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N,N-二(1-甲基-庚基)乙酰胺萃取U(Ⅵ)和Th(Ⅳ)的研究 被引量：7
1
作者 金永东 伍维蓉 陈文浚 《核化学与放射化学》 CAS CSCD 北大核心 2001年第1期13-17,22,共6页
以N ,N 二 (1 甲基 庚基 )乙酰胺 (DMHAA)为萃取剂 ,煤油作稀释剂 ,研究了水相硝酸浓度、盐析剂浓度、萃取剂浓度对U(Ⅵ )和Th(Ⅳ )萃取分配比的影响 ,并对其萃取机理进行了初步探讨。研究结果表明 ,DMHAA可以有效地从硝酸溶液中萃取UO... 以N ,N 二 (1 甲基 庚基 )乙酰胺 (DMHAA)为萃取剂 ,煤油作稀释剂 ,研究了水相硝酸浓度、盐析剂浓度、萃取剂浓度对U(Ⅵ )和Th(Ⅳ )萃取分配比的影响 ,并对其萃取机理进行了初步探讨。研究结果表明 ,DMHAA可以有效地从硝酸溶液中萃取UO2 +2 和Th(Ⅳ ) 展开更多
关键词 n n-二(1-甲基-庚基)乙酰胺 萃取 铀(Ⅵ) 二(Ⅳ) 萃取剂 核燃料后处理 分离
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用规范变换求解(n ,m)^(th)阶KdV系列(英文)
2
作者 程艺 贺劲松 王啸 《中国科学技术大学学报》 CAS CSCD 北大核心 2000年第5期507-516,共10页
(n ,m)阶KdV系列是KP系列限制在如 :L[n ,m] =e-mθAe-nθB-1e(n+m)θ 形式的拟微分算子的子流形上所得到的子系列 .本文给出一个构造该系列的规范变换的方法 ,由此可以从其一已知解得到新解 .作为例子 ,详细求解了 ( 1 ,2 )
关键词 规范变换 拟微分算子 子流形
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2.8 MeV中子引起的232Th(n,γ)233Th反应截面的测量 被引量：1
3
作者 邱奕嘉 吕韬 +3 位作者 史万峰 陈金根 吴王锁 兰长林 《兰州大学学报（自然科学版）》 CAS CSCD 北大核心 2018年第4期554-559,共6页
用中子活化法和离线γ能谱测量技术对2.8MeV中子引起的232Th(n,γ)233Th反应截面进行了测量.2.8 MeV强流中子由D-D中子发生器获得,中子注量率的波动通过测量伴随3He粒子得到;中子的平均能量通过64Zn(n,p)64Cu和115In(n,n′)115mIn的反... 用中子活化法和离线γ能谱测量技术对2.8MeV中子引起的232Th(n,γ)233Th反应截面进行了测量.2.8 MeV强流中子由D-D中子发生器获得,中子注量率的波动通过测量伴随3He粒子得到;中子的平均能量通过64Zn(n,p)64Cu和115In(n,n′)115mIn的反应截面比得到.γ能谱采用低本底高分辨率高纯锗伽马谱仪进行测量.实验结果与已发布的截面数据及评价核数据库ENDF/B-Ⅷ.b4、JENDL-4.0u+和CENDL-3.1的数据进行了比较.利用模型程序TALYS-1.8对232Th的中子俘获反应激发函数曲线进行理论计算,并与实验数据和评价数据进行了对比分析. 展开更多
关键词 232th(n γ)233th 反应截面 活化法
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N,N-二(2-乙基己基)硫代二甘酰胺酸萃取Th(Ⅳ)试验研究 被引量：1
4
作者 金畅 朱礼洋 田国新 《湿法冶金》 CAS 北大核心 2021年第6期479-482,共4页
研究了以N,N-二(2-乙基己基)硫代二甘酰胺酸(HDEHSDGA)为萃取剂,煤油为稀释剂,从硝酸溶液中萃取Th(Ⅳ),考察了接触时间、水相pH、萃取剂皂化度、温度对萃取的影响,探讨了HDEHSDGA对Th(Ⅳ)和Er(Ⅲ)的萃取分离效果。结果表明:水相pH高于1.... 研究了以N,N-二(2-乙基己基)硫代二甘酰胺酸(HDEHSDGA)为萃取剂,煤油为稀释剂,从硝酸溶液中萃取Th(Ⅳ),考察了接触时间、水相pH、萃取剂皂化度、温度对萃取的影响,探讨了HDEHSDGA对Th(Ⅳ)和Er(Ⅲ)的萃取分离效果。结果表明:水相pH高于1.0有利于HDEHSDGA萃取Th(Ⅳ);萃取反应为吸热反应,升高温度有利于反应进行;HDEHSDGA对Th(Ⅳ)和Er(Ⅲ)有很好的选择性,pH在2.0~2.2范围内,可以从Th(Ⅳ)和Er(Ⅲ)混合液中实现对Th(Ⅳ)的定量萃取分离。 展开更多
关键词 HDEHSDGA th(Ⅳ) 溶剂萃取 分离
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第Ⅴ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩特性研究 被引量：26
5
作者 杨志勇 董庆彦 +2 位作者 侯瑶 薛红 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第7期769-779,共11页
