配位场理论的不可约张量方法研究——群与子群的不可约张量算子约化矩阵元间的关系式及其作用

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作者 湛昌国 《华中师范大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 1991年第2期179-182,共4页

本文运用唐敖庆等引入的群到子群V系数,首先导出了群的不可约张量算子约化矩阵元与其子群的不可约张量算子约化矩阵元间的简单关系式。由此关系式出发,进一步导出了更为一般的广义Wigner-Eckart定理,得到了不同的群到子群V系数间的普遍... 本文运用唐敖庆等引入的群到子群V系数,首先导出了群的不可约张量算子约化矩阵元与其子群的不可约张量算子约化矩阵元间的简单关系式。由此关系式出发,进一步导出了更为一般的广义Wigner-Eckart定理,得到了不同的群到子群V系数间的普遍关系式,从而使不可约张量方法对配位场问题的理论处理更加灵活,方便。 展开更多

关键词 配位场理论 不可约张量 约化矩阵元

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非均匀材料细观结构的定向分布函数(Ⅱ)——晶体分布函数和各种材料对称性约束下的不可约张量 被引量：2

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作者 郑泉水 傅依斌 《应用数学和力学》 CSCD 北大核心 2001年第8期790-805,共16页

目的是建立三维晶体定向分布函数 (CODF)的张量傅立叶展开的显式表示·　与三维ODF的傅立叶展开的第m项系数仅对应单个m阶对称无迹张量不同 ,三维CODF的傅立叶展开的第m项系数一般由 2m+1个m阶对称无迹张量组成·　随后还建立... 目的是建立三维晶体定向分布函数 (CODF)的张量傅立叶展开的显式表示·　与三维ODF的傅立叶展开的第m项系数仅对应单个m阶对称无迹张量不同 ,三维CODF的傅立叶展开的第m项系数一般由 2m+1个m阶对称无迹张量组成·　随后还建立了在各种宏观和微观对称性下三维CODF的张量傅立叶展开的约束形式 ,表明大多数对称性下的约束形式中的m阶不可约张量数目明显少于 2m+1·　这些结果是通过对各种点群对称性约束下二维和三维不可约张量的约束形式的研究得到的· 展开更多

关键词 晶体定向分布函数 不可约张量 傅立叶展开 细观结构 材料对称性 定向分布函数 非均匀材料 张量 显式表示 约束形式

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非均匀材料细观结构的定向分布函数(Ⅰ)——定向分布函数和不可约张量

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作者 郑泉水 邹文楠 《应用数学和力学》 CSCD 北大核心 2001年第8期773-789,共17页

在最近研究非均匀材料的物理和力学性质的各种基于细观力学的方法中 ,定向分布函数(ODF)和晶体定向分布函数 (CODF)的概念起着重要的作用 ,它们分别定义在单位球面和旋转群上·　本文通过两部分的内容 ,用具有不可约张量系数的傅立... 在最近研究非均匀材料的物理和力学性质的各种基于细观力学的方法中 ,定向分布函数(ODF)和晶体定向分布函数 (CODF)的概念起着重要的作用 ,它们分别定义在单位球面和旋转群上·　本文通过两部分的内容 ,用具有不可约张量系数的傅立叶展开对它们分别作了深入的研究·　群表示理论指出平方可积的定向分布函数可以展开为球谐函数的绝对收敛的傅立叶级数 ,而其中的球谐函数又能进一步用不可约张量表示·　这样一些不可约张量系数的基本重要性在于它们刻划了材料组元和缺陷的体积、形状、相、位置的宏观或全局影响·　第 (Ⅰ )部分对定义在 N维单位球上的定向分布函数的不可约张量Fourier展开的一般性质进行了研究 ,其中重点是构造二维和三维不可约张量的简单表示 ,以便于得到它们在各种点群 (完全正交群的子群 )对称性的约束形式 ;第 (Ⅱ )部分给出了晶体定向分布函数的不可约张量展开的显式表示 ,并且给出了不可约张量以及定向分布函数和晶体定向分布函数不可约张量展开在各种点群下的约束形式· 展开更多

关键词 定向分布函数 不可约张量 张量傅立叶展开 非均匀材料 细观结构 非均匀材料 晶体定向分布函数 张量 细观力学

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计算晶体中过渡族离子能谱的不可约张量方法

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作者 马东平 徐益荪 胡志雄 《高等学校化学学报》 SCIE EI CAS 1984年第3期389-394,共6页

