高Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与V型三能级原子相互作用系统中光场的不等阶Y压缩效应 被引量：8

1

作者 赖振讲 刘自信 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第5期527-532,共6页

本文利用多模压缩态理论 ,研究了高 Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与 V型三能级原子相互作用系统中双模光场的不等阶 Y压缩效应 ,绘出了第一模“i(i=1 ,2 )”次方第二模“j(j=2 ,3 )”次方 Y(i-j-Y)压缩度的第一正交分量 (Sy1ij) ... 本文利用多模压缩态理论 ,研究了高 Q Kerr介质腔中非关联双模相干态光场与 V型三能级原子相互作用系统中双模光场的不等阶 Y压缩效应 ,绘出了第一模“i(i=1 ,2 )”次方第二模“j(j=2 ,3 )”次方 Y(i-j-Y)压缩度的第一正交分量 (Sy1ij) ,第二正交分量 (Sy2ij)的时间演化曲线 .结果表明 :1 )不等阶 Y压缩特性强烈地依赖于 Kerr介质的三阶非线性极化系数 (x)和双模光场中各模的平均光子数 n1,n2 ;当 x<1 ,n1=n2 <1时 ,不存在不等阶 Y压缩效应 ;而当 x=2 .5 ,5 ,1 0以及 n1=n2 =5 ,1 0时 ,光场和系统开始作用后的很短一段时间内呈现不等阶 Y压缩效应 .2 )在 x以及 n1,n2 不变的条件下 ,不等阶 Y压缩度时间演化曲线的崩坍 -复原时间随压缩阶次的升高而缩短 ,压缩度随压缩阶数 ,特别是两模幂次差的升高而迅速下降 .3 )在平均光子不变 (即 n1=n2 恒定 ) ,但 Kerr介质不同 (即 x变化 )的条件下 ,不等阶 Y压缩度曲线崩坍时间随 Kerr介质的三阶非线性极化系数 x的增加而缩短 ,幅度则不受 Kerr介质的三阶非线性极化系数变化的影响 .4)不等阶 Y压缩效应的持续时间等强烈地依赖于 Kerr介质的非线性程度 ,x越大不等阶 Y压缩效应持续时间就越短 .不等阶 Y压缩度演化曲线正向幅度随平均光子数的增大而增大 ,负向幅度 (? 展开更多

关键词 高Q kERR介质腔 非关联双模相干态光场 V型三能级原子 不等阶y压缩效应 不等阶y压缩度 多模压缩态 相互作用 平均光子数 量子光学

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一种强度不等的新型两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩效应 被引量：1

2

作者 王菊霞 杨志勇 +2 位作者 侯洵 韩小卫 薛红 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第2期129-134,共6页

本文构造了由多模虚共轭相干态 |{ i Z(a) *j }〉q与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的一种强度不等的新型两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q.利用多模压缩态理论 ,对态 |Ψ(ab) 〉q的等阶 N次方 Y... 本文构造了由多模虚共轭相干态 |{ i Z(a) *j }〉q与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的一种强度不等的新型两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q.利用多模压缩态理论 ,对态 |Ψ(ab) 〉q的等阶 N次方 Y压缩特性进行了详细研究 .结果发现 :该态在一定条件下可呈现出周期性变化的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,而在特殊条件下 ,则呈现出等阶 N次方 展开更多

关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 等阶N次方y压缩 等阶N-y最小测不准态 等阶N次方y压缩简并 量子光学 多模压缩态

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激发对相干态的等阶Y压缩效应 被引量：16

3

作者 沈华嘉 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第7期879-881,共3页

用数值计算法研究了激发对相干态 |ζ ;m〉 =a+mb+m|ζ〉的等阶Y压缩效应 结果表明 :对于态a+mb+m|ζ〉 ,光场存在着等阶K(=2 ,3,4 ,5 ,… )次方Y压缩效应 ,但是随着场模上光子增加数m的增大 ,等阶K次方Y压缩效应减弱 .