本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ - i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态|ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发... 本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ - i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q,利用多模压缩态理论详细研究了态|ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q是一种典型的多模非经典光场 ;无论腔模总数 q与压缩阶数 N这两者之积 q· N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位之和 qj =1φj、态间的初始相位之差 (θ( I)nq- θ( o)0 q )等满足一定的量子化条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可分别呈现出周期性变化的、任意的奇数模 -奇数阶、奇数模 -偶数阶、偶数模 -偶数阶和偶数模 -奇数阶这四种不同形式的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )上述四种不同形式的等阶 N次方 H压缩效应 ,其态间压缩条件完全相同 ,但模间压缩条件完全不同 ,结果使其压缩幅度、压缩结果和压缩特性等各不相同 .3 )无论 q· N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶 N次方 展开更多
关键词 两态叠加 多模非经典光场 等阶n次方H压缩 奇数模-奇数阶等阶n次方H压缩 奇数模-偶数阶等阶n次方H压缩 偶数模-偶数阶等阶n次方H压缩 偶数模-奇数阶等阶n次方H压缩 量子光学 量子力学
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多模偶相干态光场中的N次方Y压缩与N次方H压缩特性研究 被引量：66
6
作者 许定国 侯瑶 +1 位作者 杨志勇 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 1999年第6期481-493,共13页
本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模偶相干态光场冲｜ψ,e〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N－Y最小测不准态以及N－H最小测不准态等进行了详细研究．结果表明：1）当N为偶数时，态｜ψ，e〉q恒处于N－... 本文根据新近建立的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模偶相干态光场冲｜ψ,e〉q中的N次方Y压缩、N次方H压缩、N－Y最小测不准态以及N－H最小测不准态等进行了详细研究．结果表明：1）当N为偶数时，态｜ψ，e〉q恒处于N－Y最小测不准态；当N为奇数时，态｜ψ，e〉q在一定条件下存在着周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应,2）当q·N为偶数时，态｜ψ，e〉q恒处于N－H最小测不准态．当q·N为奇数时，在另外的条件下，态｜ψ，e〉q存在着周期性变化的、任意阶的N次方H压缩效应.3）N次方Y压缩效应与N次方H压缩效应两者的压缩程度和深度均与几率幅、压缩参数Rj、各模的初始相位（或者初始相位和）、压缩阶数N及腔模总数q等非线性相关，后者与上述诸参量的非线性关联程度要比前者的更强． 展开更多
关键词 多模偶相干态 n次方 Y压缩 光场压缩
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第V类两态叠加多模叠加态光场的广义非线性等阶N次方Y压缩 被引量：39
7
作者 杨志勇 张书玲 +2 位作者 侯瑶 韩小卫 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第6期641-650,共10页
本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ -i Zj}〉q 这两者的线性叠加所组成的第 V类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发... 本文构造了由多模真空态 |{ 0 j}〉q和多模虚相干态的相反态 |{ -i Zj}〉q 这两者的线性叠加所组成的第 V类两态叠加多模叠加态光场 |ψ( 2 )5〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态 |ψ( 2 )5〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )态 |ψ( 2 )5〉q 是一种典型的多模非经典光场 ;无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,只要各模的初始相位φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,… ,q)和态间的初始相位差 (θ( I)nq-θ( o)oq )等满足一定的取值条件 ,态 |ψ( 2 )5〉q 总可呈现出周期性变化的、任意奇数阶和任意偶数阶的广义非线性等阶 N次方 Y压缩效应 .2 )态 |ψ( 2 )5〉q所分别呈现的任意奇数阶和任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩条件、压缩特征以及压缩程度和压缩深度等各不相同 .3 )无论压缩阶数 N取奇还是取偶 ,态 |ψ( 2 )5〉q的第一和第二这两个正交分量的等阶N次方 展开更多
