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大气压空气中同轴介质阻挡放电微放电特性 被引量：12
1
作者 邵建设 严萍 袁伟群 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第10期65-68,共4页
为了更好的利用和研究介质阻挡放电技术,探讨了研究较少的同轴介质阻挡等离子体反应器的放电特性。因该类反应器2个介质阻挡层结构不一致,导致微放电行为在高频高压电源的正弦波电压的正、负半周内特点不同。研究从其放电的等效电路模型... 为了更好的利用和研究介质阻挡放电技术,探讨了研究较少的同轴介质阻挡等离子体反应器的放电特性。因该类反应器2个介质阻挡层结构不一致,导致微放电行为在高频高压电源的正弦波电压的正、负半周内特点不同。研究从其放电的等效电路模型,流注放电击穿机理,以及在大气压空气中的放电实验等方面进行。结果表明,大气压下放电间隙8mm反应器时,放电电流波形在外加电源电压的正负半周期内不对称;分别呈现出明显的“似辉光放电”和“丝状放电”特点,单个微放电电流脉冲宽度约50ns,与外加电源电压极性和频率无关。 展开更多
关键词 同轴介质阻挡放电 高频正弦波电压 大气压下空气 微放电 似辉光放电 丝状放电
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大气压Ar/NH_3同轴介质阻挡放电发射光谱诊断（英文） 被引量：3
2
作者 李艳琴 部德才 +3 位作者 底兰波 张秀玲 刘志升 李学慧 《光谱学与光谱分析》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2015年第3期765-771,共7页
采用光谱在线技术(OES)检测了大气压Ar/NH_3 DBD等离子体中的主要粒子为NH,N,N^+,N_2,Ar,H_α,OH。NH是NH_3分解的产物,激发态Ar~*和NH_3分子的潘宁碰撞生成激发态中性粒子NH(c^1Ⅱ)和NH(A^3Ⅱ)。674.5 nm处N原子谱线表明等离子体中产生... 采用光谱在线技术(OES)检测了大气压Ar/NH_3 DBD等离子体中的主要粒子为NH,N,N^+,N_2,Ar,H_α,OH。NH是NH_3分解的产物,激发态Ar~*和NH_3分子的潘宁碰撞生成激发态中性粒子NH(c^1Ⅱ)和NH(A^3Ⅱ)。674.5 nm处N原子谱线表明等离子体中产生了N活性原子,为大气压Ar/NH_3同轴介质阻挡放电等离子体合成ε-Fe_3N磁性颗粒提供了可能。研究了各主要粒子谱线强度随NH_3流量和外加电压峰峰值的变化规律,研究结果表明:NH_3流量相同时,随外加电压峰峰值升高,各粒子谱线强度均逐渐增强;外加电压峰峰值相同时,各谱线强度随NH_3流量增加先增强后减弱。外加电压峰峰值相同时,随NH_3流量增加,N活性原子谱线强度先增强后减弱,NH_3流量为20 mL·min^(-1)时,N活性原子谱线强度最强。NH_3流量相同时,随外加电压峰峰值升高,N活性原子谱线强度逐渐减小,主要是由于大气压Ar/NH_3DBD放电模式由多脉冲大气压辉光放电转变为丝状放电造成。多脉冲大气压辉光放电的微放电通道之间相互重叠,各个微放电之间相互影响,导致随外加电压峰峰值升高各谱线强度的增加速率较快。当外加电压峰峰值从4 600 V升高到6 400 V时,大气压Ar/NH_3 DBD的放电模式由单脉冲APGD转变为二脉冲APGD,属于均匀大气压介质阻挡放电,随外加电压峰峰值升高谱线强度的增加速率较快,利于合成e-Fe_3N磁性颗粒。 展开更多
关键词 同轴介质阻挡放电 发射光谱 Ar/NH3 等离子体
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同轴介质阻挡放电初步处理粮菌的研究
3
作者 冯剑 刘亮 +4 位作者 张贵新 孙振宇 马占鸿 王海光 姚建锋 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2008年第8期1677-1681,共5页
