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电子声子相互作用对Graphene能带的修正
1
作者 龙明生 岑燕君 李铭 《华南师范大学学报(自然科学版)》 CAS 北大核心 2010年第2期55-58,共4页
研究了电子声子相互作用对Graphene电子能带的影响,把电子和LO光频声子相互作用当作微扰,用微扰论方法计算了电子声子相互作用对电子能带的修正.计算结果表明,在费米面附近,Graphene电子能带下移,电子费米速度下降.计算结果和实验测量... 研究了电子声子相互作用对Graphene电子能带的影响,把电子和LO光频声子相互作用当作微扰,用微扰论方法计算了电子声子相互作用对电子能带的修正.计算结果表明,在费米面附近,Graphene电子能带下移,电子费米速度下降.计算结果和实验测量基本符合. 展开更多
关键词 单层石墨 电子声子相互作用 能带结构
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电子-声子相互作用对柱形量子线中光学克尔效应的影响(英文) 被引量:4
2
作者 郭康贤 陈传誉 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第2期180-183,共4页
本文利用密度矩阵方法研究了柱形量子线中的光学克尔效应,重点讨论了电子-声子相互作用对其的影响,并以GaAs量子线为例进行了数值计算。结果显示,随着量子线半径R0的减小,光学克尔效应会逐渐增强;考虑了电子-声子相互作用时的光学克尔... 本文利用密度矩阵方法研究了柱形量子线中的光学克尔效应,重点讨论了电子-声子相互作用对其的影响,并以GaAs量子线为例进行了数值计算。结果显示,随着量子线半径R0的减小,光学克尔效应会逐渐增强;考虑了电子-声子相互作用时的光学克尔效应比未考虑电子-声子相互作用时的大20%多;量子线半径R0越小,峰越尖锐,峰值越强;当量子线半径R0大于40nm时,峰会逐渐消失. 展开更多
关键词 光学克尔效应 线 电子-相互作用
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电子-声子相互作用对非对称Morse势阱中光整流效应的影响(英文)
3
作者 于凤梅 郭康贤 王克强 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2010年第4期436-442,共7页
从理论上研究了电子-声子相互作用对Morse势阱中光整流效应的影响。利用微扰论的方法求解在考虑电子-声子相互作用时Morse量子阱的波函数和能级,采用密度矩阵方法和迭代法得到光整流系数,以典型的GaAs/AlGaAs Morse势阱为例进行数值计... 从理论上研究了电子-声子相互作用对Morse势阱中光整流效应的影响。利用微扰论的方法求解在考虑电子-声子相互作用时Morse量子阱的波函数和能级,采用密度矩阵方法和迭代法得到光整流系数,以典型的GaAs/AlGaAs Morse势阱为例进行数值计算。数值结果表明在考虑电子-声子相互作用后,获得的光整流系数比仅考虑电子情况的大15%~30%左右。并且电子-声子相互作用使光整流系数峰值向高能方向偏移。因此要得到比较精确的结果,有必要考虑电子-声子相互作用的影响。 展开更多
关键词 非线性光学 光整流效应 电子-相互作用 MORSE势阱
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HgS/CdS量子线中电子与声子的相互作用(英文)
4
作者 张翠玲 林瑞 刘启能 《西南大学学报(自然科学版)》 CAS CSCD 北大核心 2011年第3期33-36,共4页
在有限深势阱模型下,求出了考虑到电子-声子相互作用情况下量子线电子基态能、概率分布和禁带宽度,以HgS/CdS量子线为例,研究了电子-声子相互作用对它们的影响.结果表明:电子-声子相互作用会降低电子基态能,在对基态能的影响中以电子与... 在有限深势阱模型下,求出了考虑到电子-声子相互作用情况下量子线电子基态能、概率分布和禁带宽度,以HgS/CdS量子线为例,研究了电子-声子相互作用对它们的影响.结果表明:电子-声子相互作用会降低电子基态能,在对基态能的影响中以电子与界面光学支声子相互作用的影响最大,而与界面声学支声子相互作用影响最小;电子-声子相互作用的影响和电子由势阱透入有限高势垒的概率以及禁带宽度均随量子导线半径R的减小而增大;电子-声子相互作用不改变禁带宽度随R的变化趋势,仅使其数值减小. 展开更多