关键词 两态叠加 多模非经典光场 多模振幅薛定谔猫态 等阶n次方Y压缩 光场
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多模复共轭虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩 被引量：42
8
作者 陈永庄 杨志勇 +3 位作者 许定国 刘宝盈 张继良 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第10期876-884,共9页
本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模复共轭虚偶相干态光场 | Ψ*( 2 )i,e 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为奇数时 ,态 Ψ*( 2 )i,e 〉q在一定条件下总... 本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模复共轭虚偶相干态光场 | Ψ*( 2 )i,e 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为奇数时 ,态 Ψ*( 2 )i,e 〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N两者之乘积 q·N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ*( 2 )i,e 〉q又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ*( 2 )i,e 〉q与多模偶相干态光场 | Ψ,e〉q及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )*,e〉q这两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩幅度相等但压缩条件和压缩特征正好相反 ;态|Ψ*( 2 )i,e 〉q与多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 的压缩幅度、压缩条件和压缩特征等完全相同 .这一结果再次从理论上证实了多模压缩光中的确存在着“相反压缩”和“压缩简并”这两类新的物理现象 . 展开更多
关键词 多模复共轭虚偶相干态 量子光学 光场 压缩
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一种新型的多模虚偶相干态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩 被引量：45
9
作者 刘宝盈 杨志勇 +3 位作者 许定国 陈永庄 张继良 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第5期402-410,共9页
本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场 | Ψ( 2 )i,e〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 | Ψ( 2 )i,e〉q是一种典型的多模非经典光场 ,当压缩阶数 N为奇数... 本文利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了一种新型的多模虚偶相干态光场 | Ψ( 2 )i,e〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1 )态 | Ψ( 2 )i,e〉q是一种典型的多模非经典光场 ,当压缩阶数 N为奇数时 ,态 | Ψ( 2 )i,e〉q在一定条件下总可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ;当腔模总数 q与压缩阶数 N这两者的乘积 q· N为奇数时 ,则在一定条件下态 |Ψ( 2 )i,e〉q 又可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 H压缩效应 .2 )态 |Ψ( 2 )i,e〉q的等阶 N次方 Y压缩与等阶 N次方 H压缩效应这两者的压缩程度和压缩深度分别与几率幅 γ( e)q 、压缩参数 Rj、各模的初始相位 φj(或者各模的初始相位和 qj =1φj)、压缩阶数 N以及腔模 (指纵模 )总数 q等呈较强的非线性关联 ,等阶 N次方 H压缩效应与上述诸参量之间的非线性关联程度要比等阶 N次方 Y压缩效应的更强 .3 )多模虚偶相干态光场 |Ψ( 2 )i,e〉q 与多模偶相干态光场 |Ψ,e〉q 及多模复共轭偶相干态光场 | Ψ( 2 )* ,e〉q这后两者的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应的压缩条件和压缩特性正好相反 ,这种现象就称为相反压缩 . 展开更多
关键词 多模虚偶相干态 等阶n次方Y压缩 光场
