两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：25

1

作者 许定国 张继良 +3 位作者 薛琳娜 杨志勇 陈永庄 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第6期660-668,共9页

根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.... 根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现：1)当压缩阶数N为偶数时，在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o,I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q可呈现“半相干态”效应.2)当压缩阶数为奇数时，若果r1＝r2＝r，则在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o，I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q的第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应.3)“半相干态”是指在一定条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态，另一个正交分量既不处于等阶N-Y最小测不准态也不呈现等阶N次方Y压缩效应. 展开更多

关键词 四态叠加 多模叠加态光场 多模虚奇相干态 多模态相干态 等阶N次方Y压缩

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由多模奇偶相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：29

2

作者 许定国 张继良 +1 位作者 薛琳娜 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第5期533-538,共6页

本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 | Ψ( 4)o,e 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4)o,e 〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )多... 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 | Ψ( 4)o,e 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4)o,e 〉q 的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q中 ,压缩阶数 N为偶数时 ,只存在等阶 N-Y最小测不准态 ;2 )多模叠加态光场 |Ψ( 4)o,e 〉q,在压缩阶数为奇数时 ,随着腔模总数 q、态间相位差 (θe-θo)、各模初相位φj以及态的几率幅值 re和 ro及平均光子数 R2j 等取不同的组合定值时 ,可呈现以下几种状态 :1等阶 N-Y最小测不准态、2“半相干态”、3“半压缩态”;3 )本文构造的多模叠加态 | Ψ( 4)o,e 〉q与文献 1 7、1 8研究的多模叠加态 |Ψ( 4)o,e 〉q在相同的条件下呈现出完全相同的压缩特性 ,故态 |Ψ( 4)o,e 〉q与态 |Ψ( 4)o,e 〉q 之间存在着“压缩简并”现象 . 展开更多

关键词 等阶N次方Y压缩 四态叠加 多模叠加态光场 量子力学 多模奇偶相干态 线性叠加 多模压缩态 量子光学

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两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：20

3

作者 许定国 张继良 +3 位作者 薛琳娜 杨志勇 陈永庄 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第2期132-141,共10页

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,在不同的条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q 可分别呈现三种状态 :a)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可呈现“半相干态”效应 .2 )当压缩阶数为奇数时 ,若果 r1=r2 =r,则在不同的条件下 ,态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可分别呈现三种状态 :a)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N - Y最小测不准态 ;b)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .3)“半相干态”是指在一定条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N- Y最小测不准态 ,另一个正交分量既不处于等阶 N- Y最小测不准态也不呈现等阶 N次方 展开更多

关键词 多模奇相干态 多模复共轭奇相干态 四态叠加 多模叠加态 等价N次方Y压缩 等阶N-Y最小测不准态 半相干态 量子力学 量子光学

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两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 被引量：6

4

作者 刘宝盈 许定国 +1 位作者 陈永庄 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第8期921-929,共9页

本文构造了由两不同奇相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o , 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |ψ(4 )o , 〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 ,结果发现由多模奇相干态 |ψ,o〉q和多模虚奇相干态 |... 本文构造了由两不同奇相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o , 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |ψ(4 )o , 〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 ,结果发现由多模奇相干态 |ψ,o〉q和多模虚奇相干态 |ψ(2 )i ,o〉q这两者线性叠加所组成的新量子光场态、|ψ(4 )o , 〉q是一种典型的非经典光场 .1 )当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积 q·N为偶数、且 q N=4m( m=1 ,2 ,3 ,… ,… )时 ,态 |ψ(4 )o , 〉q恒处于等阶 N-H最小测不准态 ,与其它参量的取值无关 ;2 )当 q N为偶数、且 q N=4m-2 ( m=1 ,2 ,3 ,… ,… )时 ,( i)态 |ψ(4 )o , 〉q可呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,其两正交分量的压缩特性呈现周期性变化的、互补对称关系 ;( ii)态 |ψ(4 )o , 〉q可呈现“半相干态”效应 .3 )当 q N为奇数时 ,态 |ψ(4 )o , 〉q始终不呈现等阶N次方 H压缩效应 ,也不处于等阶 N-H最小测不准态 ,但在一定条件下可呈现“半相干态”效应 . 展开更多

关键词 四态叠加 多模叠加态光场 多模奇相干态 多模虚奇相干态 等阶N-H最小测不准态 等阶N次方H压缩 半相干态 量子光学

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两种特殊四态叠加多模叠加态光场的等N次幂H压缩 被引量：3

5

作者 李英 杨志勇 +2 位作者 陈永庄 许定国 高荣发 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第6期757-761,共5页