关键词 激发对相干态 等阶k次方y压缩效应 等阶y压缩度 数值计算法

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一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩 被引量：45

4

作者 刘宝盈 杨志勇 +3 位作者 许定国 陈永庄 张继良 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第5期402-410,共9页

本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场 | Ψ( 2 )i,e〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 | Ψ( 2 )i,e〉q是一种典型的多模非经典光场 ,当压缩阶数 N为奇数... 本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场 | Ψ( 2 )i,e〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 | Ψ( 2 )i,e〉q是一种典型的多模非经典光场 ,当压缩阶数 N为奇数时 ,态 | Ψ( 2 )i,e〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者的乘积 q· N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ( 2 )i,e〉q 又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ( 2 )i,e〉q的等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅 γ( e)q 、压缩参数 Rj、各模的初始相位 φj(或者各模的初始相位和 qj =1φj)、压缩阶数 N以及腔模 (指纵模 )总数 q等呈较强的非线性关联 ,等阶 N次方 H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶 N次方 Y压缩效应的更强 .3 )多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 与多模偶相干态光场 |Ψ,e〉q 及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )* ,e〉q这后两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反 ,这种现象就称为相反压缩 . 展开更多

关键词 多模虚偶相干态 等阶N次方y压缩 光场

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第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩 被引量：39

5

作者 杨志勇 张书玲 +2 位作者 侯瑶 韩小卫 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第6期641-650,共10页

本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ -i Zj}〉q 这两者的线性叠加所组成的第 V类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发... 本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ -i Zj}〉q 这两者的线性叠加所组成的第 V类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q 是一种典型的多模非经典光场 ;无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,… ,q)和态间的初始相位差 (θ( I)nq-θ( o)oq )等满足一定的取值条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )态 |ψ( 2 )5〉q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同 .3 )无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方 展开更多

关键词 两态叠加 多模非经典光场 多模振幅薛定谔猫态 等阶N次方y压缩 光场

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第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 被引量：15

6

作者 韩小卫 杨志勇 +3 位作者 侯洵 孙秀泉 王菊霞 薛红 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第2期135-140,共6页

本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ(ab) 〉q的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N取偶数情况下 ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个量子光场态的强度 (即平均光子数 )不相等 ,则当各... 本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ(ab) 〉q的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N取偶数情况下 ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个量子光场态的强度 (即平均光子数 )不相等 ,则当各模的初始相位φ(a)j 、φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差 ( θ(b I)pq -θ(a R)nq )以及与上述的两个量子光场态相对应的各单模相干态光场的光子干涉项之和 qj =1[R(a)j R(b)j cos( φ(a)j -φ(b)j ) ]等满足一定条件时 ,态 |Ψ(ab) 〉q 可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 . 展开更多

关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 偶数阶等阶N次方y压缩 压缩简并 量子光学

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两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：25

7

作者 许定国 张继良 +3 位作者 薛琳娜 杨志勇 陈永庄 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第6期660-668,共9页

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.... 根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现：1)当压缩阶数N为偶数时，在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o,I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q可呈现“半相干态”效应.2)当压缩阶数为奇数时，若果r1＝r2＝r，则在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o，I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q的第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应.3)“半相干态”是指在一定条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态，另一个正交分量既不处于等阶N-Y最小测不准态也不呈现等阶N次方Y压缩效应. 展开更多

关键词 四态叠加 多模叠加态光场 多模虚奇相干态 多模态相干态 等阶N次方y压缩

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第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究 被引量：12

8

作者 侯瑶 董庆彦 +3 位作者 田来科 胡艳芳 杨志勇 孙秀泉 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第9期1064-1072,共9页