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一种新型的两态叠加多模Schrdinger猫态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：41
10
作者 刘伟民 侯瑶 +2 位作者 杨志勇 孙秀泉 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 1999年第10期869-882,共14页
本文根据量子力学的线性叠加原理，构造了由多模（即q模时目平态的相反态|｛｛－Zj｝〉q及多模虚相干态|｛｛－Zj｝〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的多模Schrodinger猫态光场利用新近建立的多模压缩态理论，研究了态的N次方Y压缩... 本文根据量子力学的线性叠加原理，构造了由多模（即q模时目平态的相反态|｛｛－Zj｝〉q及多模虚相干态|｛｛－Zj｝〉q这两者的线性叠加所组成的一种新型的多模Schrodinger猫态光场利用新近建立的多模压缩态理论，研究了态的N次方Y压缩效应,结果发现：①当压缩阶数N＝Zp且p＝2m（m＝1，2，3，…，…）时，态。总是恒处于N－Y最小测不准态；②当压缩阶数N＝2p且p＝2m＋1（m＝0，1，2，3，…，…）时，如果各模的初始相位，态间的初始相位差以及各单模相干态光场的平均光子数之总和等满足一定的量子化条件，则态可呈现出周期性变化的、任意阶的N次方Y压缩效应；③当压缩阶数N＝2P＇＋1时，无论p＇＝2m（m＝0，1，2，…，…）还是p＇＝2m＋1（m＝0，1，2，3，…，……），只要各模的初始相位满足一定的量子条件，则当两态叠加几率幅满足时，态就恒处于N－Y测不准态，始终不呈现N－Y最小测不准态和N次方Y压缩；而当时，态始终不呈现N－Y测不准态、N－Y最小测不准态和N次方Y压缩效应． 展开更多
关键词 两态叠加 多模 S-猫态 n次方Y压缩 光场
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多模复共轭奇、偶相干态光场的N次方Y压缩与N次方H压缩 被引量：60
11
作者 许定国 侯瑶 +2 位作者 王菊霞 杨志勇 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 1999年第8期673-683,共11页
利用新近提出的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模复共轭奇、偶相干态光场的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩特性进行了详细研究．结果发现：①多模复共轭奇相干态光场，压缩阶数Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｙ最小测不准态；而当... 利用新近提出的多模辐射场的广义非线性等阶高阶压缩理论，对多模复共轭奇、偶相干态光场的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩特性进行了详细研究．结果发现：①多模复共轭奇相干态光场，压缩阶数Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｙ最小测不准态；而当腔模总数ｑ与压缩阶数的乘积ｑ·Ｎ为偶数时，只存在Ｎ－Ｈ最小测不准态；此外，无论Ｎ及ｑ·Ｎ为何值，不呈现Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩效应．②多模复共轭偶相干态光场在一定条件下可呈现出周期性变化的任意阶的Ｎ次方Ｙ压缩与Ｎ次方Ｈ压缩效应．③多模偶相干态光场与多模复共轭偶相干态光场两者的压缩效果和压缩特性完全相同，这种现象称为“压缩简并” 展开更多
关键词 奇相干态 多模复共轭 偶相干态 压缩简并
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第Ⅲ及第Ⅳ类两态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩与等阶N次方H压缩——兼论“相似压缩”与“压缩简并”现象 被引量：91
12
作者 侯洵 杨志勇 +3 位作者 许定国 侯瑶 孙秀泉 张振杰 《光子学报》 EI CAS CSCD 2000年第5期385-395,共11页
本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,分别构造了由多模 (即 q模 )相干态 | { Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q以及由多模相干态的相反态 | { -Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q等的线性叠加所组成的第 及第 类两态叠加多模叠加态光场 |... 本文根据量子力学中的线性叠加原理 ,分别构造了由多模 (即 q模 )相干态 | { Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q以及由多模相干态的相反态 | { -Zj}〉q与多模真空态 | { 0 j}〉q等的线性叠加所组成的第 及第 类两态叠加多模叠加态光场 | ψ( 2 )+ ,3〉q和 | ψ( 2 )- ,4 〉q.