关键词 电子-相互作用 HgS/Cds量线 电子和空穴 基态能 禁带宽度
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砷化物三元混晶中电子-声子相互作用的维度和体积效应
5
作者 段晓峰 樊云鹏 侯俊华 《激光杂志》 北大核心 2016年第10期10-13,共4页
通过导出描述三维、二维和一维混晶中电子-声子相互作用的哈密顿量,讨论了砷化物三元混晶中原胞体积效应与电子-声子耦合强度和原胞体积失配率的关系。结果表明:电子-声子耦合越强,原胞失配率越大,体积效应越明显;只有原胞体积失配率较... 通过导出描述三维、二维和一维混晶中电子-声子相互作用的哈密顿量,讨论了砷化物三元混晶中原胞体积效应与电子-声子耦合强度和原胞体积失配率的关系。结果表明:电子-声子耦合越强,原胞失配率越大,体积效应越明显;只有原胞体积失配率较小和电子-声子的耦合强度较弱时,体积效应的影响是可以略去的;由于维度受限增强了电子-声子相互作用强度,二维光学极化子效应的非线性变化比三维的更明显;而一维光学极化子效应的非线性变化比三维和二维情形要弱。 展开更多
关键词 电子-光学相互作用 极化能量 原胞体积效应
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纤锌矿InxGa1-xN/GaN量子阱中的界面声子-电子相互作用
6
作者 李伟 张芳 危书义 《液晶与显示》 CAS CSCD 北大核心 2008年第1期43-47,共5页
在介电连续模型下,运用传递矩阵的方法研究了任意层纤锌矿量子阱中界面光学声子的电声相互作用,得出了任意层纤锌矿量子阱中界面光学声子与电子相互作用的哈密顿。结果表明,在对称单量子阱GaN/InxGa1-xN/GaN中,界面声子-电子相互作用的... 在介电连续模型下,运用传递矩阵的方法研究了任意层纤锌矿量子阱中界面光学声子的电声相互作用,得出了任意层纤锌矿量子阱中界面光学声子与电子相互作用的哈密顿。结果表明,在对称单量子阱GaN/InxGa1-xN/GaN中,界面声子-电子相互作用的耦合强度随组分x的变化差别很大;在对称单量子阱GaN/In0.8Ga0.2N/GaN中,不同的界面声子随着波数的变化对电声相互作用的贡献不同。 展开更多
关键词 GaN/InxGa1-xN/GaN 界面-电子相互作用
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多层耦合约化维度量子体系中的界面光学声子模及其与电子的相互作用(英文)
7
作者 张立 《量子电子学报》 CAS CSCD 北大核心 2005年第2期243-250,共8页
采用传递矩阵方法,在介电连续近似下,推导并给出了n层耦台约化维度量子体系(包括耦合量子阱CQW, 耦合量子阱线CQWW和耦合量子点CQD)中的界面光学声子模与相应的电子-声子相互作用哈密顿的统一表达式。对由二层AlGaAs/GaAs构成的CQW,CQWW... 采用传递矩阵方法,在介电连续近似下,推导并给出了n层耦台约化维度量子体系(包括耦合量子阱CQW, 耦合量子阱线CQWW和耦合量子点CQD)中的界面光学声子模与相应的电子-声子相互作用哈密顿的统一表达式。对由二层AlGaAs/GaAs构成的CQW,CQWW与CQD进行了数值计算,并对界面光学声子频率对体系的波矢与量子数的信赖关系进行了分析,特别是对波矢与量子数趋于0与无穷大两个极端情况从数学与物理上进行了合理的解释与说明。 展开更多
关键词 电子 耦合约化维度量系统 传递矩阵方法 电子-相互作用 凝聚态
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球形量子点中电子-声学声子相互作用
8
作者 李浩 侯俊华 《激光杂志》 北大核心 2015年第7期16-18,共3页