根据线性叠加原理 ,用多模相干态 | {Zj}〉q,| { -Zj}〉q 及其复共轭 | {Z j }〉q 和| { -Z j}〉q 组成了两种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4)oe Ⅵ〉q 和 |Ψ( 4)oe Ⅶ〉q,利用多模压缩态理论研究了它们的等N次幂H压缩 ,结果发现 :态 |... 根据线性叠加原理 ,用多模相干态 | {Zj}〉q,| { -Zj}〉q 及其复共轭 | {Z j }〉q 和| { -Z j}〉q 组成了两种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4)oe Ⅵ〉q 和 |Ψ( 4)oe Ⅶ〉q,利用多模压缩态理论研究了它们的等N次幂H压缩 ,结果发现 :态 |Ψ( 4)oe Ⅵ〉q 和 |Ψ( 4)oe Ⅶ〉q 具有完全相同的等N次幂H压缩规律 ;当压缩幂次N与腔模总数 q之积 ,即 qN为偶数时 ,态 |Ψ( 4)oe Ⅵ〉q 和 |Ψ( 4)oe Ⅶ〉q 恒处于等幂次N H最小测不准态或呈现“半相干态效应” ;当 qN为奇数时 ,在不同条件下 ,态 |Ψ( 4)oe Ⅵ〉q和|Ψ( 4)oe Ⅶ〉q 可以呈现三种不同状态 :第一正交分量呈现等N次幂H压缩 ;第二正交分量呈现等N次幂H压缩 ;可呈现“半相干态效应” . 展开更多

关键词 四态叠加 多模叠加态 光场 等N次幂H压缩 半相干态效应 等幂次N-H最小测不准态 量子光学

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四态叠加多模光场的等幂次N次方H压缩 被引量：4

6

作者 刘宝盈 杨志勇 +2 位作者 石康杰 李春 李锋 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第4期498-501,共4页

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的 利用多模压缩态理论详细研究了态 |Ψ( 4 )o ,... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由奇、偶相干态光场所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q.它是由多模虚奇相干态和多模虚偶相干态这两者的线性叠加所组成的 利用多模压缩态理论详细研究了态 |Ψ( 4 )o ,eⅢ〉q 的等幂次N次方H压缩特性 结果发现 :当腔模总数 q与压缩次数N的乘积为奇数时 ,若各模初始相位和 qj=1φj、态间叠加几率幅γo、γe 以及态间相位差θe-θo 等相关参量满足一定的不同条件时 ,态 |Ψ( 4 )o,eⅢ〉q 可分别呈现以下非经典效应 :i)等幂次N次方H压缩 ;ii)“半相干态” 展开更多

关键词 量子光学 四态叠加 多模叠加态光场 等幂次N次方H压缩 多模虚奇相干态 多模虚偶相干态 等幂次N次方H压缩 “半相干态”效应

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由奇、偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性 被引量：2

7

作者 薛琳娜 许定国 +1 位作者 杨志勇 刘生春 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第10期1188-1193,共6页

利用多模压缩态理论 ,详细研究了由奇、偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o,e 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模 (纵模 )总数 q与压缩阶数 N之积 q N为偶数时 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q恒处于等阶 N -H最小... 利用多模压缩态理论 ,详细研究了由奇、偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |ψ(4 )o,e 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当腔模 (纵模 )总数 q与压缩阶数 N之积 q N为偶数时 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q恒处于等阶 N -H最小测不准态 ;2 )当 q N为奇数时 ,在其它参量的不同组合取定值的条件下 ,态 |ψ(4 )o,e 〉q可分别呈现以下几种效应 :1某一正交分量呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,另一正交分量则既不呈现出等阶 N次方 H压缩效应也不处于等阶 N-H最小测不准态 ;2呈现出“半相干态”效应 ;3处于等阶 N-H最小测不准态 ;3 )经与文献 1 7比较发现本文论及的态 |ψ(4 )o,e 〉q与态 |ψ(4 )o,e 〉q之间存在着“压缩简并”现象 . 展开更多

关键词 半相干态 压缩简并 等阶N次方H压缩 等阶N-H最小测不准态 四态叠加 多模叠加态光场 多模压缩态 量子光学 量子力学

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四态叠加多模叠加态光场中广义磁场的N次方H压缩 被引量：1

8

作者 许定国 安毓英 夏聪玲 《陕西师范大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2003年第2期55-59,共5页