利用新近建立的多模压缩态理论 ,首次对态 | ψ( 2 )+ ,3〉q及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q的广义非线性等阶 N次方 Y压缩和等阶 N次方 H压缩特性进行了详细研究 .结果发现 :1 )态 | ψ( 2 )+ ,3〉q 及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q是两种典型的多模非经典光场 ,当各模的初始相位 φj(j=1 ,2 ,3 ,… ,q)或者各模的初始相位和 qj =1φj以及态间的初始相位差 (θ( R)± -θ( 0 )± )等分别满足一些特定的量子化条件时 ,态 | ψ( 2 )+ ,3〉q 及态 | ψ( 2 )- ,4 〉q均可呈现出周期性变化的、任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应和等阶 N次方 H压缩效应 ;2 )当组成态 |ψ( 2 )+ ,3〉q及态 |ψ( 2 )- ,4 〉q 的各对应复几率幅不相等亦即 C( R)+ ≠ C( R)- 和 C( 0 )+ ≠ C( 0 )- 时 ,态 |ψ( 2 )+ ,3〉q及态 |ψ( 2 )- ,4 〉q这两者的压缩条件和压缩特征虽然相同 ,但其压缩幅度 (即压缩程度和压缩深度 )却不相等 ,这种现象称为“相似压缩”;3 )当组成态 | ψ( 展开更多
关键词 两态叠加 多模叠加态光场 相似压缩 压缩简并
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基于模m的n方根的前向安全数字签名方案的分析与改进 被引量：15
13
作者 刘亚丽 秦小麟 +1 位作者 殷新春 李博涵 《通信学报》 EI CSCD 北大核心 2010年第6期82-88,共7页
前向安全在实际应用中起着有效减少因签名密钥泄露而带来损失的重要作用,在密码学研究中成为热点。针对基于模m的n方根难题的前向安全数字签名方案进行了详细的安全性分析,发现此类方案均存在安全隐患,不具备前向安全性,并总结出前向安... 前向安全在实际应用中起着有效减少因签名密钥泄露而带来损失的重要作用,在密码学研究中成为热点。针对基于模m的n方根难题的前向安全数字签名方案进行了详细的安全性分析,发现此类方案均存在安全隐患,不具备前向安全性,并总结出前向安全数字签名方案攻击者成功伪造有效签名的本质原因。同时,根据有限域上数字签名所基于的困难性问题,通过利用与当前私钥有关的信息进行签名的方法对其中一种前向安全数字签名方案进行了改进。详细的安全性和效率分析表明,改进方案具有前向安全性和抗伪造性,有效地提高了签名的速度。改进方法也同样适用于此类基于模m的n方根难题的其他签名方案,对于进一步设计前向安全代理签名、前向安全群签名、前向安全多重签名等一些特殊数字签名方案具有指导意义。 展开更多
关键词 前向安全 数字签名 模m的n方根
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第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的N次方X压缩 被引量：4
14
作者 王菊霞 杨志勇 +2 位作者 皇甫国庆 罗维亮 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第8期919-923,共5页
利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论 ,对第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方X压缩特性进行了详细研究 ,发现了其存在等幂次N次方X压缩效应的条件 ,还发现第Ⅰ、第Ⅱ两类两态叠加多模叠加态光场之间存在相似压... 利用多模辐射场广义非线性等幂次高次差压缩的一般理论 ,对第Ⅰ类两态叠加多模叠加态光场的等幂次N次方X压缩特性进行了详细研究 ,发现了其存在等幂次N次方X压缩效应的条件 ,还发现第Ⅰ、第Ⅱ两类两态叠加多模叠加态光场之间存在相似压缩和压缩简并现象 。 展开更多
关键词 两态叠加 多模叠加态光场 等幂次n次方X压缩 相似压缩 压缩简并 多模非经典光场 量子光学
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两不同奇相干态组成的第Ⅲ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：25
15
作者 许定国 张继良 +3 位作者 薛琳娜 杨志勇 陈永庄 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第6期660-668,共9页
