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木星Io通量管中等离子体湍流及低频无线电波的激发和功率
被引量：
1
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作者
刘振兴
《地球物理学报》
1983年第3期214-223,共10页
本文对木星极区(1000—6000公里)Io通量管中的等离子体湍流和低频无线电波的激发机制进行了理论分析,并对它们的能量密度作了数值估计。指出:在Io通量管中可能存在着两种主要的不稳定性,一是电流驱导不稳定,这种不稳定可以激发离子声湍...
本文对木星极区(1000—6000公里)Io通量管中的等离子体湍流和低频无线电波的激发机制进行了理论分析,并对它们的能量密度作了数值估计。指出:在Io通量管中可能存在着两种主要的不稳定性,一是电流驱导不稳定,这种不稳定可以激发离子声湍流,离子声湍流通过离子的非线性散射可以转化为哨声湍流。这两种湍流的能量密度大致相等,约为10^(-17)—10^(-16)焦耳/厘米^(3)。另外一种不稳定性是由于高能粒子沉降引起的束流不稳定,可以激发朗缪尔湍流和迴旋频率等离子体湍流,能量密度分别为10^(-17)焦耳/厘米^(3)和10^(-14)焦耳/厘米^(3)的量级。这两种湍流可转化为低频无线电波,最大的能通量可达10^(-22)—10^(-20)瓦/厘米^(2)·赫兹。
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关键词
低频无线电波
电流驱导不稳定
Io通量管
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职称材料
题名
木星Io通量管中等离子体湍流及低频无线电波的激发和功率
被引量：
1
1
作者
刘振兴
机构
中国科学院空间物理研究所
出处
《地球物理学报》
1983年第3期214-223,共10页
文摘
本文对木星极区(1000—6000公里)Io通量管中的等离子体湍流和低频无线电波的激发机制进行了理论分析,并对它们的能量密度作了数值估计。指出:在Io通量管中可能存在着两种主要的不稳定性,一是电流驱导不稳定,这种不稳定可以激发离子声湍流,离子声湍流通过离子的非线性散射可以转化为哨声湍流。这两种湍流的能量密度大致相等,约为10^(-17)—10^(-16)焦耳/厘米^(3)。另外一种不稳定性是由于高能粒子沉降引起的束流不稳定,可以激发朗缪尔湍流和迴旋频率等离子体湍流,能量密度分别为10^(-17)焦耳/厘米^(3)和10^(-14)焦耳/厘米^(3)的量级。这两种湍流可转化为低频无线电波,最大的能通量可达10^(-22)—10^(-20)瓦/厘米^(2)·赫兹。
关键词
低频无线电波
电流驱导不稳定
Io通量管
分类号
P185.4 [天文地球—天文学]
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职称材料
题名
作者
出处
发文年
被引量
操作
1
木星Io通量管中等离子体湍流及低频无线电波的激发和功率
刘振兴
《地球物理学报》
1983
1
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