本文构造了由多模相干态｜｛Ｚj｝〉q与多模虚相干态｜｛iZj｝〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场｜Ψ（２）６〉q。利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ（２）６〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性。结果发现：1)... 本文构造了由多模相干态｜｛Ｚj｝〉q与多模虚相干态｜｛iZj｝〉q这两者的线性叠加所组成的第Ⅵ类两态叠加多模叠加态光场｜Ψ（２）６〉q。利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ（２）６〉q的广义非线性等阶N次方Y压缩特性。结果发现：1)在压缩阶数N＝2p且p＝2l(l＝1，2，3，…，…)的条件下，无论各模的初始相位φj(j＝1，2，3，…，q)、态间的初始相位差(θ（Ｒ）pq－θ（Ｉ）pq)以及各单相干态光场的平均光子数之和qj＝1Rj等如何变化，态｜ψ（２）６〉q总是恒处于偶数阶等阶NY最小测不准态。2)在压缩阶数N＝2p且p＝2l＋１（l＝0，1，2，3，…，…)的条件下，当各模的初始相位φj、态间的初始相位差(θ（Ｒ）pq－θ（Ｉ）pq)以及各单模相干态光场的平均光子数之和qj＝1R２j等分别满足一定的量子化条件(或者在特定的区间内连续取值)时，态｜ψ（２）６）q的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的偶数阶的等阶N次方Y压缩效应. 展开更多

关键词 两态叠加 多模叠加态光场 偶数阶等阶N-y最小测不准态 偶数阶等阶N次方y压缩 量子光学 线性叠加原理

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由多模奇偶相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：29

9

作者 许定国 张继良 +1 位作者 薛琳娜 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第5期533-538,共6页

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 | Ψ( 4)o,e 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4)o,e 〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )多... 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 | Ψ( 4)o,e 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4)o,e 〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q中 ,压缩阶数 N为偶数时 ,只存在等阶 N-Y最小测不准态 ;2 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q,在压缩阶数为奇数时 ,随着腔模总数 q、态间相位差 (θe-θo)、各模初相位φj以及态的几率幅值 re和 ro及平均光子数 R2j 等取不同的组合定值时 ,可呈现以下几种状态 :1等阶 N-Y最小测不准态、2“半相干态”、3“半压缩态”;3 )本文构造的多模叠加态 | Ψ( 4)o,e 〉q与文献 1 7、1 8研究的多模叠加态 |Ψ( 4)o,e 〉q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性 ,故态 |Ψ( 4)o,e 〉q与态 |Ψ( 4)o,e 〉q 之间存在着“压缩简并”现象 . 展开更多

关键词 等阶N次方y压缩 四态叠加 多模叠加态光场 量子力学 多模奇偶相干态 线性叠加 多模压缩态 量子光学

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第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 被引量：17

10

作者 侯瑶 孟继德 +3 位作者 田来科 胡艳芳 万云 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第10期1194-1199,共6页

本文构造了由多模相干态 |{Zj}〉q与多模虚相干态的相反态 |{-i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ(2 )7〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|ψ(2 )7〉q 的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩... 本文构造了由多模相干态 |{Zj}〉q与多模虚相干态的相反态 |{-i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ(2 )7〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|ψ(2 )7〉q 的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N =2 p、并且 P=2 m+1( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,如果各模的初始相位 φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 [( θ(R)pq -θ(I)nq) + qj =1R2j]等分别满足一定的取值条件 ,则在这种情况下态 |ψ(2 )7〉q可呈现出周期性变化的偶数阶等阶 N次方 Y压缩效应 . 展开更多

关键词 多模相干态 多模虚相干态 相反态 两态叠加 多模叠加态光场 偶数阶等阶N次方y压缩 量子光线 量子力学

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一种新型的两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩 被引量：21

11

作者 赵玲慧 杨志勇 +1 位作者 张振杰 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第3期193-202,共10页

