究了此量子态的等阶 N次方 H压缩特性 .大量的计算和分析表明 :态 |Ψ(2 )n 〉q是一种多模典型的非经典光场 ;还发现了“相似压缩”

关键词 两态叠加 多模叠加态 等阶n次方h压缩 量子光学

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