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用电子自旋理论解释史特恩-盖拉赫实验
被引量:
1
1
作者
赵明骅
《武汉科技大学学报》
CAS
2003年第4期427-429,共3页
运用电子自旋理论,以电子自旋磁矩与电子轨道磁矩相互作用产生附加能量ΔE,并引入磁量子数M,结合银原子的基态,解释了史特恩 盖拉赫实验。
关键词
电子自旋
自旋磁矩
轨道磁矩
量子
化
磁量子数
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职称材料
强磁场中里德伯原子能级随场强变化的进一步研究
2
作者
李白文
何兴虹
张承修
《原子与分子物理学报》
CAS
CSCD
北大核心
1990年第S1期130-130,共1页
强磁场中里德伯原子的行为是当前原子物理中十分活跃的研究课题。研究原子在强磁场中能级随磁场强度的变化,得出相应的扇形图,可以直观地找出n混合起始点的标度律,并且有助于深入了解在零场电离附近能谱由规则分布到浑沌的变化过程以及...
强磁场中里德伯原子的行为是当前原子物理中十分活跃的研究课题。研究原子在强磁场中能级随磁场强度的变化,得出相应的扇形图,可以直观地找出n混合起始点的标度律,并且有助于深入了解在零场电离附近能谱由规则分布到浑沌的变化过程以及能级的交叉和反交叉行为。 张里平等根据张宇等提出的用斜坐标(r,ρ,φ)解强磁场中氢原子问题的微扰方法计算了磁量子数m=1的大量能态在场强为0—4T范围内的一级微扰能ε。
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关键词
原子能级
里德伯原子
反交叉
标度律
微扰
磁量子数
斜坐标
张里
场电离
能态
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职称材料
晶体场理论及其在地学中的应用(二)
3
作者
阎庚舜
《吉林大学学报(地球科学版)》
EI
CAS
1980年第4期114-125,80,共13页
1.原子轨道做为群表示的基 从原子结构理论知:原子核外电子绕核运动的状态或轨道可用波函数φn,l,mι(γ,θ,φ)来表示, Ψn,l,mι(γ,θ,φ)=Rn,ι(γ)·l,mι (θ)·Φmι(φ) (10)式中n,l和mι分别为主量子数、...
1.原子轨道做为群表示的基 从原子结构理论知:原子核外电子绕核运动的状态或轨道可用波函数φn,l,mι(γ,θ,φ)来表示, Ψn,l,mι(γ,θ,φ)=Rn,ι(γ)·l,mι (θ)·Φmι(φ) (10)式中n,l和mι分别为主量子数、角量子数和磁量子数;γ,θ,φ为球极坐标。表9给出与不同的一组n,l,mι值相对应的轨道波函数。因为轨道的能级只决定于主量子数n和角量子数l,所以凡n和l都彼此相同的一组轨道称为“简并轨道”,简并轨道的数目称为“简并度”。例如2p?,2py和2pz是简并轨道,简并度等于3;3dz2,3dxz,3dyz,3dx2-y2和3dxy是简并轨道,简并度等于5。
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关键词
轨道波函数
简并度
晶体场理论
微观状态
原子轨道
简并轨道
主
量子数
磁量子数
光谱项
角
量子数
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职称材料
题名
用电子自旋理论解释史特恩-盖拉赫实验
被引量:
1
1
作者
赵明骅
机构
内江师范学院物理系
出处
《武汉科技大学学报》
CAS
2003年第4期427-429,共3页
文摘
运用电子自旋理论,以电子自旋磁矩与电子轨道磁矩相互作用产生附加能量ΔE,并引入磁量子数M,结合银原子的基态,解释了史特恩 盖拉赫实验。
关键词
电子自旋
自旋磁矩
轨道磁矩
量子
化
磁量子数
Keywords
electron spin
spin magnitism quadrature
orbit magnitism quadrature
quantization
magnitism quantum number
分类号
O562.2 [理学—原子与分子物理]
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职称材料
题名
强磁场中里德伯原子能级随场强变化的进一步研究
2
作者
李白文
何兴虹
张承修
机构
中国科学院武汉物理所波谱与原子分子物理开放研究实验室
出处
《原子与分子物理学报》
CAS
CSCD
北大核心
1990年第S1期130-130,共1页
基金
国家自然科学基金
文摘
强磁场中里德伯原子的行为是当前原子物理中十分活跃的研究课题。研究原子在强磁场中能级随磁场强度的变化,得出相应的扇形图,可以直观地找出n混合起始点的标度律,并且有助于深入了解在零场电离附近能谱由规则分布到浑沌的变化过程以及能级的交叉和反交叉行为。 张里平等根据张宇等提出的用斜坐标(r,ρ,φ)解强磁场中氢原子问题的微扰方法计算了磁量子数m=1的大量能态在场强为0—4T范围内的一级微扰能ε。
关键词
原子能级
里德伯原子
反交叉
标度律
微扰
磁量子数
斜坐标
张里
场电离
能态
分类号
O4 [理学—物理]
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职称材料
题名
晶体场理论及其在地学中的应用(二)
3
作者
阎庚舜
出处
《吉林大学学报(地球科学版)》
EI
CAS
1980年第4期114-125,80,共13页
文摘
1.原子轨道做为群表示的基 从原子结构理论知:原子核外电子绕核运动的状态或轨道可用波函数φn,l,mι(γ,θ,φ)来表示, Ψn,l,mι(γ,θ,φ)=Rn,ι(γ)·l,mι (θ)·Φmι(φ) (10)式中n,l和mι分别为主量子数、角量子数和磁量子数;γ,θ,φ为球极坐标。表9给出与不同的一组n,l,mι值相对应的轨道波函数。因为轨道的能级只决定于主量子数n和角量子数l,所以凡n和l都彼此相同的一组轨道称为“简并轨道”,简并轨道的数目称为“简并度”。例如2p?,2py和2pz是简并轨道,简并度等于3;3dz2,3dxz,3dyz,3dx2-y2和3dxy是简并轨道,简并度等于5。
关键词
轨道波函数
简并度
晶体场理论
微观状态
原子轨道
简并轨道
主
量子数
磁量子数
光谱项
角
量子数
分类号
O64 [理学—物理化学]
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职称材料
题名
作者
出处
发文年
被引量
操作
1
用电子自旋理论解释史特恩-盖拉赫实验
赵明骅
《武汉科技大学学报》
CAS
2003
1
在线阅读
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职称材料
2
强磁场中里德伯原子能级随场强变化的进一步研究
李白文
何兴虹
张承修
《原子与分子物理学报》
CAS
CSCD
北大核心
1990
0
在线阅读
下载PDF
职称材料
3
晶体场理论及其在地学中的应用(二)
阎庚舜
《吉林大学学报(地球科学版)》
EI
CAS
1980
0
在线阅读
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职称材料
已选择
0
条
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引用分析
参考文献
引证文献
统计分析
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