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模 (即 q模 )相干态的相反态 | {- Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {- i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψ( 2 )msc〉q.利用新近建立的多模辐射场... 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模 (即 q模 )相干态的相反态 | {- Zj}〉q及多模虚相干态的相反态 | {- i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的两态叠加多模叠加态光场 | ψ( 2 )msc〉q.利用新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论 ,研究了态| ψ( 2 )msc〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 ,1 )当压缩阶数 N=2 P且 P=2 m( m=1 ,2 ,3,… ,… )时 ,态 |ψ( 2 )msc〉q恒处于 N - Y最小测不准态 ;2 )当 N =2 P且 P=2 m′+ 1 ( m′=0 ,1 ,2 ,… ,… )时 ,如果各模的初始相位φj、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 qj =1R2j即 [( θ( R)nq - θ( I)nq) - qj =1R2j]满足一定的量子化条件 ,态 | ψ( 2 )msc〉q 可呈现周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ;3)当 N为奇数时 ,态 | ψ( 2 )msc〉q在一定条件下恒处于 N-Y测不准态 ;4)态 |ψ( 2 )msc〉q与文献 2 1中的态 |ψ( 2 ) 〉q出现部分压缩简并现象 。 展开更多

关键词 两态叠加 多模叠加态光场 等阶N次方y压缩

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第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 被引量：3

12

作者 薛红 杨志勇 +3 位作者 韩小卫 王菊霞 孙秀泉 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第1期23-29,共7页

本文构造了由多模复共轭相干态的相反态 |{ -Z(a) *j }〉q 与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q,利用多模压缩态理论研究了态 |Ψ(ab) 〉q... 本文构造了由多模复共轭相干态的相反态 |{ -Z(a) *j }〉q 与多模虚共轭相干态的相反态|{ -i Z(b) *j }〉q这两者的线性叠加所组成的第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q,利用多模压缩态理论研究了态 |Ψ(ab) 〉q的任意偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )在压缩阶数 N取偶数 ,即 N =2 p的条件下 ,无论 p=2 m( m=1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,还是 p=2 m+1 ( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个不同的量子光场态中各对应模的强度(即平均光子数 )和初始相位都不相等 ,亦即 R(a)j ≠ R(b)j 和φ(a)j ≠φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,并且 qj =1R(a) 2 pj ≠ qj =1R(b) 2 pj ,则当满足一定的量子化条件 (或者在一些闭区间内连续取值 )时 ,态|Ψ(ab) 〉q总可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )在 N =2 p且 p=2 m+1 ( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,若 R(a)j =R(b)j 和 φ(a)j =φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,态 |Ψ(ab) 〉q则可呈现出等阶 N次方 展开更多

关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 任意偶数阶等阶N次方y压缩 等阶N次方y压缩简并 等阶N-y最小测不准态 量子光学

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两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：20

13

作者 许定国 张继良 +3 位作者 薛琳娜 杨志勇 陈永庄 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第2期132-141,共10页

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,在不同的条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q 可分别呈现三种状态 :a)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可呈现“半相干态”效应 .2 )当压缩阶数为奇数时 ,若果 r1=r2 =r,则在不同的条件下 ,态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可分别呈现三种状态 :a)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N - Y最小测不准态 ;b)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .3)“半相干态”是指在一定条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N- Y最小测不准态 ,另一个正交分量既不处于等阶 N- Y最小测不准态也不呈现等阶 N次方 展开更多

关键词 多模奇相干态 多模复共轭奇相干态 四态叠加 多模叠加态 等价N次方y压缩 等阶N-y最小测不准态 半相干态 量子力学 量子光学

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激发双模压缩真空态的等阶Y压缩效应 被引量：11

14

作者 张敏 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2003年第5期561-565,共5页

本文研究了激发双模压缩真空态a+mb+m|ξ〉的等阶Y压缩效应。数值计算的结果表明:对于态a+mb+m|ξ〉,光场存在着等阶K(=2,3,4,5,…)次方Y压缩效应,而且随着场模上光子增加数m的增大,等阶K次方Y压缩效应增强。

关键词 光场 激发双模压缩真空态 等阶k次方y压缩效应 等阶y压缩度 量子光学

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第Ⅱ种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场的任意奇数阶等阶N次方Y压缩 被引量：2

15

作者 薛红 杨志勇 +3 位作者 韩小卫 王菊霞 孙秀泉 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第3期266-272,共7页