为了研究同轴介质阻挡放电装置等离子体对粮菌的杀灭效果,运用同轴介质阻挡放电装置产生的大气压下氦等离子体对根癌菌和水稻恶苗菌进行了灭菌实验研究。定量分析发现等离子体处理延缓乃至杀灭根癌菌和恶苗菌,对前者的杀灭更为容易。采... 为了研究同轴介质阻挡放电装置等离子体对粮菌的杀灭效果,运用同轴介质阻挡放电装置产生的大气压下氦等离子体对根癌菌和水稻恶苗菌进行了灭菌实验研究。定量分析发现等离子体处理延缓乃至杀灭根癌菌和恶苗菌,对前者的杀灭更为容易。采用扫描电镜观察发现经处理的菌均有不同程度的受损情况,且可以看出有明显的高速粒子打击的痕迹和一定程度的脱水现象。等离子体灭菌的机理目前尚无定论,但从扫描电镜的照片中初步推测是由高速粒子的穿透作用造成的,并且温度也起了一定的作用。 展开更多
关键词 同轴介质阻挡放电 杀菌 大气压 等离子体 等离子体杀菌 杀菌机理
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不同电源激励Ar同轴介质阻挡放电特性对比 被引量：11
4
作者 杨勇 梅丹华 +3 位作者 段戈辉 王森 于鹏 方志 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2020年第12期4355-4364,共10页
大气压Ar同轴介质阻挡放电(Ar DBD)在能源化工领域有着广泛的应用,为进一步指导实际应用中DBD反应器结构优化和反应性能提升,通过电气特性、发光特性和温度特性等分析手段,系统研究了激励电源类型对ArDBD放电特性的影响,分析和比较了高... 大气压Ar同轴介质阻挡放电(Ar DBD)在能源化工领域有着广泛的应用,为进一步指导实际应用中DBD反应器结构优化和反应性能提升,通过电气特性、发光特性和温度特性等分析手段,系统研究了激励电源类型对ArDBD放电特性的影响,分析和比较了高频交流、微秒脉冲和纳秒脉冲激励ArDBD的放电均匀性、放电过程产生活性粒子的种类和浓度、放电功率和能量利用率以及反应器温度和热损率。研究结果表明,在相同的激励频率下,和高频交流与微秒脉冲电源相比,纳秒脉冲电源激励Ar DBD的放电均匀性最好,放电产生的活性粒子浓度最大,反应器稳定运行时温度最低,能量利用率最高,热损率最低。在3种电源输入电压为12 kV、频率为4 kHz的条件下,纳秒脉冲电源激励的Ar DBD反应器外壁面温度和内电极温度分别为109.9℃和227.9℃,而高频交流电源激励的Ar DBD对应的温度分别为169.0℃和564.4℃,这种高温条件将增加能量损失,降低能量利用率。在相同的激励条件下,纳秒脉冲Ar DBD的能量利用率为61.4%,显著高于微秒脉冲的40.2%和高频交流的24.1%。该研究从能量高效利用的角度为进一步促进Ar DBD在能源化工领域应用提供了有益参考。 展开更多
关键词 同轴介质阻挡放电 氩气放电 高频交流 微秒脉冲 纳秒脉冲 放电特性 能量利用率
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电极曲率对同轴介质阻挡放电非线性行为的影响 被引量：1
5
作者 周志向 郭雪 +1 位作者 刘富成 王晓菲 《河北大学学报（自然科学版）》 CAS 北大核心 2021年第3期258-264,共7页
采用一维自洽的等离子体流体模型数值研究了大气压同轴介质阻挡放电中电极曲率对放电非线性行为的影响.研究表明,在不同的电极曲率下放电可以呈现不同的非线性现象.传统的单倍周期放电只能在一定曲率范围内保持稳定,反之则经历倍周期分... 采用一维自洽的等离子体流体模型数值研究了大气压同轴介质阻挡放电中电极曲率对放电非线性行为的影响.研究表明,在不同的电极曲率下放电可以呈现不同的非线性现象.传统的单倍周期放电只能在一定曲率范围内保持稳定,反之则经历倍周期分岔过程而转变为双倍周期放电,且转变时间与系统偏离分岔点的距离成反比.前次放电产生的空间电荷的记忆效应是造成该转变的主要原因.持续增大电极半径,放电首先经历一系列倍周期分岔进入混沌态,然后突变为对称性反向的单倍周期放电模式. 展开更多
关键词 同轴介质阻挡放电 非线性行为 辉光放电 电极曲率
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高频高压交流电源应用于介质阻挡放电特性的研究 被引量：19
6
作者 邵建设 严萍 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2006年第3期78-80,共3页