构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态线性叠加组成的一种新型四态叠加多模叠加态光场Ψ(4)e,Ⅲ〉q中广e,Ⅲ〉q,利用多模压缩态理论,研究了态Ψ(4)义磁场分量的等幂次N次方H压缩特性.结果表明,当腔模总数q与压缩次数N的乘积qN=4m(m=1,2... 构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态线性叠加组成的一种新型四态叠加多模叠加态光场Ψ(4)e,Ⅲ〉q中广e,Ⅲ〉q,利用多模压缩态理论,研究了态Ψ(4)义磁场分量的等幂次N次方H压缩特性.结果表明,当腔模总数q与压缩次数N的乘积qN=4m(m=1,2,3,…)时,态Ψ(4)e,Ⅲ〉q的广义磁场分量可恒处于等幂次N H最小测不准态;当qN=4m′+2(m′=0,1,2,3,…)时,若态间的初始相位差(θ1-θ2)、各模初始相位和∑qR2j分别满足一定取值φj及各模平均光子数之和∑qj=1j=1条件,态Ψ(4)e,Ⅲ〉q的广义磁场分量可呈现周期性等幂次N次方H压缩效应. 展开更多

关键词 量子光学 四态叠加多模叠加态光场 广义磁场 N次方H压缩 等幂次N-H最小测不准态

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偶数模四态叠加多模叠加态光场的高次差压缩 被引量：1

9

作者 李增生 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2003年第1期106-108,共3页

构造了由偶数模多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态线性叠加所组成的第Ⅱ种偶数模四态叠加多叠模加态光场 |Ψ( 4)oe ,Ⅱ〉2q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4)oe ,Ⅱ〉2q的等幂次高次差压缩特性 .结果发现 :在一定条件下 ,... 构造了由偶数模多模复共轭奇相干态与多模复共轭偶相干态线性叠加所组成的第Ⅱ种偶数模四态叠加多叠模加态光场 |Ψ( 4)oe ,Ⅱ〉2q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4)oe ,Ⅱ〉2q的等幂次高次差压缩特性 .结果发现 :在一定条件下 ,态 |Ψ( 4)oe ,Ⅱ〉2 q的两个正交相位分量可同时呈现出广义非线性等幂次高次差压缩效应 . 展开更多

关键词 偶数模 四态叠加 多模叠加态光场 高次差压缩 线性叠加 量子光学

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第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方Y压缩 被引量：1

10

作者 王明祥 《西安科技大学学报》 CAS 北大核心 2006年第3期435-438,共4页

构造的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场|Ψ0(4),Ⅳ〉q是由多模复共轭奇相干态|Ψ(*2),O〉q和多模虚奇相干态|Ψ(i2),O〉q这两者的线性叠加所组成的。利用新近建立的多模压缩态理论,对态|Ψ0(4),Ⅳ〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性进... 构造的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场|Ψ0(4),Ⅳ〉q是由多模复共轭奇相干态|Ψ(*2),O〉q和多模虚奇相干态|Ψ(i2),O〉q这两者的线性叠加所组成的。利用新近建立的多模压缩态理论,对态|Ψ0(4),Ⅳ〉q的广义非线性等幂次N次方Y压缩特性进行了详细研究。结果发现:1)当压缩次数N为偶数,且N=4m(m=1,2,3,…)时,若各模的初始相位φj,态间的初始相位差1θ-2θ等分别满足一定的取值条件,态|Ψ0(4),Ⅳ〉q的第一正交相位分量总可呈现出等幂次N次方Y压缩效应;2)当压缩次数N为偶数,且N=4m-2(m=1,2,3,…)时,若各模的初始相位φj,态间的初始相位差1θ-2θ等分别满足一定取值条件,态|Ψ(04),Ⅳ〉q的第二正交相位分量总可呈现出等幂次N次方Y压缩效应。 展开更多

关键词 四态叠加 多模叠加态光场 多模复共轭奇相干态 多模虚奇相干态 等幂次N次方Y压缩

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四态叠加多模叠加光场的等幂N次Y压缩

11

作者 李增生 《陕西师范大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2005年第4期56-58,共3页

根据量子力学中的态叠加原理,应用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)〉q广义磁场分量的等幂次压缩特性,构造了四态叠加多模叠加态光场|Ψ(4)〉q.结果表明,在一定条件下,态|Ψ(4)〉q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的广义非线性等幂N次Y... 根据量子力学中的态叠加原理,应用多模压缩态理论,研究了态|Ψ(4)〉q广义磁场分量的等幂次压缩特性,构造了四态叠加多模叠加态光场|Ψ(4)〉q.结果表明,在一定条件下,态|Ψ(4)〉q的广义磁场分量可呈现出周期性变化的广义非线性等幂N次Y压缩效应. 展开更多

关键词 四态叠加 多模压缩态 广义磁场分量 等幂N次Y压缩

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由奇偶相干态组成的第Ⅳ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：5

12

作者 李英 许定国 +2 位作者 陈永庄 明崇善 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第12期1435-1441,共7页