本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q 的任意奇数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N=2 p+1的条件下 ,无论 p=2 m还是 p =2 m+1 (m =0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,只要构成... 本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种强度不等的非对称两态叠加多模叠加态光场|Ψ(ab) 〉q 的任意奇数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N=2 p+1的条件下 ,无论 p=2 m还是 p =2 m+1 (m =0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… ) ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个不同的量子态|{ - Zj(a) * }〉q与 |{ - i Zj(b) * }〉q 的各对应模的强度 (即平均光子数 )和初始相位都不相等 ,亦即Rj(a) ≠ Rj(b) 和φj(a) ≠φj(b) (j=1 ,2 ,3 ,… ,q) ,并且 qj =1R(a) (2 p+ 1)j = qj =1R(b) (2 p+ 1)j ,则当各对应模的初始相位φj(a) 与φj(b) 、各对应模的初始相位差 (φj(a) -φj(b) ) ,态间的初始相位差 (θ(a R)nq -θ(b I)nq )以及光子干涉项的幅度 qj =1R(a)j R(b)j 等分别满足一定的量子化条件时 ,态 |Ψ(ab) 〉q 的第一及第二这两个正交分量总可分别呈现出周期性变化的、任意奇数阶等阶 N次方 Y压缩效应 .这一结果 ,与现有报道的结果截然不同 . 展开更多

关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 任意奇数阶等阶N次方y压缩 等阶N-y最小测不准态 量子光学

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多模虚共轭相干态与多模真空态的叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：1

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作者 王菊霞 杨志勇 +3 位作者 韩小卫 孟振庭 贾小军 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第4期398-401,共4页

利用多模压缩态理论 ,研究了多模虚共轭相干态 |{ i Z*j }〉q与多模真空态 |{ 0 j}〉q的叠加态 |{ Ψ(2 )p }〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现态 |{ Ψ(2 )p }〉q是一种典型的多模非经典光场 ,它在一定的条件下 ,可呈现... 利用多模压缩态理论 ,研究了多模虚共轭相干态 |{ i Z*j }〉q与多模真空态 |{ 0 j}〉q的叠加态 |{ Ψ(2 )p }〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现态 |{ Ψ(2 )p }〉q是一种典型的多模非经典光场 ,它在一定的条件下 ,可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,而在另外的条件下 ,则可呈现出等阶 N次方 展开更多

关键词 多模虚共轭相干态 多模真空态 多模叠加态光场 等阶N次方y压缩 等阶N次方y相似压缩 量子光学

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由奇偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：5

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作者 李英 许定国 +2 位作者 陈永庄 明崇善 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第12期1435-1441,共7页

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)oe , 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ(4)oe , 〉q的等阶N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数为偶数时 ,态 ... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)oe , 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ(4)oe , 〉q的等阶N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数为偶数时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q始终不呈现等阶 N次方Y压缩效应 .a)当压缩阶数 N=4m(m=1 ,2 ,3 ,…… )时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q恒处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)当 N=4m′+2 (m′=0 ,1 ,2 ,…… )时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q可呈现“半相干态”效应 ;2 )当压缩阶数为奇数时 ,在不同的条件下 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q可分别呈现以下几种状态 :a)第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;b)第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 |Ψ(4)oe , 〉q可呈现“半相干态”效应 . 展开更多

关键词 多模奇相干态 多模虚偶相干态 四态叠加 多模叠加态 等阶N次方y压缩 “半相干态” 量子光学 光场

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四态叠加多模叠加态光场|Ψ_e^((4)),Ⅲ〉_q的等阶N次方Y压缩 被引量：6

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作者 明崇善 许定国 安毓英 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第4期412-420,共9页