分析了文献〔10〕的广义Wigner-Eckart定理有关公式及Ⅴ_c使αL混杂而得的混合态波函数的特点,推导出四条推论及有关结果,使混合态矩阵元的计算简化为未混态矩阵元的计算;或使一对八面体场项间的全部非零混合态矩阵元的计算基本上简化... 分析了文献〔10〕的广义Wigner-Eckart定理有关公式及Ⅴ_c使αL混杂而得的混合态波函数的特点,推导出四条推论及有关结果,使混合态矩阵元的计算简化为未混态矩阵元的计算;或使一对八面体场项间的全部非零混合态矩阵元的计算基本上简化为一个混合态矩阵元的计算. 展开更多

关键词 不可约张量方法 矩阵元 混合态 波函数 混态 八面体 WIGNER 过渡族离子

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量子代数Uq（C_2）的有限维不可约表示

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作者 羊亚平 于祖荣 《数学物理学报（A辑）》 CSCD 北大核心 1996年第S1期31-37,共7页

本文分析了量子代数Ｕｑ（Ｃａ）生成元的对易关系，构造了的秩张量，利用量子代数的张性性质，方便地求出了Ｕｑ（Ｃａ）的有限维不可约表示，部分低维不可的表示被列于表中．

关键词 量子代数 不可约张量 不可约表示

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非广义H-张量的判定准则（英文）

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作者 孙德淑 王峰 《应用数学》 CSCD 北大核心 2019年第4期820-826,共7页

给出判定非广义H-张量的充要条件,从理论上彻底解决了不可约非广义H-张量的判定问题,并给出判定不可约非广义H-张量的具体算法.最后,利用数值算例表明了结果的有效性.

关键词 广义H-张量 非广义H-张量 H-张量 对角占优张量 对角占劣张量 不可约张量

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氦原子(n_1sn_2p)组态能级的相对论修正 被引量：9

7

作者 王大理 黄时中 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2005年第2期342-346,共5页

本文采用拉卡基函数并借助不可约张量理论,导出氦原子(n1sn2p)组态的各种相对论效应的理论计算式,在这一过程中,完成了所有的角向积分和自旋求和计算,其结果用径向矩阵元形式来表示。

关键词 氦原子 组态能级 相对论修正 拉卡基函数 不可约张量

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氦原子(n_1sn_2p)组态精细结构的解析计算 被引量：2

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作者 王大理 黄时中 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2007年第1期129-131,共3页

以双电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和二价原子的非相对论性能级结构理论为基础,借助不可约张量理论,导出了氦原子(n1sn2p)组态精细结构能级的解析表达式,在这一过程中,完成了所有的角向积分和自旋求和计算,其结果用若干个径向矩... 以双电子原子精细结构哈密顿的球张量形式和二价原子的非相对论性能级结构理论为基础,借助不可约张量理论,导出了氦原子(n1sn2p)组态精细结构能级的解析表达式,在这一过程中,完成了所有的角向积分和自旋求和计算,其结果用若干个径向矩阵元形式来表示. 展开更多

关键词 n1sn2p组态 不可约张量 精细结构

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氦原子sp组态的自旋-轨道相互作用精细结构参数 被引量：1

9

作者 王大理 黄时中 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2006年第5期915-918,共4页

本文借助不可约张量理论,导出了通常由光谱实验数据确定的氦原子sp组态自旋-轨道相互作用精细结构参数A的理论计算式,在推导过程中完成所有角向积分和自旋求和计算.

关键词 氦原子sp组态 不可约张量 自旋-其它轨道相互作用 精细结构参数A

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四磷酸钾铽能谱的晶场分析

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作者 李伯符 李延欣 +1 位作者 白玉白 孙家钟 《高等学校化学学报》 SCIE EI CAS 1987年第8期741-742,共2页

采用不可约张量法,分析了KTbP_(4)O_(12)晶体荧光光谱,拟合了五个晶场参量和八个相对论参量,结果与实验吻合。

关键词 荧光光谱 相对论 晶场参量 磷酸钾 晶场分析 不可约张量 铽 能谱

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超精细能级中^(133)C_S激发态(|6~2D_(3/2)F>)原子与理想金属表面间范德瓦尔斯作用系数C_3的估算

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作者 魏奶萍 赵小侠 +3 位作者 李莉 张彦鹏 李院院 徐可为 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2016年第2期287-292,共6页

