动量表象中氦原子微扰论的计算

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作者 邱为钢 《大学物理》 北大核心 2009年第12期25-25,29,共2页

根据微扰论,在动量表象中讨论了三维和二维氦原子两电子体系基态能级一级修正的表达式.对于推广的两电子二体作用势,给出了基态能级一级修正的值.

关键词 动量表象 微扰论 氦原子

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动量表象下的薛定谔方程

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作者 吴小超 《武汉科技学院学报》 2002年第5期80-82,共3页

根据量子力学的表象理论,给出一种由坐标表象下的薛定谔方程导出动量表象下的薛定谔方程的方法。

关键词 薛定谔方程 坐标表象 动量表象 量子力学 表象理论 波函数

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动量表象中的氦原子和氢分子

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作者 祝继康 李俊清 潘毓刚 《高等学校化学学报》 SCIE EI CAS 1982年第1期130-136,共7页

本文推导出动量表象中的基态氦原子和氢分子波函数。对午氦原子,使用了动量变量P_(r),P_(θ),P_(φ),它们分别共轭于球坐标位置变量r,θ,φ。对于氢分子,使用了动量变量P_(ξ),P_(η),P_(φ),它们分别共轭于椭球坐标位置变量ξ,η,φ。

关键词 动量表象 氢分子 氦原子 球坐标 波函数 动量变量 共轭 基态

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论坐标-动量表象互换的幺正算符 被引量：3

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作者 展德会 卢道明 范洪义 《大学物理》 2018年第2期10-11,17,共3页

运用有序算符内的积分方法推导出坐标-动量表象互换的幺正算符,并给出它在分数傅里叶变换中的应用.

关键词 幺正算符 分数傅里叶变换 坐标动量表象

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由波矢及动量表象中的电子分布推导半导体热电子发射电流 被引量：1

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作者 张典焕 《大学物理》 1986年第12期39-40,共2页

关键词 金属-半导体 热电子发射 发射电流 电子分布 动量表象 波矢 肖特基势垒 电流传输

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路径积分的动量表象计算和库仑散射

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作者 邢永忠 《大学物理》 北大核心 1996年第6期4-6,共3页

在合理的近似下，通过在动量表象中计算路径积分，较为方便地求出了库仑散射的相移表达式．同时，利用本文方法可容易地求出散射振幅和截面．

关键词 路径积分 动量表象 库仑散射 量子论

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坐标表象中薛氏方程变换为动量表象薛氏方程问题的补充

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作者 黄永畅 《楚雄师范学院学报》 1986年第3期92-93,共2页

现行的有关《量子力学》的教科书和参考书都未对此问题作详尽的讨论。本文给出了一种十分简单而物理意义又非常明晰的论述,并灵活运用所得结果证明了

关键词 动量表象 薛定谔方程 方程问题 谐振子 哈密顿量 积分方程

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坐标算符在动量表象中表示式的一种引入方法

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作者 丰秀蓉 王锋 《大学物理》 2023年第9期20-22,共3页

在量子力学教材中,坐标算符在动量表象中的表示只是给出最终的结果,很少提及其详细的推导过程,这将使学生在学习量子力学过程中产生相应的疑惑.还有的是利用自由粒子是平面波的基本假设和狄拉克δ函数来推导坐标算符在动量表象中的表示... 在量子力学教材中,坐标算符在动量表象中的表示只是给出最终的结果,很少提及其详细的推导过程,这将使学生在学习量子力学过程中产生相应的疑惑.还有的是利用自由粒子是平面波的基本假设和狄拉克δ函数来推导坐标算符在动量表象中的表示,比较抽象和复杂,在教学中不利于学生的深入理解.本文另辟新径通过在泰勒展开的基础上引入了泰勒平移的概念,最后根据对易关系和泰勒平移来推导坐标算符在动量表象中的表示.该方法在教学过程中具有启发性,更有利于学生对这部分内容的理解. 展开更多

关键词 泰勒平移 对易关系 坐标算符 动量表象

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量子力学中角动量表象的变换

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作者 惠维刚 《大学物理》 1985年第12期35-35,共1页

关键词 动量表象 量子力学 本征态 几率

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氢原子波函数在动量表象中表示的方向问题--对一道典型量子力学习题求解的商榷

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作者 雷勇 《大学物理》 2020年第8期18-20,共3页

本文探讨了周世勋先生所著《量子力学教程》中一道求氢原子电子动量概率分布的例题,对其求解中标定动量方向的做法提出了质疑.对求氢原子量子态的动量概率振幅而言,由于其依赖于动量方向的选取,因此标定动量方向的做法不具有普适性.氢原... 本文探讨了周世勋先生所著《量子力学教程》中一道求氢原子电子动量概率分布的例题,对其求解中标定动量方向的做法提出了质疑.对求氢原子量子态的动量概率振幅而言,由于其依赖于动量方向的选取,因此标定动量方向的做法不具有普适性.氢原子s态具有球对称性,其动量概率振幅中的球谐函数与动量方向无关,只有此时动量方向的标定才对概率振幅的表示没有影响.对求电子动量的概率分布而言,由于需要对动量的角量进行积分,因此标定动量方向是不妥的. 展开更多

关键词 氢原子波函数 动量表象 动量方向

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自旋为2的Bargmann-Wigner方程的严格解 被引量：3

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作者 黄时中 阮图南 +1 位作者 吴宁 郑志鹏 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2001年第4期465-469,共5页

在坐标表象中严格求解自旋为 2的Bargmann Wigner方程 ,导出了自旋为 2的场 (m≠ 0 )

关键词 Bargmann-Wigner方程 坐标表象 严格解 相对论性场 自旋 拉氏函数 波动方程 动量表象 量子场

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恒力场下粒子一维运动问题的求解

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作者 王一 黄梦雅 +1 位作者 魏文喆 丁召 《大学物理》 北大核心 2014年第1期22-24,共3页

利用动量表象与坐标表象的等价性,本文采用了动量表象和路径积分的方法计算了恒力场下一维运动粒子的传播函数,然后再将其转换为坐标表象下的传播函数.提出了一种路径积分的解法思路,展示了动量表象在解决恒力场下粒子一维运动问题的价值.