通过计算球量子点中的声学极化子基态能量,讨论了球量子点中声学极化子由自由态向自陷态转变的相关情况。结果表明:量子点半径越小,其内部声学极化子越容易自陷;随着量子点半径的增大,其内部电子-声子耦合逐渐减弱,当半径增加到0.15时,... 通过计算球量子点中的声学极化子基态能量,讨论了球量子点中声学极化子由自由态向自陷态转变的相关情况。结果表明:量子点半径越小,其内部声学极化子越容易自陷;随着量子点半径的增大,其内部电子-声子耦合逐渐减弱,当半径增加到0.15时,量子点结构对电子-声子相互作用的影响减弱为零。 展开更多
关键词 电子-相互作用
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稳恒磁场中极性晶体膜内电子-表面声子强耦合磁极化子的有效质量 被引量:9
9
作者 额尔敦朝鲁 肖景林 《红外与毫米波学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2001年第1期37-40,共4页
采用 Tokuda改进的线性组合算符、L agrange乘子和变分法 ,讨论了磁场中极性晶体膜内电子 -表面光学(SO)声子强耦合和电子 -体纵光学 (L O)声子弱耦合磁极化子的有效质量 ,得出了磁极化子的有效质量随膜厚和磁场变化的规律 ,对 KC1极性... 采用 Tokuda改进的线性组合算符、L agrange乘子和变分法 ,讨论了磁场中极性晶体膜内电子 -表面光学(SO)声子强耦合和电子 -体纵光学 (L O)声子弱耦合磁极化子的有效质量 ,得出了磁极化子的有效质量随膜厚和磁场变化的规律 ,对 KC1极性晶体膜进行了数值计算 ,结果表明磁极化子的有效质量随膜厚的增加而先减小后增加 ,最后趋于一个稳定值 。 展开更多
关键词 极性晶体膜 磁极化 有效质量 电子-相互作用 外磁场 强耦合
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非对称量子阱中的界面光学声子
10
作者 梁希侠 《广西师范大学学报(自然科学版)》 CAS 1992年第4期34-36,共3页
研究非对称量子阱中的光学振动模。着重讨论界面光学声子的色散特性和本征模。导出了电子—界面光学声子相互作用的类Frhlich哈密顿量。对具体材料的数值计算发现了这些模式及其与电子耦合的有趣性质,证明近期实验中观察到的一些奇异现... 研究非对称量子阱中的光学振动模。着重讨论界面光学声子的色散特性和本征模。导出了电子—界面光学声子相互作用的类Frhlich哈密顿量。对具体材料的数值计算发现了这些模式及其与电子耦合的有趣性质,证明近期实验中观察到的一些奇异现象与界面光学声子有关。 展开更多
关键词 界面光学 异质结 电子相互作用
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抛物量子阱中束缚极化子的极化势和结合能 被引量:6
11
作者 元丽华 王旭 +1 位作者 安张辉 马军 《发光学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2005年第6期709-713,共5页
利用改进的Lee-Low-P ines(LLP)方法,用变分法计算了无限深抛物量子阱中同时考虑与体纵光学声子和界面纵光学声子相互作用的束缚极化子的极化势和结合能。数值计算得出:阱宽较大时极化势很小,阱宽较小时极化势较大,所以对于较窄的抛物... 利用改进的Lee-Low-P ines(LLP)方法,用变分法计算了无限深抛物量子阱中同时考虑与体纵光学声子和界面纵光学声子相互作用的束缚极化子的极化势和结合能。数值计算得出:阱宽较大时极化势很小,阱宽较小时极化势较大,所以对于较窄的抛物阱必须考虑极化势。对于给定阱宽的抛物阱,随着远离阱中心极化势迅速减小,当到达阱的界面附近极化势又开始增大。阱宽较小时,束缚极化子的结合能随着阱宽L的增大而急剧减小;阱宽较大时,结合能减小的非常缓慢,最后接近体材料中的三维值。 展开更多
关键词 抛物阱 极化 电子-相互作用
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外电场下极性量子阱中杂质态结合能(英文) 被引量:3
12
作者 吴云峰 梁希侠 Bajaj K K 《发光学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2009年第3期285-292,共8页