根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.... 根据量子力学中的线性叠加原理，构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场｜Ψ(4)o，I〉q，利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ(4)o，I〉q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现：1)当压缩阶数N为偶数时，在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o,I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q可呈现“半相干态”效应.2)当压缩阶数为奇数时，若果r1＝r2＝r，则在不同的条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q可分别呈现三种状态：a)态｜Ψ(4)o，I〉q可处于等阶N-Y最小测不准态；b)态｜Ψ(4)o，I〉q的第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应；c)态｜Ψ(4)o，I〉q的第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应.3)“半相干态”是指在一定条件下，态｜Ψ(4)o，I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N-Y最小测不准态，另一个正交分量既不处于等阶N-Y最小测不准态也不呈现等阶N次方Y压缩效应. 展开更多
关键词 四态叠加 多模叠加态光场 多模虚奇相干态 多模态相干态 等阶n次方Y压缩
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第Ⅰ种非对称两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 被引量：15
16
作者 韩小卫 杨志勇 +3 位作者 侯洵 孙秀泉 王菊霞 薛红 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2002年第2期135-140,共6页
本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ(ab) 〉q的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N取偶数情况下 ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个量子光场态的强度 (即平均光子数 )不相等 ,则当各... 本文利用多模压缩态理论 ,研究了第 种非对称两态叠加多模叠加态光场 |Ψ(ab) 〉q的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N取偶数情况下 ,只要构成态 |Ψ(ab) 〉q的两个量子光场态的强度 (即平均光子数 )不相等 ,则当各模的初始相位φ(a)j 、φ(b)j ( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差 ( θ(b I)pq -θ(a R)nq )以及与上述的两个量子光场态相对应的各单模相干态光场的光子干涉项之和 qj =1[R(a)j R(b)j cos( φ(a)j -φ(b)j ) ]等满足一定条件时 ,态 |Ψ(ab) 〉q 可呈现出周期性变化的、任意偶数阶的等阶 N次方 Y压缩效应 . 展开更多
关键词 非对称两态叠加 多模叠加态光场 偶数阶等阶n次方Y压缩 压缩简并 量子光学
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两不同奇相干态组成的第种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 被引量：20
17
作者 许定国 张继良 +3 位作者 薛琳娜 杨志勇 陈永庄 侯洵 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第2期132-141,共10页
根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩... 根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇相干态与多模复共轭奇相干态这两种不同的奇相干态的线性叠加所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ( 4 )o ,I〉q,利用多模压缩态理论 ,研究了态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1 )当压缩阶数 N为偶数时 ,在不同的条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q 可分别呈现三种状态 :a)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N- Y最小测不准态 ;b)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q可呈现“半相干态”效应 .2 )当压缩阶数为奇数时 ,若果 r1=r2 =r,则在不同的条件下 ,态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可分别呈现三种状态 :a)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q可处于等阶 N - Y最小测不准态 ;b)态 |Ψ( 4 )o ,I〉q的第一正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 ;c)态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的第二正交分量可呈现等阶 N次方 Y压缩效应 .3)“半相干态”是指在一定条件下 ,态 | Ψ( 4 )o ,I〉q的两个正交分量其中一个正交分量处于等阶N- Y最小测不准态 ,另一个正交分量既不处于等阶 N- Y最小测不准态也不呈现等阶 N次方 展开更多