根据量子力学的线性叠加原理 ,构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场态 |Ψ(4)e , 〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N=4m,( m=1 ,2 ,3 ,… )时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 恒处于等阶数 ... 根据量子力学的线性叠加原理 ,构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场态 |Ψ(4)e , 〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N=4m,( m=1 ,2 ,3 ,… )时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 恒处于等阶数 N-Y最小测不准态 ;2 )当压缩阶数 N =4m′+2 ,( m′=0 ,1 ,2 ,… )时 ,在 (θ1-θ2 ) ,q,Rj,r1,r2 等取不同的组合定值下 ,态|Ψ(4)e , 〉q可分别呈现出等阶 N次方 Y压缩效应与“半相干态”效应 ;3 )当压缩阶数 N为奇数时 ,在 (θ1-θ2 ) ,q,Rj,r1,r2 等取不同的组合定值下 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 可呈现出等阶 N次方 展开更多

关键词 多模偶相干态 多模虚偶相干态 四态叠加 多模叠加态 等阶N-y最小测不准态 等阶N次方y压缩 半相干态 量子光学 光场

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态|Ψ^((3))〉_q中广义电场分量的不等幂次N_j次方Y压缩 被引量：4

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作者 万慧军 杨志勇 +3 位作者 胡晓云 余晓光 周美娟 李春 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第4期489-493,共5页

利用多模压缩态理论 ,研究了由多模复共轭虚相干态 |{iZ j}〉q、多模复共轭虚相干态的相反态 |{ -iZ j}〉q 和多模复共轭相干态 |{Z j}〉q 的线性叠加所组成的新型三态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 3 ) 〉q 中广义电场分量的偶数次不等幂次... 利用多模压缩态理论 ,研究了由多模复共轭虚相干态 |{iZ j}〉q、多模复共轭虚相干态的相反态 |{ -iZ j}〉q 和多模复共轭相干态 |{Z j}〉q 的线性叠加所组成的新型三态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 3 ) 〉q 中广义电场分量的偶数次不等幂次Nj 次方Y压缩特性 .结果发现 :在各模的压缩次数Nj=2 pj 且 pj=2m′j+1(m′j=0 ,1,2 ,3,… ,… )和Nj′=2 pj′且 pj′=2m′j′+1(m′j′=0 ,1,2 ,3,… ,… )的条件下 ,当各模的初始相位 φj 与 φj′、态间的初始相位差 (θ1-θ3 )与 (θ2 -θ3 ) ,以及各单模相干态光场总的平均光子数之和 qj=1R2 j 等分别满足一定的取值条件时 ,态 |Ψ( 3 ) 〉q 的广义电场分量(即第二正交相位分量 )总可呈现出周期性变化的、偶数次的广义非线性不等幂次Nj 展开更多

关键词 三态叠加 多模叠加态光场 广义电场分量 多模压缩态 量子光学 多模复共轭虚相干态 广义非线性不等幂次Nj次方y压缩效应

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第I种非对称两态叠加多模叠加态光场的任意不等阶Y压缩 被引量：2

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作者 韩小卫 杨志勇 +3 位作者 侯洵 孙秀泉 王菊霞 薛红 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第5期531-536,共6页

利用多模压缩态理论研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |ΨIab〉q 的任意不等阶 Nj次方 Y压缩特性 .结果发现 :对于任意压缩阶数 Nj,态 |ΨI(ab)〉q 在一定条件下总可呈现出任意不等阶 Nj次方 Y混合压缩效应 ,但在某一压缩阶数... 利用多模压缩态理论研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |ΨIab〉q 的任意不等阶 Nj次方 Y压缩特性 .结果发现 :对于任意压缩阶数 Nj,态 |ΨI(ab)〉q 在一定条件下总可呈现出任意不等阶 Nj次方 Y混合压缩效应 ,但在某一压缩阶数区域内并不一定呈现压缩效应 ;压缩阶数 Nj满足特定条件 ( Nj=4mj;4mj+1 ;4mj+2 ;4mj+3 ,其中 j=1 ,2 ,3 ,… ,…q)时的不等阶 Nj次方 Y压缩效应仅仅是本文的理论结果在 Nj在某一特定条件下的特例 . 展开更多

关键词 非对称两态叠加 不等阶Nj-y最小测不准态 不等阶Nj次方y压缩 量子光学 多模叠加态光场

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