关键词 动量表象 恒力场 路径积分

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电子—类氢离子激发散射的程函分波理论

13

作者 王荣龙 王琦 千文甲 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 1990年第S1期203-203,共1页

库仑程函近似下,电子—类氢离子散射振幅表示为:式中r,r,分别表示入射和束缚电子的坐标。r=/r₀-r₁/,（2）式是库仑程函。表示库仑势引起的入射波的扭曲。显然,置使（1）式归到库仑—玻... 库仑程函近似下,电子—类氢离子散射振幅表示为:式中r,r,分别表示入射和束缚电子的坐标。r=/r₀-r₁/,（2）式是库仑程函。表示库仑势引起的入射波的扭曲。显然,置使（1）式归到库仑—玻恩近似,当考虑程函项表示的线性扭曲时,虽给出消晰的物理图象,但是数学处理上遇到巨大困难,使得这种近似方法的应用一直仅限于:①一个或二个电子的原子系统,②有限形式的解析波函数。可是,现在情况有了很大变化。最近,千—Narumi成功地推出了库仑作用及其程函的分波展开式。 展开更多

关键词 程函 分波 氢离子 散射振幅 玻恩近似 原子系统 展开式 库仑势 入射波 动量表象

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原始EPR佯谬本征态的量子力学

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作者 刘雅超 黎明 +1 位作者 吕惠民 唐远河 《武汉工程大学学报》 CAS 2011年第8期107-110,共4页

介绍了原始EPR佯谬问题所给出的本征态,分析了相关算符间的对易关系,验证了该本征态坐标表象波函数并讨论其量子力学含义.将该本征态在体系动量直积态上展开进而得到其动量表象波函数,分析了动量表象波函数形式与坐标系原点选取的关系... 介绍了原始EPR佯谬问题所给出的本征态,分析了相关算符间的对易关系,验证了该本征态坐标表象波函数并讨论其量子力学含义.将该本征态在体系动量直积态上展开进而得到其动量表象波函数,分析了动量表象波函数形式与坐标系原点选取的关系及物理含义.结果表明该本征态是动量和坐标的双重纠缠态. 展开更多

关键词 EPR佯谬 共同本征态 纠缠态 坐标表象 动量表象

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用密度算子推证麦克斯韦速度分布律

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作者 聂玉华 《大学物理》 1998年第2期7-8,11,共3页

利用密度算子在表象中的矩阵，分别求出自由粒子和高温时三维各向同性谐振子在动量表象中的密度矩阵．密度矩阵的对角元即为粒子的动量概率密度，从而用两种方法推证了麦克斯韦速度分布律．

关键词 密度矩阵 动量表象 速率分布律 算子 热力学

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一维均匀势场中含时薛定谔方程的求解

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作者 任喜军 刘祥瑞 《大学物理》 2023年第7期3-5,52,共4页

本文详细讨论了一维均匀势场中含时薛定谔方程的求解.求解的思想是以均匀势场中经典粒子的运动作为参考,从经典粒子的运动轨迹出发,构建出量子情形下描述粒子运动的高斯波包形式的演化波函数,进而借助含时薛定谔方程确定波函数的具体形... 本文详细讨论了一维均匀势场中含时薛定谔方程的求解.求解的思想是以均匀势场中经典粒子的运动作为参考,从经典粒子的运动轨迹出发,构建出量子情形下描述粒子运动的高斯波包形式的演化波函数,进而借助含时薛定谔方程确定波函数的具体形式.在上述思想指导下,推导得出了坐标表象和动量表象下均匀势场内一维粒子的传播子函数.同时,作为比较,狄拉克态矢量符号提供了另一种得到上述传播子函数的途径. 展开更多

关键词 薛定谔方程 坐标表象 动量表象 狄拉克符号 传播子函数

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非相对论极限下Pauli-Fierz哈密顿量形式浅析

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作者 张俊 朱占武 贺泽东 《大学物理》 2020年第9期6-8,22,共4页

长度规范下的哈密顿量在讨论量子化电磁场(光子)与原子(或分子)相互作用时有着明显优势,即没有物理上不可观测量矢势A,而是电场与偶极矩的乘积.但是不同的文章中出现的长度规范哈密顿量似乎不一样.在本文中,我们从速度规范下的Pauli-Fi... 长度规范下的哈密顿量在讨论量子化电磁场(光子)与原子(或分子)相互作用时有着明显优势,即没有物理上不可观测量矢势A,而是电场与偶极矩的乘积.但是不同的文章中出现的长度规范哈密顿量似乎不一样.在本文中,我们从速度规范下的Pauli-Fierz哈密顿量出发,分别得到坐标和动量表象下的长度规范哈密顿量,从而证明它们的等价性.澄清学生在初次学习时的疑惑. 展开更多

关键词 Pauli-Fierz哈密顿量 规范变换 光子 坐标和动量表象

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