关键词 多模奇相干态 多模复共轭奇相干态 四态叠加 多模叠加态 等价n次方Y压缩 等阶n-Y最小测不准态 半相干态 量子力学 量子光学
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态|ψ_3^((3))>q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性 被引量：16
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作者 孙中禹 陈光德 +1 位作者 杨志勇 赖振讲 《激光杂志》 CAS CSCD 北大核心 2003年第2期35-37,共3页
利用多模压缩态理论 ,研究了由多模复共轭相干态 | {Z j }>q、多模复共轭虚相干态 | {iZ j }>q和多模真空态 | {0 j}>q这三者的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场 | ψ( 3)3>q中广义电场分量的等幂次N次方Y压... 利用多模压缩态理论 ,研究了由多模复共轭相干态 | {Z j }>q、多模复共轭虚相干态 | {iZ j }>q和多模真空态 | {0 j}>q这三者的线性叠加所组成的第Ⅲ类三态叠加多模叠加态光场 | ψ( 3)3>q中广义电场分量的等幂次N次方Y压缩特性。发现在一定条件下 ,| ψ( 3)3>q的广义电场分量总是呈现出周期性变化的、任意偶数次的广义非线性等幂次N次方Y压缩效应。 展开更多
关键词 三态叠加 多模非经典光场 广义电场分量 等幂次n次方Y压缩 光通信
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第Ⅶ类两态叠加多模叠加态光场的偶数阶等阶N次方Y压缩 被引量：17
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作者 侯瑶 孟继德 +3 位作者 田来科 胡艳芳 万云 杨志勇 《光子学报》 EI CAS CSCD 北大核心 2001年第10期1194-1199,共6页
本文构造了由多模相干态 |{Zj}〉q与多模虚相干态的相反态 |{-i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ(2 )7〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|ψ(2 )7〉q 的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩... 本文构造了由多模相干态 |{Zj}〉q与多模虚相干态的相反态 |{-i Zj}〉q这两者的线性叠加所组成的第 类两态叠加多模叠加态光场 |ψ(2 )7〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|ψ(2 )7〉q 的偶数阶等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :在压缩阶数 N =2 p、并且 P=2 m+1( m=0 ,1 ,2 ,3 ,… ,… )的条件下 ,如果各模的初始相位 φj( j=1 ,2 ,3 ,… ,q)、态间的初始相位差与各单模相干态光场的平均光子数之和 [( θ(R)pq -θ(I)nq) + qj =1R2j]等分别满足一定的取值条件 ,则在这种情况下态 |ψ(2 )7〉q可呈现出周期性变化的偶数阶等阶 N次方 Y压缩效应 . 展开更多
关键词 多模相干态 多模虚相干态 相反态 两态叠加 多模叠加态光场 偶数阶等阶n次方Y压缩 量子光线 量子力学
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N次根倾斜叠加方法在间断面研究中的应用 被引量：16
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作者 臧绍先 周元泽 《地球物理学报》 SCIE EI CAS CSCD 北大核心 2002年第3期407-415,共9页
将N次根倾斜叠加应用于地幔间断面研究 ,通过实例计算 ,给出了不同次根倾斜叠加的结果 ,展示了N次根倾斜叠加方法的特点 ,不但可以增加信噪比 ,而且还提高了信号的清晰度 ,但有时会引起信号的畸变 .N的选取取决于资料的噪声分布、信噪... 将N次根倾斜叠加应用于地幔间断面研究 ,通过实例计算 ,给出了不同次根倾斜叠加的结果 ,展示了N次根倾斜叠加方法的特点 ,不但可以增加信噪比 ,而且还提高了信号的清晰度 ,但有时会引起信号的畸变 .N的选取取决于资料的噪声分布、信噪比和台站个数等因素 .本文讨论了间断面倾斜对信号相对于参考震相的走时差、水平慢度差的影响 ,为分析倾斜叠加结果提出了修正标准 。 展开更多
关键词 地幔间断面 倾斜叠加 n次根倾斜叠加 信噪比 震相 走时差
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