根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)oe , 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ(4)oe , 〉q的等阶N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数为偶数时 ,态 ... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态和多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)oe , 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ(4)oe , 〉q的等阶N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数为偶数时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q始终不呈现等阶 N次方Y压缩效应 .a)当压缩阶数 N=4m(m=1 ,2 ,3 ,…… )时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q恒处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)当 N=4m′+2 (m′=0 ,1 ,2 ,…… )时 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q可呈现“半相干态”效应 ;2 )当压缩阶数为奇数时 ,在不同的条件下 ,态 |Ψ(4)oe , 〉q可分别呈现以下几种状态 :a)第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;b)第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 |Ψ(4)oe , 〉q可呈现“半相干态”效应 . 展开更多

关键词 多模奇相干态 多模虚偶相干态 四态叠加 多模叠加态 等阶N次方Y压缩 “半相干态” 量子光学 光场

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四态叠加多模叠加态光场|Ψ_e^((4)),Ⅲ〉_q的等阶N次方Y压缩 被引量：6

13

作者 明崇善 许定国 安毓英 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第4期412-420,共9页

根据量子力学的线性叠加原理 ,构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场态 |Ψ(4)e , 〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N=4m,( m=1 ,2 ,3 ,… )时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 恒处于等阶数 ... 根据量子力学的线性叠加原理 ,构造了由多模偶相干态与多模虚偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场态 |Ψ(4)e , 〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N=4m,( m=1 ,2 ,3 ,… )时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 恒处于等阶数 N-Y最小测不准态 ;2 )当压缩阶数 N =4m′+2 ,( m′=0 ,1 ,2 ,… )时 ,在 (θ1-θ2 ) ,q,Rj,r1,r2 等取不同的组合定值下 ,态|Ψ(4)e , 〉q可分别呈现出等阶 N次方 Y压缩效应与“半相干态”效应 ;3 )当压缩阶数 N为奇数时 ,在 (θ1-θ2 ) ,q,Rj,r1,r2 等取不同的组合定值下 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 可呈现出等阶 N次方 展开更多

关键词 多模偶相干态 多模虚偶相干态 四态叠加 多模叠加态 等阶N-Y最小测不准态 等阶N次方Y压缩 半相干态 量子光学 光场

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四个等强度多模泛函相干态的叠加态的不等幂次和压缩 被引量：1

14

作者 刘宝盈 杨志勇 石康杰 《激光杂志》 CAS CSCD 北大核心 2004年第4期55-57,共3页

根据量子力学中态的线性叠加原理 ,构造了由多模泛函相干态及其相反态、多模复共轭泛函相干态及其相反态这四个态等强度线性叠加组成的多模泛函叠加态光场 |Ψ( 4) (fj) >q。利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4) (fj) >q 的不... 根据量子力学中态的线性叠加原理 ,构造了由多模泛函相干态及其相反态、多模复共轭泛函相干态及其相反态这四个态等强度线性叠加组成的多模泛函叠加态光场 |Ψ( 4) (fj) >q。利用多模压缩态理论 ,研究了态 |Ψ( 4) (fj) >q 的不等幂次和压缩特性 ,结果发现 ,当各模的压缩次数之和、各模经典初始相位和经典强度的空间分布函数等满足一定的条件时 ,态 |Ψ( 4) (fj) >q 可呈现一定次数的不等幂次和压缩效应 ,其压缩程度。 展开更多

关键词 四态叠加 多模泛函相干态 多模泛函叠加态 Nj-H最小测不准态 不等幂次和压缩 “半相干态”效应

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真空场注入4SMES光场广义电场的4m+2次和压缩

15

作者 万慧军 伍冬兰 肖小三 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2010年第3期492-496,共5页

根据量子力学中态的线性叠加原理,构造了由多模真空态、多模相干态、多模相干态的相反态和多模虚相干态的线性叠加所组成的真空场注入四态叠加多模纠缠态(即4SMES)光场.利用多模压缩态理论研究了上述光场中广义电场分量的等幂次高次和... 根据量子力学中态的线性叠加原理,构造了由多模真空态、多模相干态、多模相干态的相反态和多模虚相干态的线性叠加所组成的真空场注入四态叠加多模纠缠态(即4SMES)光场.利用多模压缩态理论研究了上述光场中广义电场分量的等幂次高次和压缩特性.结果发现:真空场注入4SMES光场是一种典型的四态叠加多模非经典光场;在一定条件下,该光场的广义电场分量可呈现出周期性变化的广义非线性等幂4m+2次和压缩效应. 展开更多

关键词 等幂4m+2次和压缩 4SMES光场 四态叠加多模纠缠态光场 广义电场分量

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