利用碱金属原子与理想金属表面间范德瓦尔斯(vd W)作用势和不可约张量方法,导出超精细能级中碱金属原子特定量子态C3的解析表达式,完成133CS原子62D3/2(F=2,3,4,5)的C3数值计算,计算结果表明随着的增大,C3增大,z(原子与金属表面之间的距... 利用碱金属原子与理想金属表面间范德瓦尔斯(vd W)作用势和不可约张量方法,导出超精细能级中碱金属原子特定量子态C3的解析表达式,完成133CS原子62D3/2(F=2,3,4,5)的C3数值计算,计算结果表明随着的增大,C3增大,z(原子与金属表面之间的距离)不变时,铯原子与理想金属表面间vd W作用增强.同时对于由电四极矩作用产生的C31效果因贡献不显著,C3数值结果并未见到有异常波动现象. 展开更多

关键词 不可约张量 激发态原子 超精细能级

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推导Stevens等价算符的新途径

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作者 梅飞 杨桂林 徐游 《南京大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 1990年第3期415-424,共10页

本文用不可约张量方法和3—j符号展开式提出了推导Stevens等价算符形式的新方法,并给出计算等价算符系数α_j,β_j,r_j等的一般公式。利用这些公式,我们计算了f^((2))(或f^((12)))组态的所有光谱项的α_j,β_j和r_j 值。本文的工作不仅... 本文用不可约张量方法和3—j符号展开式提出了推导Stevens等价算符形式的新方法,并给出计算等价算符系数α_j,β_j,r_j等的一般公式。利用这些公式,我们计算了f^((2))(或f^((12)))组态的所有光谱项的α_j,β_j和r_j 值。本文的工作不仅使Stevens等价算符的概念更加清晰,而且使等价算符方法成为计算离子基态或激发态晶场能谱的一种基本方法。 展开更多

关键词 晶场能谱 电子组态 不可约张量

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类氩体系基态能量的相对论修正

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作者 张勇 黄时中 《原子与分子物理学报》 CAS CSCD 北大核心 2015年第3期392-396,共5页

以相对论修正哈密顿(包括质量修正、单体和双体达尔文修正、自旋-自旋接触相互作用)的张量形式为基础,借助不可约张量理论导出了类氩体系基态能量的相对论修正的解析表达式.在斯莱特表象中完成了所有的角向积分和自旋求和计算,能量的相... 以相对论修正哈密顿(包括质量修正、单体和双体达尔文修正、自旋-自旋接触相互作用)的张量形式为基础,借助不可约张量理论导出了类氩体系基态能量的相对论修正的解析表达式.在斯莱特表象中完成了所有的角向积分和自旋求和计算,能量的相对论修正式用径向矩阵元的线性组合来表示.对类氩体系基态能量的相对论修正值进行了具体计算,修正后基态能量与实验值的相对误差小于0.0459%. 展开更多

关键词 氩原子 基态能量 相对论修正 不可约张量

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Pr^(3+)在同类单晶体中斯塔克能级的移位

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作者 华道宏 王淑坤 +1 位作者 张合义 宋增福 《北京大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 1989年第1期97-101,共5页

本文根据Judd-Raeah理论,分别计算了Pr^(3+)在同类单晶体LaCl_3、PrCl_3、GdCl_3中的斯塔克能级的能量值,并探讨了对应斯塔克能级间相对移位的机理。

关键词 不可约张量 矩阵 物理机制

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Tb^(3+):LaBr_3能级分析

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作者 周武树 陈子骏 《化学研究与应用》 CAS CSCD 1992年第4期81-85,共5页

本文对Ln³⁺:LaCl₃和Ln³⁺:LaBr₃体系进行晶场能级分析,其主要目的有二:（一）对已测得的实验能级进行理论计算和归宿;（二）探讨能级间... 本文对Ln³⁺:LaCl₃和Ln³⁺:LaBr₃体系进行晶场能级分析,其主要目的有二:（一）对已测得的实验能级进行理论计算和归宿;（二）探讨能级间的相互作用及等价算符方法和不可约张量方法对该体系的适合程度。理论计算采用投影算符方法构成J=6,5,4,3,2,1,0的D_3h不可约表示基矢。在整个计算过程中,晶场矩阵由相同不可约表示的基矢构成。对⁷F（J=6,5,4,3,2,1。 展开更多

关键词 等价算符方法 不可约张量方法 中间场耦合波函数

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