应用电压幅值和频率都可调的高频高压交流电源研究了大气压空气中同轴介质阻挡放电的特性;介绍了该介质阻挡放电装置的工作原理后研究了电源逆变器交流侧电路工作于固有谐振频率和1/3固有谐振频率下负载电压及其频率、放电电流、谐振电... 应用电压幅值和频率都可调的高频高压交流电源研究了大气压空气中同轴介质阻挡放电的特性;介绍了该介质阻挡放电装置的工作原理后研究了电源逆变器交流侧电路工作于固有谐振频率和1/3固有谐振频率下负载电压及其频率、放电电流、谐振电流随着逆变器直流侧电压变化的规律,比较了在逆变器直流侧电压相同下的负载电压和放电电流的特点。研究结果表明,在初始放电发生前,电源的逆变电路直流侧电压线性增加,负载电压和放电电流随之增加,负载性质始终为容性;放电发生后,负载电压近似恒定,放电电流近似线性增长,负载性质为阻容性;在外加电源电压的正、负半周内,微放电电流波形不对称,分别呈“似辉光放电”和“丝状放电”的特点。 展开更多
关键词 高频高压 大气压空气 同轴介质阻挡放电 微放电 似辉光放电 丝状放电
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高频交流同轴圆柱介质阻挡放电特性实验研究 被引量：1
7
作者 陈庆亚 车学科 +3 位作者 陈川 聂万胜 仝毅恒 周思引 《高电压技术》 EI CAS CSCD 北大核心 2020年第10期3715-3723,共9页
同轴圆柱介质阻挡放电是非平衡等离子体实现强化燃烧的主要激励方式之一,掌握其基本放电特性对优化控制方案具有重要意义。为此,在高频交流激励模式下,开展了同轴圆柱介质阻挡放电特性的实验研究,通过改变气体种类、气体体积流量和电源... 同轴圆柱介质阻挡放电是非平衡等离子体实现强化燃烧的主要激励方式之一,掌握其基本放电特性对优化控制方案具有重要意义。为此,在高频交流激励模式下,开展了同轴圆柱介质阻挡放电特性的实验研究,通过改变气体种类、气体体积流量和电源参数,分析了不同因素对击穿电压、放电图像、Lissajous图形和放电功率的影响规律。结果表明:随着频率增加,击穿电压呈"V"型变化,期间存在最优频率使击穿电压最低,相比频率空气流量对击穿电压的影响并不明显。气体体积流量为0时,放电功率随频率、电压峰–峰值提高均线性增大,且提高电压的功率增长速率要明显快于频率;当有来流时,受气流对电荷分布的影响及其"吹除"作用,随频率和电压变化的功率曲线线性度均会降低,且随着气体体积流量增大,放电强度呈交替性增强减弱,使得消耗功率呈整体降低趋势的"M"型曲线变化。此外,甲烷放电时伴随有CH粒子产生,并且CH*自发辐射强度随电压提高呈线性增大。 展开更多
关键词 同轴圆柱介质阻挡放电 高频交流 等离子体 放电特性 LISSAJOUS图形
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光谱方法研究大气压氩气等离子体喷枪的放电特性
8
作者 李雪辰 鲍文婷 +2 位作者 贾鹏英 狄聪 袁宁 《光谱学与光谱分析》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2014年第6期1469-1472,共4页
利用同轴介质阻挡放电喷枪,通过氩气的流动在大气压空气中产生了均匀的等离子体羽。等离子体羽沿气流方向较为均匀,但在喷嘴处为白色且亮度较高,远离喷嘴处为蓝色,亮度较低。研究了等离子体羽长度与外加电压幅值、驱动频率和气体流速的... 利用同轴介质阻挡放电喷枪,通过氩气的流动在大气压空气中产生了均匀的等离子体羽。等离子体羽沿气流方向较为均匀,但在喷嘴处为白色且亮度较高,远离喷嘴处为蓝色,亮度较低。研究了等离子体羽长度与外加电压幅值、驱动频率和气体流速的关系,气流小于4L·min-1时等离子羽的长度随气流的增大而增大,而当气流大于4L·min-1时长度随气流的增大而减小。当气流保持恒定时,等离子体羽的长度随外加电压幅值或驱动频率的增大而增大。结合气体放电理论以及分析湍流和平流对放电的影响,对等离子体羽长度随实验参数的变化进行了定性解释。光学方法研究发现在外加电压正半周期等离子羽有一个发光脉冲,而负半周期没有发光信号。同轴介质阻挡放电正半周期有两个发光脉冲,负半周期有一个发光脉冲。通过对该N2现象的分析,为等离子体羽的产生机制提供了一种可能的解释。采集了同轴介质阻挡放电和等离子体羽的发射光谱,研究发现除等离子体羽存在明显的OH和N2的发射谱线外,其发射光谱没有明显差别。利用光学发射谱N+2第一负带系,对等离子体羽转动温度进行了测量,发现转动温度沿远离喷嘴的方向逐渐降低,且转动温度随电压幅值的增大而增大。 展开更多
关键词 同轴介质阻挡放电 等离子体喷枪 光学发射谱 转动温度
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