我们用变分方法研究了外电场下量子阱中的杂质态结合能,计算中既考虑了电子同体纵光学声子和界面光学声子的相互作用又考虑了杂质中心同体纵光学声子和界面光学声子的相互作用。我们以GaAs/Al0.3Ga0.7As量子阱为例,讨论了结合能随杂质... 我们用变分方法研究了外电场下量子阱中的杂质态结合能,计算中既考虑了电子同体纵光学声子和界面光学声子的相互作用又考虑了杂质中心同体纵光学声子和界面光学声子的相互作用。我们以GaAs/Al0.3Ga0.7As量子阱为例,讨论了结合能随杂质位置、阱宽和电场强度的变化规律。得到了电子-声子相互作用对杂质态结合能和斯塔克效应的修正是相当明显的。 展开更多
关键词 施主杂质态 电子-相互作用 斯塔克效应
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抛物阱中束缚极化子的结合能 被引量:1
13
作者 元丽华 王旭 姜金龙 《兰州理工大学学报》 CAS 北大核心 2006年第4期162-164,共3页
采用体纵光学(LO)声子近似,利用改进的LLP方法,对两次幺正变换处理电子?LO声子相互作用和施主离子?LO声子相互作用进行了研究.用第一次幺正变换求出极化势;用第二次幺正变换可计算出无限深抛物量子阱中束缚极化子的结合能.结果表明,在... 采用体纵光学(LO)声子近似,利用改进的LLP方法,对两次幺正变换处理电子?LO声子相互作用和施主离子?LO声子相互作用进行了研究.用第一次幺正变换求出极化势;用第二次幺正变换可计算出无限深抛物量子阱中束缚极化子的结合能.结果表明,在阱中心极化势对极化子能量的贡献较大.阱宽较小时,束缚极化子的结合能随阱宽L的增大而急剧减小;阱宽较大时,能量减小缓慢趋近于体材料的三维值. 展开更多
关键词 抛物阱 极化 电子-相互作用 结合能
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施主离子对抛物阱中束缚极化子的影响
14
作者 元丽华 安张辉 +2 位作者 王旭 张材荣 马军 《兰州理工大学学报》 CAS 北大核心 2006年第6期158-160,共3页
从电子-声子相互作用的哈密顿量出发,采用改进的LLP方法研究了无限深抛物阱中束缚极子的极化势和结合能随施主离子位置z0的变化关系.结果表明,电子与施主离子间的距离不同,则极化势随施主离子位置的变化关系也不同.对于给定的阱宽,随着... 从电子-声子相互作用的哈密顿量出发,采用改进的LLP方法研究了无限深抛物阱中束缚极子的极化势和结合能随施主离子位置z0的变化关系.结果表明,电子与施主离子间的距离不同,则极化势随施主离子位置的变化关系也不同.对于给定的阱宽,随着施主离子远离阱中心,束缚极化子的结合能迅速减小;阱宽不同,束缚极化子的结合能减小的程度不同. 展开更多
关键词 抛物阱 极化 电子-相互作用 结合能
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GaAs-GaAlAs量子阱中极化子的尺度效应
15
作者 郑瑞生 班士良 《广西师范大学学报(自然科学版)》 CAS 1992年第4期37-39,共3页
用变分法计算了GaAs-GaAlAs量子阱中极化子的基态能量和结合能。结果表明:随着量子阱宽度由∞(三维情况)向0(二维情况)变化,极化子的结合能将由2.5meV单调连续地变化到3.9meV_1同时极化于的基态能量也单调地增加。当量子阱的宽度小于480... 用变分法计算了GaAs-GaAlAs量子阱中极化子的基态能量和结合能。结果表明:随着量子阱宽度由∞(三维情况)向0(二维情况)变化,极化子的结合能将由2.5meV单调连续地变化到3.9meV_1同时极化于的基态能量也单调地增加。当量子阱的宽度小于480时,极化于基态能量将变为正值。量子阱中极化子的基态能量总大于GaAs晶体中自由极化子的基态能量。 展开更多
关键词 极化 电子-相互作用 低维
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纤锌矿Mg_xZn_(1-x)O/Mg_(0.3)Zn_(0.7)O抛物量子阱中极化子能级 被引量:1
16
作者 张国庆 赵凤岐 张晨宏 《发光学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2013年第10期1300-1305,共6页
采用改进的Lee-Low-Pines(LLP)中间耦合方法研究纤锌矿Mg x Zn1-x O/Mg0.3Zn0.7O抛物量子阱材料中的极化子能级,给出极化子基态能量、跃迁能量(第一激发态到基态)和不同支长波光学声子对电子态能级的贡献随量子阱宽度d的变化规律。理论... 采用改进的Lee-Low-Pines(LLP)中间耦合方法研究纤锌矿Mg x Zn1-x O/Mg0.3Zn0.7O抛物量子阱材料中的极化子能级,给出极化子基态能量、跃迁能量(第一激发态到基态)和不同支长波光学声子对电子态能级的贡献随量子阱宽度d的变化规律。理论计算中考虑了纤锌矿Mg x Zn1-x O/Mg0.3Zn0.7O抛物量子阱材料中声子模的各向异性和介电常数、声子(类LO和类TO)频率等随空间坐标Z变化(SD)效应对极化子能量的影响。结果表明,Mg x Zn1-x O/Mg0.3Zn0.7O抛物量子阱中电子与长波光学声子相互作用对极化子能级的移动很大,使得极化子能量明显降低。阱宽较小时,半空间长波光学声子对极化子能量的贡献较大,而定域长波光学声子的贡献较小;阱宽较大时,情况则正好相反。在d的变化范围内,电子与长波光学声子相互作用对极化子能级的移动(约67~79 meV)比Al x Ga1-x As/Al0.3Ga0.7As抛物量子阱中的相应值(约1.8~3.2 meV)大得多。因此,讨论ZnO基量子阱中电子态问题时要考虑电子与长波光学声子的相互作用。 展开更多
关键词 抛物量 电子-光学相互作用 极化
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三元混晶的远红外光谱
17
作者 张晓燕 王旭 王景峰 《光谱学与光谱分析》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2005年第11期1804-1806,共3页
采用无序元素孤立位移模型(REI mode),建立了三元混晶AB1-xCx晶格动力学的Born-Huang方程,并由此出发讨论了几种三元混晶晶格振动的介电常数和远红外反射谱。理论计算结果表明,这个模型适用于三元混晶的所有情况:(1)单模情况———在整... 采用无序元素孤立位移模型(REI mode),建立了三元混晶AB1-xCx晶格动力学的Born-Huang方程,并由此出发讨论了几种三元混晶晶格振动的介电常数和远红外反射谱。理论计算结果表明,这个模型适用于三元混晶的所有情况:(1)单模情况———在整个成分比例区域内(0≤x≤1)有1支横光学声子(TO)和1支纵光学声子(LO);(2)双模情况———在整个成分比例区域内(0≤x≤1),有2支横光学声子和2支纵光学声子;(3)第3种情况———部分区域为单模而另外区域为双模。结果显示,单模晶体只有1个反射带;双模晶体有2个反射带;第3种类型的晶体在部分区域有1个反射带而在另外的区域有2个反射带。该理论模型提供了一个理解三元混晶光学性质的可能的途径,依此为基础可以讨论电子-声子相互作用等其他问题。 展开更多
关键词 三元混晶 电子-相互作用 反射系数 光学
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Holstein模型的非波矢确定态稳定传播解
18
作者 刘本康 汪克林 完绍龙 《中国科学技术大学学报》 CAS CSCD 北大核心 2003年第2期165-170,共6页
论文通过引入含时相干态形式波函数 ,对Holstein模型的非波矢确定态的稳定行波解做了详细的研究 .首先在紧束缚近似下 ,通过数值计算 ,给出了具有普遍意义的稳定传播解 ,即一种有着复杂结构的准周期波 ;同时在低激发态条件下 ,得到系统... 论文通过引入含时相干态形式波函数 ,对Holstein模型的非波矢确定态的稳定行波解做了详细的研究 .首先在紧束缚近似下 ,通过数值计算 ,给出了具有普遍意义的稳定传播解 ,即一种有着复杂结构的准周期波 ;同时在低激发态条件下 ,得到系统的解析解 ,并可看到数值解与解析解相吻合 ;最后计算了系统能量的无损耗传播过程 ,即系统的能量密度随群速变化的情况 .这些结果对进一步用Holstein模型研究其他领域传能问题有一定的指导意义 . 展开更多
关键词 Holstein模型 非波矢确定态 稳定传播解 相干态 波函数 小极化 电子-相互作用
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